WWW.KONF.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, конференции
 

Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |

«ОПТИКО-ЭЛЕКТРОННЫЙ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ КОМПЛЕКС ДЛЯ МИКРОПИРОМЕТРИИ НАНОСЕКУНДНОГО РАЗРЕШЕНИЯ ...»

-- [ Страница 1 ] --

Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение

высшего профессионального образования

ЮГОРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

На правах рукописи

Бороненко Марина Петровна

ОПТИКО-ЭЛЕКТРОННЫЙ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ КОМПЛЕКС ДЛЯ

МИКРОПИРОМЕТРИИ НАНОСЕКУНДНОГО РАЗРЕШЕНИЯ

Специальность:



05.11.07 –Оптические и оптико-электронные приборы и комплексы Диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук

Научный руководитель д.т.н., профессор, Гуляев П.Ю.

г. Ханты-Мансийск 2015 г.

ОГЛАВЛЕНИЕ

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1

ОБЗОР ПРИМЕНЕНИЯ ОПТИКО-ЭЛЕКТРОННЫХ СИСТЕМ ДЛЯ КОНТРОЛЯ

ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ БЫСТРОПРОТЕКАЮЩИХ ПРОЦЕССОВ.....11

1.1. Телекамеры на матричных фотоприемниках

1.2. Современные бесконтактные методы контроля

температуры и скорости

1.3. Существующие методы обработки сигнала

1.4. Выводы по первой главе.

ГЛАВА 2

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ ОПТИКО - ЭЛЕКТРОННОЙ

ИЗМЕРИТЕЛЬНОЙ СИСТЕМЫ

2.1. Математическая модель оптоэлектронного канала

2.2. Реализация программной части ОЭС

2.2.1. Методы обработки цифровых изображений

2.2.2. Методика обработки цифровых изображений в программе ImageJ.................. 40

2.3. Выводы по второй главе

ГЛАВА 3

ИССЛЕДОВНИЕ ЭКСПЛУАТАЦИОННЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ОЭС

3.1. Исследование шумовых характеристик ОЭС

3.2. Временные характеристики люминофорного экрана

3.2.1. Исследование времени высвечивания люминофора

3.2.2. Исследование времени остаточного свечения люминофора

3.3. Исследование свет - сигнальной характеристики ОЭС

3.4. Методика калибровки ОЭС

3.5. Оценка погрешности ОЭС

3.5.1. Методика подавления шумов в программе ImageJ

3.5.2. Оценка методической погрешности выделения контуров.

3.6. Выводы по третьей главе

ГЛАВА 4

ПРИМЕНЕНИЕ ОЭС ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЙ В ФИЗИЧЕСКОМ ЭКСПЕРИМЕНТЕ.. 88

4.1. Исследование твердопламенного горения в системе Ni-Al

4.1.1. Приборы и техника эксперимента

4.1.2. Определение эффективной температуропроводности системы Ni-Al.............. 91 4.1.3. Исследование структурообразования, происходящего в процессе СВ - синтеза с помощью микровидеосъемки тепловых полей волны горения

4.1.4. Наблюдение «вторичной волны» и многостадийных реакций

4.1.5. Полезные модели

4.2. Высокоскоростная микропирометрия плазменного напыления

Приборы и техника эксперимента

4.2.1.

4.2.2. Методика измерения температуры отдельных частиц, движущихся в потоке при напылении порошковых покрытий

4.2.3. Аналитическая оценка нагрева и ускорения частиц

4.2.4. Экспериментальная методика определения параметров

отдельных частиц

4.2.5. Коллективное движение потока частиц в плазме и фундаментальная диаграмма

4.2.6. Физическая модель двухфазного потока

4.2.7. Методика обработки данных и результаты эксперимента.

4.3. Выводы по четвертой главе

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Список использованной литературы

ВВЕДЕНИЕ

Актуальность.

Успехи в области экспериментальной физики, техники, производства тесно связаны с совершенствованием методов получения и обработки измерительной информации, средств измерения параметров исследуемых или контролируемых процессов. К особому классу можно отнести установки, позволяющие осуществлять бесконтактное получение сведений об изучаемом объекте.

Основным показателем качества измерительного прибора является получаемое от него количество информации о значении измеряемой величины [1]. Для характеристики погрешности измерительных устройств П.В. Новицкий использует энтропийное значение погрешности =К (-среднеквадратичная погрешность, К-значение энтропийного коэффициента). Учитывая, что термодинамические шумы подчиняются нормальному закону распределения, энергетический порог чувствительности идеального прибора составит 3,510-20Дж. Для реального прибора энергетический порог чувствительности С=Wш/э, где э - энергетический кпд. В теории Новицкого общее уравнение любого измерительного устройства записывается как 2tP=const.





Различные приборы, имея одну и ту же степень совершенства (порог чувствительности), различаются между собой только разным распределением произведения между сомножителями. И, если прибор имеет выигрыш в быстродействии, то обязательно проиграет в энергопотреблении. Относительно других измерительных средств, оптико-электронные системы (ОЭС) заметно выигрывает информационной емкостью. Информационная емкость Iэ одного элемента изображения определяется числом разрядов двоичного кода, которым передается любой из m уровней квантования, и вычисляется по формуле Iэ=log2m. Тогда информационная пропускная способность системы, определяется выражением [2]:

I=Nnlog2(m+1), где N — число элементов в кадре, n-число передаваемых изображений в секунду, m-число градаций яркости. Поэтому преимущества использования ОЭС в основе которых видеокамеры на матричных фотоприемниках для измерений очевидны. Из анализа литературных источников следует, что в данном случае комплектация базовых элементов видеокамеры должна предопределяться малыми значениями облученности фоточувствительного сенсора на высоких скоростях ввода кадров и малых временах накопления. Для компенсации недостатка освещенности часто применяют электроннооптический преобразователь (ЭОП) на микроканальных пластинах (МКП) [3], и регистрируемое оптическое излучение трижды подвергается преобразованиям типа излучение поток электронов.

В условиях малой интенсивности сигнала на полученный результат оказывают влияние шумы ОЭС [4-6]. Анализ имеющихся публикаций выявил наличие еще одной проблемы ОЭС, созданных на базе видеокамер с ЭОП. Это наличие времени послесвечения люминофора, покрывающего экран. Однако причина остаточного свечения люминофорного экрана может быть сокрыта в инерционности МКП, обусловленной временем перезарядки емкости каналов = RC. Типичное значение времени в МКП составляет 102103с [7]. Независимо от причины, остаточное свечение экрана иногда является тормозящим фактором исследований [8-9] быстропротекающих процессов. Обычно, без изменения аппаратной части ОЭС, решить эту проблему не удается [10-11].

Не смотря на то, что область применения ОЭС постоянно расширяется, диагностика плазменного напыления обычно реализована на стандартных установках, таких как DPV-2000, Accuraspray-g3, SprayWatch, ThermaViz ™ и др. (P. Fauchais, M.

Vardelle, Georg Mauer, Robert Vaen, Detlev Stver и др.).

Ансамблевые методы (Accuraspray -g3, ThermaViz ™ и др.), основаны на измерениях обобществленных параметров частиц, занимающих некоторый объем, и не могут предоставить информацию о форме или дисперсии температуры частиц, и, следовательно, не могут полностью описать вклад каждой частицы в полученный результат. Поэтому взаимосвязь между характеристиками частиц и свойствами покрытия является неполной и не однозначной. Методы измерения температуры ансамбля частиц более практичны и удобны для применения в промышленных масштабах, но результаты менее точны.

Одночастичные методы предпочтительны для научных исследований, их используют для оценки температуры отдельных частиц. Среднее значение, стандартное отклонение, статистическое распределение плотности температуры частиц, определяемое одночастичными методами [12-13], дают понимание процесса плавления частиц. Одночастичные методы устанавливают более полную взаимосвязь между характеристиками частиц и свойствами покрытия, хотя занимают много времени и сложны в применении. Однако замер скорости и температуры частиц происходит в разные моменты времени. Если процесс нестационарный, усредненное значение, полученное экспериментальным путем, будет сильно отличаться от истинного.

Относительная погрешность измерения температуры около 5%, абсолютное значение может быть получено с погрешностью 20% [14].

Осуществляемый этими методами контроль температуры и скорости частиц в струе очень важен для оптимизации процессов термического напыления. Учитывая выше сказанное, повышение точности микропирометрических измерений, производимых ОЭС, остается актуальным.

Таким образом, целью диссертационного исследования является разработка ОЭС, предназначенной для высокоскоростных микропирометрических измерений, в частности, порошковой металлургии и технологий самораспространяющегося высокотемпературного синтеза (СВС).

Для достижения поставленной цели в диссертационной работе были сформулированы следующие задачи:

1. Выбор базовой комплектации оптико-электронной системы, позволяющей осуществлять измерение основных теплофизических параметров быстропротекающих процессов плазменного напыления и твердопламенного горения.

2. Исследование физических явлений и процессов в звеньях оптико-электронной системы при помощи оптического излучения с целью выявления шумов и повышения помехоустойчивости ее работы.

3. Разработка способа и алгоритма обработки и анализа оптического излучения, регистрируемого при исследовании высокотемпературных быстропротекающих процессов с помощью ОЭС.

Основными методами решения поставленных задач являются методы экспериментальной физики, методы специальной цифровой обработки изображений, методы математической статистики и обработки экспериментальных данных.

Научная новизна заключается в развитии методов использования ОЭС для исследований и диагностики высокотемпературных быстропротекающих процессов:

1. Разработку метода увеличения помехоустойчивости ОЭС, позволяющего уменьшить влияние паразитного (остаточного) свечения люминофора до 12Дб при работе системы в линейной области преобразования свет - сигнал и увеличить точность измерений яркостной температуры на данной ОЭС без изменения аппаратной части.

2. Усовершенствование метода измерения яркостной температуры отдельных нагретых частиц, движущихся в потоке плазмы. Введение поправочного коэффициента k обратно пропорционального длине трека, измеряемой целым числом пиксел в изображении движущейся и светящейся нагретой частицы, позволяет учесть влияния скорости е движения на уменьшение видеосигнала фотоматрицы в режиме накопления заряда, а пересчет эффективного времени экспонирования движущейся частицы одним пикселом фотоматрицы осуществляется путем перемножения поправочного коэффициента на величину общего времени накопления ячейки, что позволяет использовать калибровку ОЭС по яркостной температуре неподвижного эталона, а измерения проводить на быстродвижущихся частицах.

3. Разработку метода применения ОЭС для диагностики двухфазных потоков, основанного на измерении средней скорости частиц в потоке и их погонной плотности, позволяющего оценить величину интенсивности потока независимо от температуры и дисперсионного состава;

4. Разработку методики визуализации интегрального излучения реакции СВС, отображенного по шкале времени в условных цветах.

Обоснованность и достоверность научных результатов и методик обеспечиваются за счет использования широко апробированных методов высокоскоростной видеосъемки, яркостной пирометрии, времяпролетного метода, методов оптической микропирометрии и тепловидения. Результаты удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными, а также результатами других авторов (где это возможно); Основные результаты работы неоднократно докладывались и обсуждались на международных конференциях.

Практическая ценность диссертации. Практическая значимость полученных результатов связана с созданием метода экспериментального определения динамических постоянных движения и нагрева отдельных частиц в плазменном потоке, дающего возможность постановки и корректного решения обратной задачи, т. е. определение температуры и скорости плазмы по результатам высокоскоростной регистрации треков калиброванных частиц, например «нано-маркеров» с известными теплофизическими свойствами.

Предлагаемый метод диагностики двухфазных потоков рекомендуется использовать для исследования нагрузочной способности двухфазных потоков, а также как индикатор предельного технологического состояния плазмотрона и перехода в неустойчивые режимы напыления. Кроме того, методика позволяет визуализировать данные в удобной для анализа форме.

Реализация результатов работы. Предложенная ОЭС реализована в программных пакетах ImageJ и OriginPro, что позволило создать лабораторный стенд [18, 28, 32, 35, 40-41, 48, 50] для обучения студентов и апробации разрабатываемых методов [15-17, 19-27, 29-31, 33-34, 36, 39, 42, 44-47, 49-50] и позволяет осуществлять комплексную диагностику высокотемпературных быстропротекающих процессов.

Результаты исследований внедрены в учебный процесс подготовки бакалавров Югорского государственного университета (ОСНИ) [15, 27, 40, 42, 44, 48-50]. Часть исследований по тематике диссертационной работы проводилась при финансовой поддержке Минобрнауки РФ (задание № 2014/505 на выполнение государственных работ в сфере научной деятельности в рамках базовой части) и при поддержке внутреннего гранта Югорского государственного университета [17, 20, 31-32, 46-49].

ОЭС применялась для совместных с НИТИ УлГУ исследований колебательных процессов на жидком электроде при электрическом разряде [21], подана заявка на регистрацию способа измерения.

Апробация работы. Материалы диссертации обсуждались:

Всероссийский молодежный конкурс научно-исследовательских работ по фундаментальной и прикладной физике (МГТУ им. Н.Э. Баумана, Москва, 2012 г.);

XVI Международная конференция по методам аэрофизических исследований (Казань, 2012 г.);

«Physical, mathematical and chemical sciences: theoretical trends and applied studies»

Materials digest of the LI International Research and Practice Conference and I stage of the Championship in physical, mathematical and chemical sciences (London, 2013 г.);

Международная заочная научно-практическая конференция «Естественные и математические науки: вопросы и тенденции развития» (Новосибирск, 2013 г.);

XI Международная конференция «Газоразрядная плазма и ее применения» (Томск, 2013 г.);

Научно-практическая конференция «Наука и образование XXI века» (Уфа, 2013 г.);

24-ая Международная конференция по компьютерной графике и зрению «ГрафиКон’2014»;

1st International Academic Conference Science and Education in Australia, America and Eurasia: «Fundamental and Applied Science» (Melbourne, 2014 г.);

Научный семинар НИТИ УлГУ 2014 г.

Школа-конференция с международным участием «Saint-Petersburg OPEN 2015» по Оптоэлектронике, Фотонике и Наноструктурам», Санкт-Петербург, 2015г.

На защиту выносятся:

1. Модель учета паразитного свечения люминофора, обусловленного током абсорбции в МКП, позволяет увеличить соотношение сигнал/шум до 12 Дб в линейной области преобразования свет – сигнал.

2. Методика калибровки ОЭК для микропирометрии наносекундного разрешения, позволяет учесть уменьшение видеосигнала фотоматрицы, работающей в режиме накопления заряда, за счет уменьшения времени экспонирования при перемещении излучателя со скоростями 100 - 1140м/с.

Методика определения температуры частиц конденсированной фазы, 3.

движущихся в гетерогенных потоках со скоростями 100-1140м/с и имеющих температуру не ниже 1500К, заключающаяся в суммировании видеосигнала по длине зарегистрированного трека, позволяет использовать калибровку ОЭС по неподвижному АЧТ при ее работе в режиме мультиэкспозиции.

Публикации. По теме диссертации опубликовано 38 работ, из них 9 статей из Перечня ВАК.

Личный вклад. Все результаты диссертационной работы получены автором лично или при непосредственном его участии. Работы [25, 31, 39] выполнены без соавторства. В статьях, опубликованных в соавторстве, личный вклад автора состоит в следующем: в публикациях [20, 22, 33, 34, 37-38, 43] автором произведена визуализация части экспериментальных данных; в статьях [16-17, 45-47] автору принадлежит обработка, анализ и визуализация части экспериментальных данных; в трудах [18-19, 23определены способы решения поставленных задач, выбраны и реализованы методы анализа экспериментальных данных; в работах [15, 27, 40, 42, 44, 48-49] автору принадлежит постановка задач и руководство исследованиями.

Организация проведенных экспериментов выполнена в работе [21].

Автор выражает глубокую благодарность всем соавторам. Особую благодарность хочется выразить научному руководителю доктору технических наук, профессору Гуляеву Павлу Юрьевичу за постоянное внимание и помощь при подготовке диссертационной работы.

Структура и объем работы. Диссертационная работа состоит из введения, 4 глав, заключения и списка литературы.

Работа изложена на 142 страницах машинописного текста, содержит 65 рисунков, список литературы из 158 наименований.

.

ГЛАВА 1

ОБЗОР ПРИМЕНЕНИЯ ОПТИКО-ЭЛЕКТРОННЫХ СИСТЕМ ДЛЯ КОНТРОЛЯ

ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ БЫСТРОПРОТЕКАЮЩИХ

ПРОЦЕССОВ

Основные достижения современной науки и технологических процессов тесно связаны с совершенствованием методов получения и обработки измерительной информации, средств диагностики параметров исследуемых или контролируемых процессов. При этом к особому классу можно отнести установки, позволяющие осуществлять бесконтактное получение сведений об изучаемом объекте. Наиболее информативными являются оптические методы, использующие оптико-электронные приборы-видеокамеры. Уже при первом подводном ядерном взрыве [51-54] 21.09.1955г.

проводилась фото-регистрация видеокамерами поверхностных явлений с двух взаимноперпендикулярных направлений. Скоростные камеры были установлены в бомболюке самолета и регистрировали картину взрыва сверху. Одна из камер была предназначена для регистрации огненного шара и его яркостной температуры. Видеокамеры широко используются для визуального исследования ландшафтов далеких планет, наблюдения, контроля и управления самодвижущимися аппаратами др. Оптико-электронные измерительные системы позволяют следить за процессами в атомном реакторе, производить разнообразные манипуляции с радиоактивными материалами. Кроме прочих достоинств, подобные ОЭС отличает быстрый ввод зарегистрированных изображений в компьютер, их обработка и получение количественных характеристик изучаемого процесса, анализ данных и их визуализация.

Быстрое развитие оптико-электронных систем определяется возможностью соединения телевизионного датчика практически с любым компьютером, а их высокое быстродействие и чувствительность позволяют обрабатывать сигналы от быстродвижущихся объектов в реальном времени. Научно-техническая революция в этой области началась в 1969 году с изобретения Уиллардом Бойлом и Джорджем Смитом в Лабораториях Белла (AT&TBellLabs, США) приборов с зарядовой связью (ПЗС, англ. CCD - Charge-Coupled Device), открытие которых было удостоено Нобелевской премии по физике 2009 года [55-62]. Другим типом твердотельных приемников изображения являются фотодиодные матрицы (ФДМ), выполненные по

– «Active-PixelSensor» архитектуры, содержащие активную CMOS-технологии транзисторную схему усиления сигнала с каждого фотодатчика и обеспечивающие возможность считывания информации с каждого пикселя отдельно, задавая адрес его строки и столбца в двумерном массиве элементов [55-62].

1.1. Телекамеры на матричных фотоприемниках

Принцип действия любой телевизионной системы основан на использовании принципа развертки. В процессе развертки происходит пространственно-временная дискретизация изображения. Преобразование информации, а также передача ее по каналу связи всегда сопровождаются определенными потерями и искажениями:

Загрузка...

пространственными, градационными и временными. Пространственные потери информации связаны с уменьшением амплитуды отдельных гармонических составляющих, из которых складывается исходное изображение. ОЭС в первом приближении могут рассматриваться как линейные системы, в которых существует жесткая связь между комплексной частотной и переходной характеристикой. Таким образом, пространственные потери информации зависят от формы переходной характеристики ОЭС.

Градационные потери определяются уменьшением числа уровней энергии, передаваемых системой. Ошибка квантования не превышает по модулю половины шага квантования, уменьшается путем увеличения числа уровней квантования.

Временные потери связаны с частотой смены кадров. Установлено, что если частота съема информации (дискретизации) вдвое превышает верхнюю граничную частоту спектра видеосигнала, то по теореме Котельникова, исходная аналоговая форма сигнала может быть полностью восстановлена. При правильном выборе частоты дискретизации временных потерь информации не происходит.

Телекамеры на матричных ПЗС (прибор с зарядовой связью) [55] объединили в себе достоинства приборов с кадровым накоплением (видиконы) и приборов с линейной свет сигнальной характеристикой (диссекторы). При этом решилась проблема с неоднородностями темнового сигнала. Так же отказались от систем считывания электронным пучком, уменьшились габариты. Стабильность параметров ПЗС, жесткость растра телекамеры сделали эффективной межкадровую обработку сигналов изображения. В 60-х годах заметили чувствительность KMOП (комплементарная логика на транзисторах металл-оксид-полупроводник) – структур к свету.

[55-54] Принципиальное отличие КМОП от ПЗС заключается в методе реализации развертки.

Координатная адресация к каждому элементу в КМОП, позволяет избежать искажений, связанных с неэффективностью переноса заряда в ПЗС. Первые КМОП сенсоры создавались на базе пассивных пикселов (Passive Pixel Sensor, PPS). Данный вид сенсора, помимо матрицы фотодиодов, содержит:

регистр, осуществляющий выбор строки;

ключевые полевые транзисторы (осуществляют коммутацию фотодиодов выбранной строки к вертикальным видео-шинам);

аналоговый мультиплексор (подключает видеосигнал с выбранного фотодиода к выходному усилителю).

Из-за высокой емкости шин считывания KMOII сенсоров их чувствительность и отношение сигнал/шум остается низкими. Введение усилительного каскада в каждый светочувствительный элемент (APS, Active Pixel Sensor, Эрик Р. Фоссам 1993 г.) позволило избавиться от проблем, связанных с емкостью считывающих шин и снизить геометрический шум. КМОП- сенсор с пассивными и активными цифровыми пикселами [56] представлены на рис.1.1. (а); и (б) соответственно.

–  –  –

Структура активного пиксела [56-58] содержит минимум 3 полевых транзистора и четыре шины - вертикальную видеошину, шины по которым подаются сигналы RS и RST, а также шину питания VDD. Коэффициент использования площади у такого пиксела значительно ниже за счет большего числа транзисторов, однако шумовые характеристики значительно лучше, чем в пассивном пикселе. Дальнейшим развитием активного пиксела связано с реализацией плавающей диффузионной области с очень малой емкостью. Это позволяет увеличить коэффициент преобразования заряда в напряжение и разделить процессы накопления и считывания по пространству. Такой пиксел имеет малый коэффициент использования полезной площади, однако обеспечивает малый уровень флуктуационных и геометрических шумов. Наличие в матрицах КМОП с активными пикселами схем усиления и обработки, приводит к локальному выделению тепла в месте накопления фотоэлектронов, что вызывает рост темнового тока. В КМОП сенсорах транзисторы расположены непосредственно в пикселах и их свечение может привести к образованию паразитного заряда, вносящего дробовые шумы [4, 56-57].

Шумы являются фундаментальным фактором, влияющим на порог чувствительности ОЭС. Практически все виды шумов уменьшаются при снижении рабочей температуры кристалла. При наличии встроенного АЦП следует учитывать шум квантования. Одной из основных проблем современных КМОП сенсоров является детерминированный геометрический шум, вызванный разбросом параметров отдельных пикселов, проявляющийся при малых уровнях освещенности. Проблема собственных шумов частично решается реализацией многоканального считывания и применением отдельного АЦП для каждого чувствительного элемента, а так же путем усиления сигнала до воздействия шумов считывания. Таким образом, развитие технологии KMOП привело к созданию однокристальной цифровой телевизионной камеры, реализующей функции цифровой и аналоговой обработки.

Для усиления чувствительности к слабым световым сигналам в прикладном телевидении применяются фото-преобразователи, представляющие собой сочленение электронно-оптического преобразователя (ЭОП) [63-65] с передающей трубкой, ПЗС или КМОП- матрицей. ЭОП может использоваться в качестве электрооптического затвора. Стробирование сигнала затвором позволяет увеличить помехоустойчивость ОЭС, снижает требования к быстродействию вычислителя, позволяет использовать более совершенные вычислительные алгоритмы. Кроме приведенных преимуществ, использование ЭОП расширяет сферы применения ОЭС [54]. Работы ФИАН-МГУ по экспериментальному исследованию динамики электронного пучка были проведены на синхротроне «Сириус» НИИ ЯФ при Томском политехническом институте. Проведенное исследование бетатронных и синхротронных колебаний оказалось возможным благодаря совместному использованию скоростной киносъемки и ЭОП с круговой разверткой изображения.

Проблема падения энергетической чувствительности видеокамер при малых экспозициях частично решается применением ЭОП на микроканальных пластинах (МКП) [6], при этом необходимо учитывать спектральные характеристики матрицы и люминофора экрана [9-10] ЭОП, наличие времени послесвечения люминофора, покрывающего экран и инерционность МКП [7]. Иногда именно паразитное (остаточное) экрана является тормозящим фактором исследований [10-13]. Если эксперименты не столь быстротечны, то послесвечение убиралось путем кратковременной (5-10сек) подсветки экрана несколькими миниатюрными накальными лампами [14]. Таким образом, для правильной интерпретации экспериментальных данных, при использовании ОЭС в научных экспериментах, необходимо предварительно изучить ее эксплуатационные характеристики.

1.2. Современные бесконтактные методы контроля температуры и скорости Температура и скорость напыляемых плазменным потоком частиц, находящихся в конденсированной фазе - основные теплофизические параметры, являющиеся важным средством для мониторинга и оптимизации процессов напыления. К одному из самых перспективных бесконтактных методов измерения температуры быстропротекающих процессов, относится метод спектральной пирометрии, используемый авторами Магуновым А. Н., Захаровым А. О. и др. Метод позволяет определять температуру от макро - до нано-объектов при неизвестной излучательной способности [66-67]. Метод спектральной пирометрии использует измерения, проводимые сразу на огромном количестве длин волн, что позволяет получить большую информацию об исследуемом объекте. Однако спектральную пирометрию применяют, для определения усредненной температуры некоторой поверхности, при диагностике, в основном, стационарных процессов. Для измерения локальной температуры этот метод неприменим.

При реализации метода измерения скорости по частицам - трассерам (Particle Tracking Velocimetry (PTV)) [68-69], правильная интерпретация полученных результатов пространственной корреляционной функции возможна лишь в случае несжимаемого потока с однородным распределением «идеальных» частиц. В ином случае положение максимума корреляционной функции определяется не только движением потока, но и распределением частиц внутри него. Так же между двумя регистрациями мгновенного распределения движущихся в световом сечении частиц меняется их положение, и часть частиц выходит из тестируемого сечения, а другие частицы появляются. Это приводит к увеличению погрешности расчетного поля скорости.

Исследовательской группой из Китая (Wang Zhang, Xueming Hua, Wei Liao, Fang Li, Min Wang) [70] изучались характеристики различных процессов, происходящих при лазерно-дуговой гибридной сварке. Схема экспериментальной установки показана на рис.1.2. а) на котором (2) -система сбора данных параметров сварки. (3) высокоскоростная камера для плазмы и капли, (4)- высокоскоростная камера для сварочной ванны, (5)- лазер высокой мощности и (6)- система спектрометра.

а) б) Рис.1.2. а) Схема экспериментальной установки; б) Полученные изображения [70].

–  –  –

видеокамеры, удалось изучить поведение плазмы и динамику формы капли в сварочной ванне. Для анализа температуры плазмы применялась оптическая эмиссионная спектроскопия. Высокоскоростная камера 1 с частотой 874 кадров использовалась для получения изображений процессов в сварочной ванне. Оптический полосовой фильтр 808нм был установлен в передней части объектива камеры; полупроводниковый лазер 808нм использовали в качестве источника задней подсветки. Высокоскоростная камера 2 регистрировала поляризованное излучение плазмы и капель.

Для подавления излучения дуги и получения теневого изображения капли, в передней части камеры были установлены высокочастотный фильтр оптического диапазона и два поляризатора. Полупроводниковый лазер с расширителем пучка установлен для подсветки с другой стороны дуги. Все приборы были синхронизированы.

Если, недостаточно яркости объектов, применяют методы, использующие мощную подсветку, при этом необходимо обеспечить более высокий уровень сигнала на входе регистратора, чем его порог чувствительности. Это может приводить к деструктивному воздействию на объект и искажать реальную картину процесса. В методах с лазерной подсветкой остаются трудоемкими пространственная калибровка, синхронизация и реконструкция, особенно в томографии.

Метод лазерного монитора позволяет избавиться от паразитного влияния фоновой засветки даже при температурах горения 3000K (максимальная температура исследованных смесей). Исследователи Г.С. Евтушенко, М.В. Тригуб, Ф.А. Губарев, С.Н.

Торгаев применили в экспериментах принцип лазерного монитора [71-74], что позволило наблюдать изменения морфологии поверхности частиц непосредственно в ходе быстропротекающих реакционных превращений системы, а так же определить скорость распространения теплового фронта. При исследовании объектов с использованием лазерных мониторов, сверхизлучение фокусируется на наблюдаемом объекте линзой. Отраженное от объекта излучение, возвращается в активную среду и усиливается в ней. Выходное излучение усилителя яркости, несущее информацию о наблюдаемом объекте, с помощью оптической системы, формирует на экране или матрице видеокамеры усиленное по яркости изображение объекта. Структурное состояние системы идентифицировалось по различию отражательной способности поверхности образца до и после прохождения фронта горения. Эта же установка,

–  –  –

Рис.1.3. Структурная схема системы синхронизации (а) и лазерного монитора с покадровой регистрацией (б); визуализация с помощью лазерного монитора: процесс горения системы NiAI-СаСОЗ (в); электроды угольной дуги (г) [71-74].

В работе автора К. Landes [75] определялась скорость, форма напыляемых частиц, осуществлялся мониторинг всего плазменного факела в режиме реального времени. В работе использовались методы компьютерной томографии (РСТ), визуализации частиц (PSI) и потока (PFI). Для диагностики нестационарных потоков система РСТ с одной камерой, вращающейся вокруг плазменной струи, заменена множеством камер, расположенных вдоль полуокружности вокруг факела (рис.1.4.а). Математическая процедура оценки данных остается той же, что и в обычной РСТ системе. Изображение частиц получаются с помощью лазерной подсветки по теневому принципу (рис.1.4 б).

а) в)

–  –  –

Рис. 1.4. а) Мульти камера в РСТ диагностической установке; б) Датчик визуализации формы частиц (PSI); в) Установка PSI с интегрированной системой LDA [75].

Линейно поляризованное излучение Nd- YAG лазера делится на две части равной интенсивности зеркалом в фокальной плоскости длиннофокусного объектива микроскопа. Область пересечения лазерных лучей контролируется ICCD –камерой.

Пересекая измерительный объем, из-за подсветки двумя лазерными лучами, частица имеет две проекции в плоскости изображения. Расстояние между проекциями пропорционально расстоянию частицы от фокальной плоскости. Регистрация начинается после известного времени задержки. Зная расстояние частиц от сигнальной линии, рассчитывается ее скорость. Размер частиц измеряется по количеству пикселов в изображении. Пусковая система срабатывала только на частицы, находящиеся в фокусе, целиком поместившиеся в измерительный объем. Метод LDA [76-77] используется для калибровки метода PSI и сравнения результатов измерения скорости. Для мониторинга всего плазменного факела в режиме реального времени использовался метод PFI, установка представлена на рисунке 1.4. (в). При анализе изображения струи, находят линии постоянной интенсивности излучения. Эти линии могут быть аппроксимированы эллипсами. Принимается гипотеза, что определенным параметрам эллипсов, соответствует свой режим процесса нанесения покрытия. Таким образом, режимы напыления могут быть определены без точного знания физических параметров плазменной струи или частиц.

В ряде работ авторов Э.Х. Исакаева, Т. Ш. Белялетдинова, C.В., Горячева, В.В.

Щербакова, В.Ф. Чиннова и др. [78-82] предприняты попытки применения методов яркостной пирометрии для определения температуры отдельных частиц.

–  –  –

Экспериментальная установка ОИВТ РАН для плазменного напыления и измерения параметров напыляемых частиц, переносимых транспортирующим рабочим газом, представлена на рисунке 1.5.(а). Также авторы разработали систему автоматизированной диагностики основных усредненных параметров частиц в реальном времени. Исследования проводились с использованием импульсного твердотельного лазера, четырех быстродействующих видеокамер. Видеокамеры калибровались по неподвижному эталону черного тела в диапазоне температур от 800 - 3000К.

Синхронизацию приборов осуществляли с помощью задающего генератора импульсов ГСПФ- 053. Размер частиц 10—150мкм, регистрировался с погрешностью 2—5 мкм (при размере пиксела 6,56,5мкм). Такое разрешение авторам удалось получить, применив специально разработанный математический аппарат для обработки исходного изображения и калибровочных данных об искажениях «размытия» треков, полученных с помощью калибровочного стенда, изображенного на рисунке 1.5.(б). Скорость измерялась двумя методами: методом стробоскопической трассерной визуализации PIV (Particle Tracking Velocimetry) и времяпролетным методом при помощи обработки треков частиц. Температура движущихся частиц измерялась с помощью калиброванных по АЧТ инфракрасной камерой и монохромной видеокамерой методом яркостной микропирометрии [83-85]. Предлагаемая методика позволила измерять скорость с погрешностью 1-2% и яркостную температуру частиц с погрешностью 2-4%.

В работе [86] была осуществлена попытка калибровки по трекам, полученным с помощью вращающегося диска с точечными прорезями, через которые видеокамерой регистрировалось излучение эталонного АЧТ. Но и здесь при расчете температуры по треку происходило простое усреднение, без учета размеров напыляемых частиц и суперпозиции излучения регистрируемых частиц при их пространственном перемещении относительно зрачка ОЭС в течение времени экспонирования.

–  –  –

При обработке экспериментальных данных, полученных при использовании в эксперименте ОЭС, авторы единодушно выделяют проблему определения контуров исследуемого объекта. В работе авторов J. Vattulainen, E. Hamslainen, R. Hernberg, P.

Vuohsto, T. Mantyla [86] тепловое излучение частиц, разделенное дихроичным зеркалом, регистрировалось CCD камерой. Передняя и задняя поверхности зеркала предназначены для отражения излучения различных спектральных диапазонов, в результате чего получаются два изображения одиночных частиц на ПЗС датчике, созданных излучениями двух соответствующих длин волн. Процесс напыления изучали на установке, изображенной на рисунке 1.6. Ориентация двойного зеркала по отношению к ПЗС датчику выбирают так, чтобы производить осевое смещение в направлении движения частиц между изображениями из первого и второго отражений.

–  –  –

Для идентификации частиц толщина зеркала и время экспозиции камеры выбираются так, чтобы изображения отдельной частицы частично перекрывались в середине. Расстояние между парами пиков сигнала А и В или С и D, дают длину следа.

След частицы в кадре изображения был использован для определения скорости, температура частицы определялась методом двухлучевой пирометрии. Анализировались только частицы, которые имеют достаточно высокое отношение сигнал - шум.

Авторы А. В. Еськов, А. В. Маецкий [87] контур частиц находили с помощью фильтрации свертки. Фильтрация свертки является формой пространственной фильтрации, где новое значение для каждого пиксела определяется на основе интенсивности пиксела и его окрестности. После операции свертки изображение представляется в бинарном виде, при этом устанавливался минимальный порог длины треков частиц. Фоновый сигнал вычитают из этих сигналов до определения температуры.

В работах В.И. Богдановича, В.Н. Гришанова, И.А. Докукиной и др. [88-89] обработка изображений проводилась с целью извлечения информации о длинах треков или смещения частиц в интерактивном режиме. Пояснения к обработке изображений представлены на рисунках 1.7.а) и 1.7. б). Изображение конвертировали из цветного в монохромное. После бинаризации по порогу, подбираемому оператором; и вычитания кадров, вычисляли скорость частиц.

а) б) Рис.1.7. а) Оригинальное изображение струи с выделенными треками частиц;

б) Фрагмент изображения струи (0,1Imax; 0,9Imax) Imax=255 [88-89].

Авторы В.И. Иордан, И.К. Рябченко, А.И. Постоев разработали алгоритм [90-93] обработки и анализа потока изображений, позволяющий определять поля скоростей и плотности распределения частиц в потоке плазмы. Оригинальное (а) и обработанное (б) изображения потока частиц в плазменной струе представлены на рисунке 1.8. Обработка включает фильтрацию пространственным фильтром Гаусса, вычисление производной от

–  –  –

функции профиля яркости в поперечных направлениях для каждой координаты X вдоль оси струи с помощью дискретного дифференциального оператора Собеля. Пикселами, принадлежащими линии трека, объявляются те пикселы, в которых достигается локальный максимум значения производной. Затем производится двойная пороговая фильтрация изображения. На последнем этапе производится параметризация линий треков алгоритмом Хафа с последующим определением поля распределения скоростей частиц.

В работе О.И. Захожай, А.Н Солошенко [94] обработка цифрового изображения состоит из следующих этапов: нормировка отсчетов сигналов согласно калибровочной таблице; высокочастотная фильтрация изображения с помощью не рекурсивного фильтра с конечной импульсной характеристикой (КИХ- фильтр); выделение на изображении треков путем сегментации изображения на основе среднего уровня яркости. На изображении производится поиск однородных областей сплошной связанности по порогу.

К сожалению, не все авторы описывают процесс обработки изображения запыленных струй и информация именно по данному вопросу достаточно скудна.

Однако во всех работах обработка изображений включает несколько этапов: улучшение полученного цифрового изображения (фильтрация), оконтуривание областей интереса, процесс разделения объектов от фона (сегментация). Очевидно, что единого подхода к решению этой проблемы на данный момент не существует.

Выводы по первой главе. 1.4.

Проведенный обзор методов бесконтактных измерений теплофизических параметров, свидетельствует о перспективности применения ОЭС на базе СМОS для исследований в ядерной физике [51-55], изучения процессов СВС [95-105], диагностики двухфазных потоков [90-93, и прочих быстропротекающих 106-109] высокотемпературных процессов.

Из анализа литературных источников следует ряд нерешенных проблем:

1. При реализации ОЭС в научных экспериментах по исследованию быстропротекающих процессов, приходится регистрировать сигналы на высоких скоростях ввода кадров и малых экспозициях. В таких условиях факторами, существенно влияющими на порог чувствительности ОЭС и точность измерений, являются шумы.

2. Еще одной проблемой ОЭС на базе видеокамер с ЭОП является паразитное свечение люминофора, покрывающего экран. Иногда именно остаточное свечение экрана иногда является тормозящим фактором исследований [8-9] быстропротекающих процессов. Обычно, без изменения аппаратной части ОЭС, решить эту проблему не удается [10-11].

3. Выявлена проблема яркостной пирометрии движущихся объектов, заключающаяся внесением дополнительной методической погрешности в измерения [1, 5, 17]. Погрешность обусловлена измерением температуры движущихся частиц видеокамерой, калиброванной по неподвижному АЧТ. Температура при этом рассчитывается как среднее значение по длине треков, пренебрегая их размерами и пространственным перемещением. Таким образом, не учитывается суперпозиция излучения регистрируемых частиц при их пространственном перемещении.

4. Исходя из выше сказанного, для исследования быстропротекающих высокотемпературных процессов выбрана ОЭС в следующей комплектации:

видеокамера с ЭОП на МКП, ПК, программа ImageJ для регистрации видеоданных и их обработки. Учитывая выявленные проблемы в перечень задач необходимо включить исследование шумовых характеристик ОЭС и разработку методики, учитывающей перемещение излучателя относительно регистратора, т. е. ОЭС.

ГЛАВА 2

АНАЛИТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ ОПТИКО - ЭЛЕКТРОННОЙ

ИЗМЕРИТЕЛЬНОЙ СИСТЕМЫ

В главе рассмотрено предлагаемое аналитическое описание ОЭС [18, 28], основанное на информации НПО Астек - официального дилера «Фаствидео» о высокоскоростных матрицах Cypress и Aptina с разрешением SXGA, технических характеристиках самой матрицы Micron-Aptina При составлении MT9M413.

математической модели оптико-электронного тракта использовались теоретические сведения из имеющихся публикаций о современных комплектующих элементах [56-62, 110-115] и шумах ОЭС [6-7, 11-14, 57].

2.1. Математическая модель оптоэлектронного канала

Одной из особенностей видеокамеры с ЭОП, на которой реализуется оптикоэлектронный измерительный комплекс, является неоднократное преобразование излучения в процессе регистрации в поток электронов. Для правильной интерпретации результатов измерений, полученных на данной ОЭС, необходимо понимать процессы, происходящие в оптико-электронном тракте. Исходя из анализа имеющихся публикаций современных исследователей [5, 13, 63, 110-115], можно представить функциональную схему работы ОЭС (рисунок 2.1.).

Матричные твердотельные приемники сигналов обеспечивают преобразование двухмерного оптического изображения, проецированного на их светочувствительную поверхность, в электрический видеосигнал. Оптическое излучение объекта через объектив видеокамеры попадает на фотокатод электронно-оптического преобразователя (ЭОП). Наибольшей чувствительностью в видимой области спектра обладают сложные фотокатоды с отрицательным электронным сродством. Они представляют собой сильно легированные полупроводники p-типа, работа выхода которых снижена так, что уровень вакуума оказывается ниже дна зоны проводимости в объеме полупроводника.

Рис.2.1. Функциональная схема работы ОЭС [5, 13, 63, 110-115].

Такие фотокатоды изготавливаются на основе полупроводниковых соединений GaP, GaAs, InP и их твердых растворов, а также на основе Si. Ток фотокатода описывается формулой [7]:

ifk=Ф(t), где — чувствительность фотокатода, выражаемая обычно в микроамперах на люмен, Ф(t),-световой поток, который можно считать постоянным в течение малых времен накопления tн. В результате эмиссии электронов из фоточувствительного слоя катода оптическое изображение объекта, проецируемое на фотокатод, трансформируется в поток электронов. При подаче напряжения -VFK электрическое поле переносит их на вход микроканальных пластин (МКП). Влетающий в канал МКП электрон, вблизи входа, сталкивается с поверхностью, выбивает вторичные электроны. В общем случае траекторией вторичного электрона является парабола, вид которой определяется начальными условиями. Внутренняя поверхность трубок МКП имеет коэффициент вторичной эмиссии (КВЭ), больший единицы. КВЭ при некоторых допущениях пропорционален углу влета первичного электрона к поверхности и его энергии. Таким образом, попав в электрическое поле канала, электрон набирает энергию и выбивает вторичные электроны. Указанный процесс повторяется многократно, и, умножаясь пропорционально приложенному напряжению VМКП, электронная лавина быстро продвигается к выходу из МКП. Малые расстояния между фотокатодом, МКП и анодным люминесцентным экраном ЭОП обеспечивают очень малое время пролета электронов, порядка 2,5± 0,2нс. Коэффициент усиления МКП составляет 105-106, усиленный ток описывается формулой [116]:

Ifk =Ф.

В корректировочно-ускоряющем поле промежутка МКП - экран ЭОП происходит фокусировка потока электронов. Для стробирования используется промежуток фотокатод - вход МКП.

Под действием падающего на экран потока электронов, люминофор начинает светиться, если энергия электронов превосходит пороговое значение, зависящее от рода люминофора, метода его изготовления. Благодаря люминесценции экрана электронное изображение преобразуется в видимое. При этом число поступающих на экран электронов должно равняться числу отводимых от него электронов; в противном случае экран постепенно будет заряжаться отрицательно, его потенциал понизится до потенциала катода. В предельном случае все электроны луча будут оттолкнуты от экрана и изображение на экране исчезнет. Так как все катодолюминофоры являются диэлектриками, то необходимый отвод электронов от экрана обеспечивается за счет вторичной эмиссии люминофора. Коэффициент вторичной эмиссии люминофора должен быть не менее единицы. Только при выполнении этого условия число электронов, поступающих на экран в единицу времени, будет равно числу электронов, уходящих от экрана за то же время. При постоянной скорости (энергии) возбуждающих электронов яркость экрана прямо пропорциональна плотности тока, если последняя не превосходит некоторого предела. Для каждого катодолюминофора, с некоторого момента, пропорциональность между яркостью и плотностью тока нарушается в сторону более медленного роста яркости, чем это требуется линейным законом. Эффект насыщения по току зависит от большого числа факторов, но при прочих равных условиях специфичен для каждого люминофора. Если плотность тока не превышает 100 мкА/см2, зависимость интенсивности (яркости) L свечения люминофора от плотности тока возбуждающего электронного пучка Ifk и приложенного напряжения U выражается формулой [117]:

–  –  –

где q-для разных люминофоров принимает значение от 1 до 3, k –константа, зависящая от природы люминофора, f(jfk) - функция, выражающая зависимость интенсивности свечения от плотности тока пучка электронов, U0 –минимальное напряжение, необходимое для прохождения электроном поверхностного слоя.

При излучении конечной площади dS люминофорного экрана ЭОП, имеющей энергетическую яркость Le, поток Фе, приходящейся на элемент фотоматрицы с видимой площадью SD, расположенного на оси системы и при размерах источника dS излучения значительно меньше, чем расстояние l до него, можно выразить формулой [118]:

–  –  –

С учетом (2.1) и (2.2), согласно [7] генерируемый фототок пропорционален падающему за время экспозиции t на фоточувствительную область матрицы потоку:

–  –  –

где SD -площадь диода, nе - эффективность преобразования фотонов в электроны.

Таким образом, в общем случае, яркость экрана ЭОП обладает нелинейной зависимостью интенсивности свечения люминофора.



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |
Похожие работы:

«Рогожников Евгений Васильевич МЕТОДЫ ОЦЕНКИ ПАРАМЕТРОВ СИГНАЛОВ ТЕЛЕКОММУНИКАЦИОННЫХ ИСТОЧНИКОВ ПОДСВЕТА В ПАССИВНЫХ РАДИОЛОКАЦИОННЫХ СИСТЕМАХ Специальность: 05.12.14 – Радиолокация и радионавигация Диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель к.т.н. Ворошилин...»

«Нигматулин Ильдар Дагиевич ИССЛЕДОВАНИЕ ЭКСПЛУАТАЦИОННО-ТЕХНОЛОГИЧЕСКИХ ПОКАЗАТЕЛЕЙ РАБОТЫ СЕЛЬСКОХОЗЯЙСТВЕННЫХ ТРАКТОРОВ, ОСНАЩЕННЫХ ГАЗОБАЛЛОННЫМ ОБОРУДОВАНИЕМ Специальность 05.20.03 – «Технологии и средства технического обслуживания в сельском хозяйстве» ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата...»

«НЕФЕДЬЕВ ДЕНИС СЕРГЕЕВИЧ ПРИНЦИПЫ И ИНСТРУМЕНТЫ УПРАВЛЕНИЯ РИСКАМИ ПРОМЫШЛЕННОГО ПРЕДПРИЯТИЯ Специальность 08.00.05 Экономика и управление народным хозяйством (экономика, организация и управление предприятиями, отраслями, комплексами промышленность) Диссертация на соискание ученой степени кандидата экономических наук Научный...»

«Рахматулин Ильдар Рафикович РАЗРАБОТКА КОМПЛЕКСНОЙ ЭНЕРГОЭФФЕКТИВНОЙ СОЛНЕЧНОЙ ОПРЕСНИТЕЛЬНОЙ УСТАНОВКИ С СИСТЕМОЙ СЛЕЖЕНИЯ ЗА СОЛНЦЕМ Специальность 05.09.03 – Электротехнические комплексы и системы ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель – доктор технических наук, профессор Кирпичникова И.М Челябинск – 2015 СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ...5 ГЛАВА 1 СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА И ЗАДАЧИ ИССЛЕДОВАНИЯ.11 1.1...»

«УДК: 504.0 Кочубей Ольга Владимировна ПАЛИНОИНДИКАЦИЯ КАЧЕСТВА ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДЫ В МЕСТАХ ПРОВЕДЕНИЯ ПОДЗЕМНЫХ ЯДЕРНЫХ ВЗРЫВОВ НА ЕВРОПЕЙСКОЙ ТЕРРИТОРИИ РОССИИ Специальность: 25.00.36 – Геоэкология (Науки о Земле) Диссертация на соискание ученой степени кандидата географических наук Научный руководитель: кандидат географических наук...»

«Полещук Денис Владимирович РАЗРАБОТКА ТЕХНОЛОГИЙ ПИЩЕВЫХ ФУНКЦИОНАЛЬНЫХ ПРОДУКТОВ НА ОСНОВЕ БИОМОДИФИКАЦИИ МОЛОК ЛОСОСЕВЫХ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ХИТОЗАНА 05.18.04 Технология мясных, молочных и рыбных продуктов и холодильных производств ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени...»

«СЮНЯЕВА Диана Анатольевна СТРУКТУРИЗАЦИЯ ПРОЦЕССА УПРАВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРОЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ КОМПАНИИ (ПРИНЦИПЫ ПОСТРОЕНИЯ И МЕТОДЫ ОЦЕНКИ) Специальность 08.00.05 – экономика и управление народным хозяйством (экономика, организация и управление предприятиями, отраслями, комплексами: промышленность) Диссертация на соискание ученой степени...»

«ЕФИМОВ АЛЕКСЕЙ МИХАЙЛОВИЧ ФОРМИРОВАНИЕ И ОЦЕНКА МАРКЕТИНГОВЫХ КАНАЛОВ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОДУКЦИИ ПРОИЗВОДСТВЕННОЙ ОРГАНИЗАЦИИ Специальность 08.00.05 – Экономика и управление народным хозяйством (маркетинг) Диссертация на соискание ученой степени кандидата экономических наук Научный руководитель: доктор экономических наук,...»

«ДУБИНИН ВЛАДИМИР СЕРГЕЕВИЧ Совершенствование систем энергоснабжения в газифицированных регионах России на базе поршневых технологий Специальность: 05.14.01 – Энергетические системы и комплексы Диссертация На соискание учной степени кандидата технических наук Научный руководитель д.т.н. А.А....»

«БЕРЕЖНАЯ ОКСАНА ВИТАЛЬЕВНА РАЗРАБОТКА ТЕХНОЛОГИИ ПОЛУЧЕНИЯ ПРОРОСТКОВ ЗЕРНА ПШЕНИЦЫ ПРИ ПРОИЗВОДСТВЕ ХЛЕБОПЕКАРНОЙ И КУЛИНАРНОЙ ПРОДУКЦИИ Специальность 05.18.01 – Технология обработки, хранения и переработки злаковых, бобовых культур, крупяных продуктов, плодоовощной продукции и виноградарства ДИССЕРТАЦИЯ на...»

«Шиповский Константин Аркадьевич ОБОСНОВАНИЕ И РАЗРАБОТКА ДИНАМИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ОБРАЗОВАНИЯ И ПРЕДУПРЕЖДЕНИЯ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ ПРИХВАТОВ (НА ПРИМЕРЕ САМАРСКОЙ ОБЛАСТИ) 25.00.15 Технология бурения и освоения скважин Диссертация на соискание ученой степени кандидата технических...»

«Стрелков Владимир Федорович ВЕНТИЛЬНО-МАШИННЫЕ КОМПЛЕКСЫ РАДИОЛОКАЦИОННЫХ СТАНЦИЙ Специальность 05.09.03 – Электротехнические комплексы и системы Диссертация на соискание ученой степени доктора технических наук Нижний Новгород – 2015 ОГЛАВЛЕНИЕ...»

«Дорофеев Роман Сергеевич МОДЕЛИ СТРУКТУРНОГО ОПИСАНИЯ ОБЪЕКТОВ ДЛЯ ОЦЕНКИ ИХ КАЧЕСТВА Специальность 05.13.01 – «Системный анализ, управление и обработка информации» Диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель – кандидат технических наук, доцент Сосинская С.С. Иркутск – 2014 Оглавление Введение Глава 1. Теоретические основы исследований в области квалиметрической...»

«Якутина Наталья Владимировна Исследование свойств модифицированных льняных тканей, обеспечивающих улучшение гигиенических и экологических показателей Специальность: 05.19.01 – «Материаловедение производств текстильной и легкой промышленности» Диссертация на соискание ученой...»

«ВЕРВЕКИН АНДРЕЙ ВАЛЕРЬЕВИЧ УПРАВЛЕНИЕ ЭФФЕКТИВНОЙ ОТРАБОТКОЙ ВИНТОВЫХ ЗАБОЙНЫХ ДВИГАТЕЛЕЙ ПРИ БУРЕНИИ НЕФТЯНЫХ И ГАЗОВЫХ СКВАЖИН Специальность 25.00.15 – Технология бурения и освоения скважин Диссертация на соискание ученой степени кандидата технических...»

«Щербаков Сергей Владимирович УДК 621.7:6 СОВЕРШЕНСТВОВАНИЕ ТЕХНОЛОГИИ ИЗГОТОВЛЕНИЯ СОСТАВНЫХ ИЗДЕЛИЙ ПРИМЕНЕНИЕМ ЛОКАЛЬНОГО ИСТОЧНИКА НАГРЕВА Специальность 05.03.06 – Сварка и родственные процессы и технологии Диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель: доктор технических наук, профессор Гулаков...»

«Фокин Г.А. Методология создания автономных турбинных источников электрической энергии, использующих энергию сжатого природного газа для собственных нужд газотранспортной системы России Специальность 05.04.02 Турбомашины и комбинированные турбоустановки ДИССЕРТАЦИЯ НА СОИСКАНИЕ УЧЕНОЙ СТЕПЕНИ ДОКТОРА ТЕХНИЧЕСКИХ НАУК Научный...»

«ШАБАЕВА ЮЛИЯ ИГОРЕВНА КАДАСТРОВАЯ ОЦЕНКА ЗЕМЕЛЬ ИНДИВИДУАЛЬНОЙ ЖИЛОЙ ЗАСТРОЙКИ С УЧЕТОМ ДИФФЕРЕНЦИАЦИИ ГОРОДСКОЙ ТЕРРИТОРИИ ПО ПРЕСТИЖНОСТИ Специальность 25.00.26 – Землеустройство, кадастр и мониторинг земель ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата...»

«Королев Игорь Александрович МОДЕЛИ И МЕТОДЫ АНАЛИЗА ВЛИЯНИЯ ЦЕНООБРАЗОВАНИЯ НА ЭЛЕКТРОЭНЕРГИЮ НА МАКРОЭКОНОМИЧЕСКИЕ ПОКАЗАТЕЛИ ОТРАСЛЕЙ ЭКОНОМИКИ Специальность 08.00.05 – Экономика и управление народным хозяйством (экономика, организация и управление предприятиями, отраслями, комплексами промышленность) Диссертация на...»

«ФАМ ХОАИ АН МОДЕРНИЗАЦИЯ ГАЗОПАРОВЫХ КОМБИНИРОВАННЫХ УСТАНОВОК ВЬЕТНАМА С ЦЕЛЬЮ ПОВЫШЕНИЯ ИХ ЭКОНОМИЧНОСТИ И МОЩНОСТИ ЗА СЧЕТ ПРИМЕНЕНИЯ ВЫПУСКАЕМЫХ И УСОВЕРШЕНСТВОВАННЫХ РОССИЙСКИХ ПАРОВЫХ ТУРБИН Специальность – 05.04.12 «Турбомашины и комбинированные турбоустановки» ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата...»









 
2016 www.konf.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, диссертации, конференции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.