WWW.KONF.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, конференции
 

Pages:   || 2 | 3 | 4 |

«ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ЛОКАЛЬНОГО МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКОГО ВОЗДЕЙСТВИЯ НА УДАРНО-ВОЛНОВУЮ СТРУКТУРУ ПОТОКА ВОЗДУХА ПРИ ГИПЕРЗВУКОВОМ ОБТЕКАНИИ ТЕЛ ...»

-- [ Страница 1 ] --

Федеральное государственное бюджетное учреждение наук

и

Институт теоретической и прикладной механики им. С.А. Христиановича

Сибирского отделения Российской академии наук

На правах рукописи

Ядренкин Михаил Андреевич

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ЛОКАЛЬНОГО

МАГНИТОГИДРОДИНАМИЧЕСКОГО ВОЗДЕЙСТВИЯ

НА УДАРНО-ВОЛНОВУЮ СТРУКТУРУ ПОТОКА ВОЗДУХА



ПРИ ГИПЕРЗВУКОВОМ ОБТЕКАНИИ ТЕЛ

01.02.05 – Динамика жидкости, газа и плазмы Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Научный руководитель доктор физико-математических наук Фомичев Владислав Павлович Новосибирск – 2013 Оглавление Введение

A. Задачи магнитоплазменной аэродинамики

B. Постановка задачи

C. Положения, выносимые на защиту

D. Формальные основания представления работы

E. Структура работы

Личный вклад автора

F.

G. Основные сокращения и обозначения

Глава 1. Обзор библиографической информации

Первые работы в МПА

1.1.

Обзор современных работ

1.2.

1.2.1. Исследование МГД-эффектов при сверхзвуковом обтекании тел с внутренним источником магнитного поля

1.2.2. Численное моделирование работы МГД-систем на борту возвращаемых летательных аппаратов

1.2.3. Влияние проводимости обтекаемой поверхности на эффективность работы МГД – систем….

МГД-управление потоком на входе в канал высокоскоростных двигателей.........40 1.2.4.

Заключение

1.3.

Глава 2. Экспериментальная установка и методики исследования локального МГДвзаимодействия в гиперзвуковых потоках газа

Введение

2.1.

Экспериментальная установка

2.2.

Устройства ионизации газа

2.3.

Определение газодинамических параметров потока

2.4.

Измерение электромагнитных величин

2.5.

Система регистрации изображений

2.6.

Методика оценки электрической проводимости в области ионизации

2.7.

Точность измерения газодинамических и электрических величин

2.8.

Глава 3. Исследование электрического разряда в гиперзвуковом потоке в магнитном поле………

Импульсный разряд, инициированный вдоль магнитного поля

3.1.

ВЧ-разряд, инициированный вдоль магнитного поля

3.2.

Импульсный разряд, инициированный поперек магнитного поля

3.3.

ВЧ-разряд, инициированный поперек магнитного поля

3.4.

Обсуждения и выводы по Главе 3

3.5.

Глава 4. Экспериментальное исследование влияния магнитного поля на гиперзвуковое обтекание клина при локальной ионизации газа перед моделью

4.1. Экспериментальное исследование гиперзвукового обтекания клина в потоке воздуха

Обтекание клина при М = 6

4.1.1.

Обтекание клина при М = 8

4.1.2.

Обтекание клина при М = 10

4.1.3.

4.2. Сравнение результатов экспериментальных исследований и численного моделирования

Разделение силового и теплового влияния на поток

4.3.

Влияние параметра Холла на эффективность гидромагнитного взаимодействия...101 4.4.

Нестационарное МГД-воздействие на обтекание модели

4.5.

Обсуждения и выводы по Главе 4

4.6.

Глава 5. Экспериментальное исследование влияния магнитного поля на гиперзвуковое обтекание пластины при локальной ионизации потока на поверхности модели.

...............107

5.1. Исследование МГД-взаимодействия при ионизации потока импульсным разрядом поперек потока и магнитного поля

При нулевом угле атаки модели

5.1.1.

При угле атаки модели 15 градусов

5.1.2.

Определение величины параметра гидромагнитного взаимодействия.................113 5.1.3.

5.1.4. Исследование пульсаций разрядной области при ионизации потока импульсным разрядом

Экспериментальная демонстрация эффекта МГД-парашюта.

5.1.5.

5.2. Исследование МГД-взаимодействия при ионизации потока ВЧ-разрядом поперек потока и магнитного поля





Генерация скачка уплотнения на области разряда в магнитном поле

5.2.1.

Экспериментальная демонстрация эффекта «МГД-элерона»

5.2.2.

Обсуждения и выводы по Главе 5

5.3.

Заключение

Список использованных источников

–  –  –

Задачи магнитоплазменной аэродинамики A.

Решение ряда проблем, сопутствующих созданию гиперзвуковых летательных аппаратов привели к возникновению новых направлений фундаментальных исследований в области магнитоплазменной аэродинамики. Сегодня магнитоплазменная аэродинамика (МПА) представляет собой современное направление науки и техники, которое изучает взаимодействие высокоскоростного газового потока с электрическим и магнитным полем. Таким образом, фундамент МПА составляют газовая механика, аэродинамика, физика низкотемпературной плазмы и магнитогидродинамика. Главная цель развития МПА состоит в применении магнитоплазменных способов управления потоком для решения задач аэрокосмических приложений. Основным объектом исследований является неравновесная, нестационарная, неоднородная низкотемпературная плазма, что существенно отличает МПА от газодинамики, плазмодинамики и электрогидродинамики.

В рамках МПА можно выделить три основных способа управления газовым потоком в соответствии с преобладающим механизмом воздействия:

электромагнитный метод (взаимодействие электропроводного потока с электрическим и магнитным полем), энергетический метод (локальный подвод энергии в определенную зону течения) и плазмохимический метод (изменение направления и скорости химических реакций при генерации плазмы). Однако в большинстве экспериментальных работ указанные процессы происходят одновременно и разделение исследуемых плазменных эффектов на тепловую, электромагнитную или химическую составляющие является сложной, а иногда и невыполнимой технической задачей.

На рис. А.1 представлена упрощенная схема, отражающая общую структуру МПА на сегодняшний день.

–  –  –

В данной работе рассматриваются задачи управления высокоскоростными потоками с помощью МГД-взаимодействия, локализованного перед телом или на поверхности в условиях внешней ионизации газа электрическими разрядами.

МПА предлагает нетрадиционные способы управления обтеканием тел через изменение физико-химических свойств среды, окружающей аппарат.

Важные аэрокосмические задачи могут быть решены методами МПА:

генерация управляющих сил и моментов на аэродинамических поверхностях;

управление ударно-волновой структурой течения в тракте высокоскоростных двигателей; снижение тепловых нагрузок на поверхность аппарата и отдельные элементы конструкции; снижение или увеличение волнового сопротивления и сопротивления трения; генерация, подавление и управление отрывными зонами и зонами ломинарно-турбулентного перехода;

подавление неустойчивых режимов обтекания.

Основные механизмы влияния на параметры и структуру потока следующие: изменение термодинамических свойств газа; модификация структуры поля течения; генерация или стабилизация местных отрывных зон; изменение параметров пограничного слоя и др. Такие эффекты могут быть реализованы при генерации плазмы в электрических разрядах постоянного и переменного тока, в электронных пучках, при выдуве высокоэнтальпийных плазменных струй и при других подобных явлениях.

Таким образом, магнитоплазменная технология предоставляет широкий арсенал возможных приложений в области прикладной аэродинамики.

Постановка задачиB.

В данной работе рассматривается обтекание тела гиперзвуковым потоком воздуха в электрическом и магнитном полях. Целью исследования являлось экспериментальное исследование локального магнитогидродинамического (МГД) воздействия на ударно-волновую структуру течения при обтекании тел (клин, пластина) гиперзвуковым потоком воздуха в условиях внешней ионизации газа электрическими разрядами. Для ионизации набегающего потока использованы электрические разряды постоянного и переменного тока (импульсный высоковольтный и высокочастотный разряд). Причем МГД-взаимодействие потока с внешним магнитным полем локализовано в некоторой относительно узкой области путем создания неравновесной проводимости газа либо перед моделью, либо непосредственно на ее поверхности. Рассмотрены следующие способы получения проводимости потока: с помощью электронного пучка, импульсного разряда и высокочастотного (ВЧ) разряда. Исследование проводилось в предположении малости магнитного числа Рейнольдса. Число Маха потока было М = 6, 8, 10. Другие параметры потока (главным образом давление и плотность) были близки к натурным условиям полета на высоте 30 – 50 км над уровнем моря. Из рис. B.1 видно, что модель находится в

–  –  –

постоянном магнитном поле, направленном по нормали к набегающему потоку. При этом МГД - взаимодействие потока с внешним магнитным полем локализовано в некоторой относительно узкой области перед моделью или непосредственно на ее поверхности.

Положения, выносимые на защиту C.

Методика оценки размеров области электрической проводимости воздушного потока и параметра гидромагнитного взаимодействия с помощью программной обработки растровых изображений области МГДвзаимодействия.

Экспериментальное доказательство возможности ионизации гиперзвукового потока воздуха с помощью электрических разрядов при их инициации поперек набегающего потока в однородном магнитном поле.

Экспериментальное доказательство возможности изменения ударноволновой структуры потока с помощью МГД-взаимодействия, локализованного перед телом.

Экспериментальное доказательство возможности трансформации и генерации скачков уплотнения с помощью МГД-взаимодействия, локализованного на поверхности тела.

Формальные основания представления работы D.

Актуальность Решение ряда проблем, сопутствующих созданию гиперзвуковых летательных аппаратов, привели к возникновению новых направлений фундаментальных исследований в области магнитоплазменной аэродинамики. Сегодня МПА — современная отрасль науки и техники, которая изучает явления и процессы взаимодействия между высокоскоростным газовым потоком, электрическим и магнитным полем.

Основная цель развития МПА состоит в применении магнитоплазменных эффектов для управления потоком в аэрокосмических приложениях.

Основными направлениями развития МПА являются: управление потоком и обтеканием тел с помощью объемных пондеромоторных сил и плазменностимулированное горение в высокоскоростном газовом потоке. В данной работе рассматриваются задачи управления высокоскоростными потоками с помощью МГД-взаимодействия локализованного перед телом или на его поверхности в условиях внешней ионизации газа электрическими разрядами.

Традиционные методы изменения аэродинамических характеристик летательных аппаратов и их частей основаны на применении механических элементов, использующих энергию набегающего потока, для перераспределения давления по поверхности. Вместе с тем возникают предпосылки для проявления различных плазменных эффектов. МПА предлагает специфические способы управления обтеканием тел через изменение физико-химических свойств среды, окружающей аппарат.

Возможности МПА включают управление структурой течения и пограничным слоем с помощью локального нагрева и объемных электромагнитных сил, а также изменение тепловых нагрузок на поверхность аппарата. Различные аэрокосмические задачи могут быть решены методами МПА: генерация управляющих сил и моментов на аэродинамических поверхностях, управление ударно-волновой структурой течения в тракте высокоскоростных двигателей, снижение тепловых нагрузок на поверхность аппарата и отдельных элементов конструкции, снижение или увеличение волнового сопротивления и сопротивления трения, генерация либо подавление отрывных зон и управление их параметрами, подавление неустойчивых режимов обтекания.

Основные механизмы влияния на параметры и структуру потока следующие: изменение термодинамических свойств газа, модификация структуры поля течения, генерация или стабилизация местных отрывных зон, изменение параметров пограничного слоя и другие. Такие эффекты могут быть реализованы при генерации плазмы в электрических разрядах постоянного и переменного тока, электронных пучках, при выдуве высокоэнтальпийных плазменных струй и других подобных явлениях.

Для существенного улучшения аэродинамических характеристик летательных аппаратов необходимы и другие, немеханические способы, среди которых магнитоплазменный метод является наиболее перспективным.

Таким образом, магнитоплазменная технология предоставляет широкий арсенал возможных приложений в области прикладной аэродинамики и их исследование является актуальной задачей.

Научная новизна Реализовано локальное МГД-взаимодействие в гиперзвуковом потоке воздуха в условиях полта в тропосфере, при внешней ионизации потока;

представлена новая методика оценки величины параметра гидромагнитного взаимодействия и пространственного распределения электрической проводимости воздушного потока с помощью программной обработки растровых изображений разрядной области, позволившая оценить параметр гидромагнитного взаимодействия в потоке;

получены новые экспериментальные данные о горении электрических разрядов в высокоскоростном разреженном потоке воздуха в однородном магнитном поле;

получены новые экспериментальные данные о гиперзвуковом обтекании клина при реализации локального МГД-взаимодействия перед моделью при внешней ионизации потока электрическим разрядом;

впервые экспериментально показано, что при ионизации потока высокочастотным разрядом на поверхности пластины происходит генерация косого скачка уплотнения на области МГД-взаимодействия;

экспериментально показано, что при ионизации потока импульсным разрядом на поверхности пластины МГД-взаимодействие приводит к трансформации скачка уплотнения и генерации новых скачков уплотнения.

Практическая ценность результатов работы

Реализованы способы МГД-управления потоком воздуха при гиперзвуковом обтекании моделей.

Представлена методика оценки величины параметра гидромагнитного взаимодействия, позволяющая определить эффективность МГДвзаимодействия в условиях эксперимента.

Экспериментальные данные о горении электрических разрядов в высокоскоростных потоках разреженных газов позволяют применять их для эффективной ионизации гиперзвукового воздушного потока.

Предложенные способы МГД-управления гиперзвуковым потоком воздуха могут быть применены для изменения аэродинамических характеристик летательных аппаратов при полете в верхних слоях атмосферы, а также для регулирования режимов работы прямоточных воздушно-реактивных двигателей и управления ударно-волновой структурой высокоскоростных течений в каналах.

Достоверность результатов работы подтверждается повторяемостью результатов экспериментов, хорошим согласием с данными численного моделирования, которые были получены научными сотрудниками ОИВТ РАН и ИТПМ СО РАН, и результатами исследований других авторов.

Апробация работы

Основные результаты работы были представлены на семинарах ИТПМ СО РАН, МФТИ, а также на 23 международных и всероссийских конференциях: XIV-XVI Международной конференции по методам аэрофизических исследований (Новосибирск, 2008, 2010, Казань, 2012), 17th International conference on MHD energy conversion (Kanagawa, 2009), IX-XII Международном совещании по магнитоплазменной аэродинамике (Москва, 2010 - 2013), XI Всероссийской научно-технической конференция «Наука.

Промышленность. Оборона» (Новосибирск, 2010), 19th International Shock Interaction Symposium (Moscow, 2010), I Международной конференции «Физика высокочастотных разрядов» (Казань, 2011), AIAA Hawaii Summer Conference 2011 (Honolulu, 2011), Х Всероссийском съезде по фундаментальным проблемам теоретической и прикладной механики (Н.

Новгород, 2011), 8th Sino-Russia High-speed Flow Conference (Shanghai, 2011), Международном совещании по термохимическим процессам и IX плазменной аэродинамике (С.-Петербург, 2011), XVIII Международной конференции по вычислительной механике и современным прикладным программным системам (Алушта, 2013), 5th European Conference for Aeronautics and Space Sciences (Мюнхен, 2013).

Структура работы E.

Работа состоит из введения, 5 глав, заключения и списка цитируемой литературы. Объем диссертации составляет 139 страниц, в том числе 104 иллюстрации, 3 таблицы и список литературы из 125 наименований.

Первая глава посвящена обзору библиографической информации, представленной в открытой печати, и анализу современного уровня научных и технических достижений способов МГД-управления высокоскоростными течениями газа.

Во второй главе описаны экспериментальная установка и методики исследования локального МГД-взаимодействия в гиперзвуковых потоках газа, применяемые в данной работе. Представлена методика оценки величины параметра гидромагнитного взаимодействия (параметр Стюарта) в условиях эксперимента.

Третья глава посвящена исследованию электрических разрядов в гиперзвуковом потоке в магнитном поле. Рассмотрены особенности горения импульсного высоковольтного разряда и высокочастотного (ВЧ) разряда при различной ориентации потока и магнитного поля.

В четвертой главе представлены результаты экспериментальных исследований влияния магнитного поля на гиперзвуковое обтекание клина при локальной ионизации газа перед моделью.

В пятой главе — результаты экспериментальных исследований МГДвоздействия на гиперзвуковое обтекание пластины при локальной ионизации потока воздуха на поверхности модели.

Личный вклад автора F.

Автор позиционирует себя в качестве экспериментатора в области механики газа и плазмы, физики газового разряда и методов измерений параметров МГД-взаимодействия. В большинстве случаев для получения описанных здесь результатов автор диссертации являлся непосредственным исполнителем. Он принимал участие в постановке, подготовке и проведении экспериментальных исследований, в обработке и последующем анализе экспериментальных данных. Непосредственно автором оптимизированы методики визуализации процессов и обработки полученных изображений, предложены варианты модернизации системы регистрации изображений, разработана методика оценки величины параметра гидромагнитного взаимодействия и пространственного распределения электрической проводимости воздушного потока, а так же получены основные параметрические оценки гидромагнитного взаимодействия. Представление изложенных в диссертации и выносимых на защиту результатов, полученных в совместных исследованиях, согласовано с соавторами.

Автор выражает особую благодарность своему научному руководителю д.ф.-м.н. В.П. Фомичеву за помощь в освоении сложной методологии исследований МГД-взаимодействия в газовом потоке, ценные советы при структурировании работы и формулировке основных положений диссертации и продвижение научной работы соискателя.

Автор признателен академику В. М. Фомину за ценные консультации и рекомендации, способствующие улучшению качества представления материала. А также сотрудникам Института теоретической и прикладной механики СО РАН: д.ф.-м.н. Т.А. Коротаевой, д.ф.-м.н. А.П. Шашкину, д.ф.м.н. В.И. Яковлеву, к.ф.-м.н. И.Ф. Головневу, д.ф.-м.н. В.А. Лебиге, д.ф.-м.н.

Н.В. Денисовой, к.ф.-м.н. Б.В. Постникову, к.ф.-м.н. Г.А. Позднякову, д.ф.м.н. А.А. Маслову за активное обсуждение работы в ходе ее представления и конструктивную критику.

Экспериментальная работа на установках значительного масштаба всегда требует слаженных усилий коллектива исполнителей. Автор благодарит инженерный состав экспериментального стенда в лице А.Б. Шевченко и В.Е. Подзина, обеспечивших высокий технический уровень проводимых исследований.

Загрузка...

Основные сокращения и обозначенияG.

МПА — магнитоплазменная аэродинамика МГД — магнитная гидродинамика ВЧ — высокочастотный М — число Маха ЭТЗ — электродинамическая тепловая защита ГЛА — гипрезвуковой летательный аппарат УТ — ударная труба УВ — ударная волна КНД — канал низкого давления КВД — камера высокого давления ДД — датчик давления ЭДС — электродвижущая сила АТВ — адаптивный визуализирующий транспарант — величина магнитной индукции B — параметр Стюарта (гидромагнитного взаимодействия) S — параметр Холла — число Рейнольдса Re — плотность газа — температура газа T — плотность набегающего потока газа — статическое давление в газе Pст — скорость набегающего потока газа v — сила тока разряда I — плотность тока j — напряжение разряда U

Глава 1. Обзор библиографической информации

Магнитоплазменная аэродинамика интенсивно развивалась в течение последних пятидесяти лет. Е достижения отражены в монографиях [1-3] и в обзорах журнальных статей [4-6]. На базе представленного обзора библиографической информации по состоянию разработки и использованию летательных аппаратов с магнитогидродинамическими системами можно сделать выводы о перспективности использования средств магнитоплазменной аэродинамики с целью эффективного управления аэродинамическими характеристиками высокоскоростных аппаратов и обеспечения их надежной термической защиты во время полета.

Первые работы в МПА 1.1.

В 1955 году Канторовиц предложил использовать возможности магнитной гидродинамики для управления ионизованным потоком воздуха, обтекающим возвращаемые летательные аппараты, используя естественную электропроводность газа, возникающую в ходе его термической ионизации за головной ударной волной [7]. Было отмечено, что действуя на газ при помощи магнитного поля, можно изменить аэродинамические силы и моменты, действующие на аппарат, а так же существенно повлиять на интенсивность теплообмена вблизи обтекаемой поверхности. В 1956 году в работе [8] Роза рассмотрел возможность использования МГД методов для увеличения сопротивления тел, двигающихся с гиперзвуковыми скоростями, и уменьшения интенсивности тепловых потоков к их поверхности.

Куликовский в работе [9] рассмотрел задачи об обтекании тел с источником магнитного поля идеальным бесконечно проводящим газом: обтекание плоского диполя, расположенного перпендикулярно потоку проводящей несжимаемой жидкости; сверхзвуковое обтекание клина, по поверхности которого параллельно ребру течет ток постоянной плотности; сверхзвуковое обтекание конуса, на поверхности которого течет ток перпендикулярно образующей. Задача решалась при больших магнитных числах Рейнольдса.

Ввиду бесконечной проводимости линии магнитной индукции оказались вмороженными в жидкость, что препятствовало протеканию набегающего потока через область взаимодействия. Хотя такая постановка задачи была далека от реальных условий, но это позволило сформулировать основные принципы и понять механизмы МГД-взаимодействия на поверхности тела, оценить соотношение газодинамических и электрических параметров в области взаимодействия по отношению к набегающему потоку. Позже, Жигулев в схожей постановке задачи рассмотрел обтекание затупленного тела, которое несет собственное магнитное поле, потоком проводящего газа [10]. Показано, что при достаточно больших магнитных полях поток газа будет «отжат» от поверхности тела вплоть до случая обтекания потоком пустого пространства с магнитным полем. Таким образом, отмечается возможность полностью изолировать тело от обтекающего его потока плазмы и, как следствие, исключить теплообмен между обтекаемой поверхностью и набегающим потоком в идеальном случае.

В работах Реслера и Сиарса [11, 12] приведены теоретические оценки высотно-скоростных условий реализации сильного МГД-взаимодействия.

Было предложено использовать источник магнитного поля в носовой части возвращаемых летательных аппаратов для их аэродинамического торможения, а так же для уменьшения теплообмена и поверхностного трения в верхних слоях атмосферы. На рис. 1 показана зависимость параметра гидромагнитного взаимодействия от высоты полета и числа Маха набегающего потока при значении проводимости 1 см/м, магнитного поля 0,1 Тл и характерном геометрическом размере 1 м.

рис. 1. Зависимость величины параметра МГД-взаимодействия от высоты полета и числа Маха набегающего потока.

Рис. 2. Эскиз носовой части летательного аппарата с МГД-системой управления аэродинамическими характеристиками, предложенной в [11].

В тот же период опубликовано множество теоретических работ, посвященных исследованию влияния магнитного поля на обтекание затупленных тел и процессы теплообмена в пограничном слое [13-21].

Расчеты позволяли прогнозировать, что сильное МГД-взаимодействие приведет к отходу ударной волны вблизи критической точки, а также к уменьшению теплопередачи и поверхностного трения. Особый интерес представляет работа Эриксона и Мациулаитиса [22]. В ней авторы представили результаты теоретических исследований управления полетом высокоскоростного аппарата с использованием источника магнитного поля в его носовой части. Определены высотно-скоростные характеристики режимов, на которых будет происходить сильное взаимодействие (рис. 3), дана оценка МГД управляющих сил, которые могут быть получены, показано, что критическая часть типичной траектории полета возвращаемого аппарата (высота полета более 30 км и скорость – более 6 км/сек) лежит в пределах режимов МГД-управления. Представлена оригинальная конструкция бортовой МГД-системы (рис. 4).

Рис. 3. Область реализации эффективного МГД-взаимодействия (1 Q' 10) в координатах скорость-высота полета при радиусе носовой части 0,5 м и величине магнитного поля 1 Тл (слева) и 10 Тл (справа).

–  –  –

Первые экспериментальные работы, посвященные исследованию МГД воздействия на гиперзвуковое обтекание затупленного тела, проведены в конце 1950-х. Зимер рассмотрел обтекание затупленного тела (сферацилиндр) гиперзвуковым потоком аргоновой плазмы на аэродинамическом стенде выполненном на базе ударной трубы [23]. В носовой части модели был расположен соленоид, генерирующий сильное магнитное поле. В результате МГД-взаимодействия наблюдался отход ударной волны от носовой части модели. Полученный эффект более полувека рассматривается как одно из самых ярких доказательств существования сильного МГДвзаимодействия в плазме за ударной волной при наличии магнитного поля. В частности, отмечается увеличение отхода ударной волны от поверхности модели в 7.5 раз при амплитуде магнитного поля 4 Тл. Эта классическая работа представляется хорошим тестом для вычислительных моделей, предназначенных для исследований в области магнитной аэродинамики.

Подтверждение состоятельности ее результатов было получено в ходе прямого численного моделирования в современной работе [24] (рис. 5).

Рис. 5. Результаты численного моделирования экспериментальных работ Зимера. Временная эволюция поля давления: М = 21, В = 4 Тл.

Впервые экспериментально измерить тепловые потоки в критической точке для этой концепции удалось Вилкинсону в сверхзвуковом потоке (М = 3) ионизованной аргоновой плазмы [25]. Другие экспериментальные исследования были проведены Кренком и др. [26] в конце 1960-х. Они представляли собой дополнительные попытки исследовать отход головной ударной волны и изменение лобового сопротивления тела для двух различных осесимметричных форм моделей. В экспериментальных условиях вязкость и эффект Холла играли существенную роль. Подтвержден отход ударной волны и рост лобового сопротивления в поперечном магнитном поле. Анализ эксперимента Новаком и др. [27] а так же Новаком и Юном [28] показал рост суммарного теплового потока к телу, что обуславливается влиянием эффекта Холла. Это был непредвиденный результат, так как утолщение ударного слоя уменьшает градиенты в критической области, что должно снижать тепловой поток к поверхности. Кроме того, результаты предшествующей полуаналитической работы [29] прогнозировали, что эффект Холла будет снижать эффективность силового воздействия на отход ударной волны и увеличение полного лобового сопротивления тела.

Рис. 6. Сравнение результатов экспериментальных и теоретических исследований роста сопротивления тела при МГД-взаимодействии [26].

Оценки эффективности МГД способов управления гиперзвуковыми течениями давали неутешительные прогнозы относительно возможности использования таких систем на борту летательных аппаратов, например, [30].

На тот момент оборудование, позволяющее генерировать сильные магнитные поля ( 1 Тл) в большом объеме, имело также большой вес и габариты. В последней четверти XX столетия исследовательские работы по изучению способов МГД управления обтеканием летательных аппаратов были приостановлены на период около 30 лет.

–  –  –

1.2.1. Исследование МГД-эффектов при сверхзвуковом обтекании тел с внутренним источником магнитного поля В начале двадцать первого века развитие техники сверхпроводников позволило значительно уменьшить вес и объем генерирующих магнитное поле систем. Вновь возрос интерес к МГД способам управления газовыми потоками и течениями в каналах двигателей [31–36]. На пороге XXI века Шанг, Хаес, Харрис и др. рассмотрели гиперзвуковое (М = 6) обтекание затупленного тела — сферы-цилиндра с вмонтированным в его носовую часть источником магнитного поля [4, 37]. Модель располагалась в рабочей части аэродинамической установки, позволяющей моделировать гипрезвуковой поток с высокими числами Рейнольдса в диапазоне давлений в свободной струе 2–77 Тор. Проводимость газа достигалась с помощью высокочастотного или импульсного разряда между телом и кольцевым электродом, расположенном вокруг сферической части модели (рис. 7). В результате МГД-взаимодействия наблюдался отход ударной волны от носовой части модели и рост лобового сопротивления.

Рис. 7. Рабочая камера экспериментальной установки. 1 – модель, 2 – кольцевой электрод, 3 – направление потока.

В тоже время Битюрин и Бочаров провели численные исследования гиперзвукового обтекания затупленного тела с внутренним источником магнитного поля [38]. Авторы работы обратили внимание на возможность значительного снижения тепловых потоков к поверхности тела за счет МГДвзаимодействия (рис. 8).

Рис. 8. Распределение теплового потка по поверхности затупленного тела в зависимости от приложенного магнитного поля [38].

В последующие годы Битюрин и др. провели ряд теоретических, численных и экспериментальных исследований обтекания затупленных тел (сфера, цилиндр) высокоскоростными потоками проводящего газа в магнитном поле [39-48]. Было показано, что наряду с изменением формы, положения головной ударной волны и ростом аэродинамического сопротивления тела происходит снижение теплового потока к стенке модели как в критической точке, так и ко всей поверхности в целом. Например, при величине параметра МГД взаимодействия S = 10 и параметра Холла = 10 суммарный тепловой поток к сфере уменьшается в 1.54 раза, а локальный поток в окрестности критической точки сферы – более чем в 6 раз, что сопровождается увеличением суммарного (газодинамического и магнитного) сопротивления тела в 1,6 раз [42]. Схема МГД-взаимодействия представлена на рис. 9.

Рис. 9. Схема эксперимента (слева), сравнение результатов визуализации и численных исследований (справа) [42].

Стоит отметить работы Гуськова и др. [48, 49], которым численно удалось продемонстрировать значительный МГД влияние на отход головной ударной волны при обтекании затупленного конуса, а так же существенное снижение трения и тепловых потоков к его поверхности, особенно вблизи критической точки, рис. 10.

Рис. 10. Распределение относительного давления и линий тока (слева) и теплового потока (справа) вдоль поверхности затупленного конуса.

Обтекание затупленного конуса со сферической головной частью рассматривалось при М = 12, Re = 1000. Магнитное поле создается расположенным внутри тела магнитным диполем. Электропроводность газа задается кусочно-постоянной функцией и фиксированной области течения за ударной волной (рассмотрено три варианта задания безразмерной элдектропроводности). Расчеты были проведены на основе полной осредненной системы уравнений Навье-Стокса для различных значений параметра гидромагнитного взаимодействия и параметра Холла. Показано, что локальные и интегральные тепловые потоки в затупленный конус при наложении магнитного поля значительно уменьшаются, возрастает полное сопротивление конуса, что становится менее заметным при локальной электропроводности газа только в области затупления.

В работе [50] Битюрин и Бочаров предложили концепцию МГДпарашюта. Авторами рассматривается идея ускоренного МГД-торможения тела в верхних слоях атмосферы, где из-за низкой плотности воздуха традиционные газодинамические методы торможения не эффективны.

Главная идея использования МГД-парашюта состоит в том, чтобы снизить скорость спускаемого аппарата на участке траектории спуска в верхних слоях атмосферы, где увеличение тепловых потоков на поверхности тела за счет МГД-взаимодействия не является критичным, до величин, обеспечивающих достаточно низкий уровень тепловых нагрузок при торможении в более плотных слоях атмосферы [51–54]. При этом МГД-парашют подразумевает отсутствие каких-либо механических элементов конструкции, выступающих в набегающий поток (рис. 11).

–  –  –

В работе [55] описан численный метод для полных МГД уравнений, в котором полные уравнения Максвелла сочетаются с уравнениями Эйлера.

Решение системы уравнений происходит в два этапа: сперва для гидродинамики, а затем для электромагнетизма. Отмечены необычные для гидродинамики условия непроводимости на стенке по крайней мере в рассмотренной геометрической и МГД конфигурации. А в работе [56] описан численный метод для решения связанных уравнений Максвелла и уравнений Навье-Стокса. Метод основан на изменении величины скорости света в уравнениях Максвелла для того, чтобы характерное время электромагнитных эффектов было сравнимо со временем гидродинамических процессов при переходе к стационарному решению. Метод не является точным по времени, но дает интересные результаты в стационарном состоянии. Он также может быть использован для численной оценки приложенного магнитного поля при условии, что известно его распределение по поверхности модели. Для опробации метода представлены результаты, полученные в осесимметричной конфигурации (рис. 12).

–  –  –

Рис. 12. Распределение температуры на поверхности модели.

В работах [57, 58] продемонстрировано математическое моделирование обтекания затупленного осесимметричного тела с источником магнитного поля внутри в постановке задачи схожей с [26]. Использовался CFD-код для решения уравнений Новье-Стокса с МГД-членами, разработанный в университете Мичигана. Решение задачи происходило в предположении низких чисел Рейнольдса, учитывался эффект Холла. Получены основные газодинамические параметры, в том числе распределение давления, плотности и температуры газа в потоке, распределение электронной проводимости плазмы. Было показано, что выбор модели проводимости существенно влияет на величину и характер распределения параметров потока, а так же на интенсивность теплообмена со стенками модели, (рис. 13).

Рис. 13. Линии относительной плотности для потока аргона при М = 4.75 около полусферы-цилиндра для различных моделей проводимости:

а) Райзер [59], б) Чепмен- Колин, в) PRS 2-го порядка.

Сравнение результатов измерения отхода ударной волны от носика модели в экспериментальных и численных исследованиях показало, что наилучшее совпадение достигается при использовании PRS-модели электрической проводимости газа второго порядка [60], в сравнении с моделями Райзера и Чепмена-Колина (рис. 13). Согласно результатам при величине магнитного поля 0.13 или 0.28 Тл сумарный тепловой поток увеличится на 0.4 % и 1.1 %, а тепловой поток в критической точке уменьшится на 2.5 % и 5.6 % соответственно.

В работах [61, 62] экспериментально исследовано электрмагнитное воздействие на обтекание затупленного тела слабо ионизованным сверхзвуковым потоком аргона, используя плазменно-дуговую аэродинамическую установку. Распределение температуры в ударном слое вокруг намагниченного тела определялась при помощи лазерной абсорбционной спектроскопии. Что показало существенное влияние магнитного поля на ударный слой, особенно на увелечение дистанции отхода ударной волны.

а б Рис. 14. Распределение температуры вокруг (а) цилиндра и (б) сферыцилиндра.

В работе [62] были рассмотрены две различные формы тел: цилиндр с постоянным магнитом внутри расположенный основанием к потоку и сферацилиндр со сферичеким постоянным магнитом в носовой части. Результаты исследований показали, что электродинамической воздействие на расширение ударного слоя наиболее существенно в случае обтекания сферического тела, чем в случае обтекания основания цилиндра (рис. 14).

Экспериментальные результаты качественно совпадают с результатами CFDмоделирования, которые показали, что конфигурация магнитной системы и обтеканиемой формы тела существенно влияют на конфигурацию ударного слоя.

В работе [63] представлено численное моделирование трехмерного турбулентного обтекания вокруг затупленного тела гиперзвуковым потоком воздуха (М = 12) при различной интенсивности приложенного магнитного поля. Воздух рассматривался как реальный газ в состоянии термодинамического равновесия. Высокая температура воздуха приводила к изменению теплоемкости за счет вращательных и колебательных возбуждений молекул ввиду диссоциации, ионизации и других эффектов.

Авторы рассчитали термодинамические свойства воздуха методом апроксимации в подпрограмме TGAS FORTRAN. Хотя горячий воздух частично ионизирован, его электропроводность достаточно низкая, что позволяет использовать МГД-модели в приближении малых магнитных чисел Рейнольдса. Рассмотренный численный метод основан на низкой диффузионной E-CUSP (LDE) схеме [64] и WENO схеме 5-го порядка точности. Параметры потока соответствуют условиям полета на высоте 40 км. На рис. 15 и рис. 16 представлены некоторые результаты данных исследований.

–  –  –

Рис. 16. Зависимость аэродинамического и МГД сопротивления от величины параметра гидромагнитного взаимодействия.

Представляет интерес экспериментальная работа Бобашеваи и др.

«Экспериментальное исследование МГД воздействия на тепловой поток к поверхности модели» [65]. Представлены результаты исследования влияния магнитного поля на ударноволновую структуру при сверзвуковом обтекнии конуса потоком азота и на изменение теплового потока к поверхности модели (конус-цилиндр). Схема модели 1 изображена на рис. 17. Ионизация газа осуществлялась с помощью дугового разряда 6 между двумя электродами – носиком модели 4 и кольцом у основания конуса 3. Отмечено вращение разряда вокруг оси модели в зависимости от выбора полярности электродов. Осциллограмма импульса тока разряда показана на рисунке вверху. Источник магнитного поля – соленоид 2 внутри модели, витки которого расположены перпендикулярно набегающего потока. Величина индукции магнитного поля составила 0.5 Тл. Экспериментально обнаружено, что при увеличении тока разряда и индукции магнитного поля происходит уменьшение тепловой нагрузки на модель. Измерение теплового потока происходило с помощью теплового датчика 7, представляющего собой батарею последовательно соединенных между собой термоэлементов [66]. На рис. 18 показаны теневые фотографии потока без МГД-воздействия и при включенном МГД-устройстве модели.

Рис. 17. Схема исследуемой модели и типичный импульс тока разряда.

–  –  –

Стоит так же отметить работы [67, 68], в которых рассматривается обтекание осесимметричных тел гиперзвуковым потоком аргоновой и азотной плазмы, организованной в высокоэнтальпийной газоразрядной аэродинамической установке. Отмечено изменение структуры потока и давления на поверхности модели при сильном МГД взаимодействии (рис. 19). В [68] авторы продемонстрировали распределение давления и градиента температуры на поверхности тела, однако, влияние магнитного поля на изменения теплового потока к поверхности не было рассмотрено.

–  –  –

В работе [69] проводились экспериментальные исследования МГД взаимодействия вокруг затупленного цилиндра с источником магнитного поля внутри (рис. 20). Исследования проводились на аэродинамической установке CIRA на базе плазмотрона. Обтекание модели происходило гиперзвуковым незатравленным воздушным потоком (без добавления примесей, повышающих степень ионизации потока) при М = 10. Полное давление в потоке 2.3–2.5 бар. Величина индукции магнитного поля достигала 0.8 Тл. В носовой части модели в радиальном направлении от центра были расположены отверстия для измерения давления за ударной волной. Исследования показали, что давление за ударной волной в основном зависит от параметров набегающего потока, однако почти не зависит от действия приложенного магнитного поля. Максимальное изменение давления составило около 1 % в точке P5. Изменение тепловых потоков к поверхности тела не было замечено.

–  –  –

Ряд рассмотренных работ обращен к проблеме применения МГД-систем на реальных возвращаемых аппаратах. Так работы Фуджино и Ишикава посвящены численному моделированию управления обтеканием орбитального возвращаемого экспериментального аппарата «ОРЭКС»

(OREX – Orbital Re-entry EXperiment) с помощью МГД системы на борту [70–72]. Главной задачей авторов работы являлось снижение тепловых нагрузок на обшивку аппарата, входящего в верхние слои атмосферы Земли с гиперзвуковой скоростью. Использовались параметры набегающего потока и температура нагрева обшивки исходя из данных, полученных в ходе реального летного эксперимента «ОРЭКС» в соответствии с траекторией спуска аппарата. Примечательно, что при генерации умеренных магнитных полей до 0.5 Тл возможно снизить тепловой поток в критической точке примерно на 15 %, а сумарный аэродинамический нагрев снизить до 40% в зависимости от высоты полета аппарата (рис. 21).

Рис. 21. Схема бортовой МГД-системы для аппарата «ОРЕКС» (слева) и зависимость величины полного аэродинамического нагрева от высоты при различных значениях магнитной индукции (справа).

В дальнейших работах Фуджино, Ишикава и др. была рассчитана МГД система тепловой защиты сферической капсулы радиусом 1 м, с использованием кольцевых сверхпроводящих магнитов на основе НиобийТитана [73]. Произведена оценка массы устройства и его габаритов при установке. Вычислена эфективность МГД системы при различных параметрах набегающего потока и различной конфигурации системы (рис. 22).

Рис. 22. Распределение теплового потока по поверхности сферы на высоте 63 км в зависимости от радиуса магнита (слева) и зависимость относительного изменения теплового потока от радиуса магнита на различных высотах полета (справа).

Позже Битюрин и Бочаров представили результаты моделирования МГД-торможения возвращаемой капсулы «Стардаст» (Stardust) для различных модификаций магнитной системы [74, 75]. Расчеты проводились для режимов спуска в диапазоне высот от 81 до 51 км для чисел Маха от 42 до 25 (рис. 23).

–  –  –

При расчете химического состава использовалась кинетическая схема, включающая 98 реакций для 11 компонентов воздуха. Задача рассматривается в приближении изотермической суперкаталитической поверхности. Показано, что на определенных режимах возможно уменьшить тепловой поток к поверхности аппарата в его критической точке в 2-3 раза, при увеличении полного аэродинамического сопротивления тела почти на порядок. Необходимо отметить, что согласно численным оценкам практически полное Торможение потока в ударном слое наблюдается уже при значениях магнитной индукции около 0.15 Тл. Это приводит к появлению возвратного течения вверх по потоку от магнитной системы. В свою очередь, возникновение возвратного течения приводит к занчительному снижению теплового потока в стенку в зоне вихря. Дальнейшее увеличение магнитной индукции не приводит, однако, к существенным изменениям в распределении теплового потока. В отличие от результатов [47], где наблюдалась корреляция между отходом ударной волны и снижением теплового потока, в рассматриваемой задаче распределение плотности теплового потока, начиная с некоторого значения магнитной индукции, слабо зависит от магнитного поля. В тоже время толщина ударного слоя примерно пропорционально растет с ростом магнитного поля.

В работе Катсураяма и Абе [76] исследовано электродинамическое воздушное торможение в гиперзвуковом разреженном режиме на примере электромагнитного управления потоком вокруг возвращаемой капсулы Хаябуса (Hayabusa), спускаемой в атмосферу. Процесс иследован путем прямого численного моделирования по методу Монте Карло. Параметры потока азота соответствуют условиям на высоте полета 80 км. Kn = 1.7510-2.

Рис. 24. Распределение температуры при МГД-взаимодействии (сверху) и без него (снизу).

Расчетная область была разбита на 200120 ячеек, на каждую ячейку приходилось по 50-200 частиц. Обнаруженная электродинамическая сила оказалась достаточно сильной для ее использования при торможении. При величине магнитной индукции В = 1 Тл рост полного сопротивления тела составил 5%, а снижения теплового потока – 15%. На рис. 24 показано распределение температуры вокруг модели при В = 0.5 Тл и В = 1 Тл. Однако авторы считают, что данные эффекты следует рассматривать в приминении к электродинамическому Торможению возвращаемых аппаратов в верхних слоях атмосферы, что в итоге может иметь гораздо больший положительный эффект в более плотных слоях [77, 78].

1.2.3. Влияние проводимости обтекаемой поверхности на эффективность работы МГД - систем Работы [79–81], посвящены влиянию проводимости обтекаемой поверхности аппарата на эффективность МГД Торможения и снижения тепловых потоков. Фуджино и др. провели CFD моделирование для МГД управления возвращаемым аппаратом учитывая эффект Холла. Они исследовали трехмерное обтекание осесимметричного тела, решая уравнения Навье-Стокса включая неравновесные химические реакции. Исследования показали, что эффект Холла не влияет на эффективность электродинамической тепловой защиты (ЭТЗ), когда поверхность аппарата является электрически изолированной [79]. Однако, авторы работы [80] указывают, что в модели Фуджино и др. параметр Холла самосогласованно определялся через модель химических реакций в коде моделирования неравновесных потоков. Таким обазом определенный параметр Холла проявляется одновременно с появлением системы ЭТЗ, а механизм проявления эффекта Холла остается не выясненым. Соответственно моделирование Фуджино и др. хотя и включает в себя влияние неравновесных химических процессов, однако не является достаточным для адекватной оценки влияния параметра Холла на эффективность ЭТЗ. Таким методом нельзя получить точное предсказание работы ЭТЗ, подверженной влиянию эффекта Холла в конкретных условиях полета, так как данная модель химических реакций не может определенно предсказать скорость ионизации или параметр Холла. Для оценки влияния эффекта Холла, необходимо понять, как эффект Холла проявляется параметрически. С этой целью авторы работы [81] провели анализ упрощенной CFD, с учетом параметра Холла именно как параметра. Ими было исследовано влияние эффекта Холла на МГД-управление обтеканием возвращаемого аппарата с магнитным диполем в сферической носовой части. Было показано, что эффект Холла существенно влияет на распределение электрического потенциала и электрического тока в ударном слое в зависимости от проводимости поверхности, а также негативно сказывается на распределении тепловых потоков при больших значениях параметра Холла.

Рис. 25. Распределение тока в тангенциальном направлении вокруг полусферы в случае изолированной (вверху) и проводящей (внизу) поверхности.

Однако данный эффект не проявляется в случае диэлектрической поверхности (рис. 25 и рис. 26). В результате при наличии диэлектрической стенки эффект отхода ударной волны не меняется даже в случае сильного эффекта Холла, что может быть успешно использовано для эффективного МГД-управления возвращаемым аппаратом.

Рис. 26. Распределение теплового потока вдоль поверхности изолированной (слева) и проводящей модели.



Pages:   || 2 | 3 | 4 |
Похожие работы:

«Кривчиков Максим Александрович Формальные модели и верификация свойств программ с использованием промежуточного представления Специальность 05.13.17 — «Теоретические основы информатики» Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор физико-математических наук, профессор В.А. Васенин Москва — 2015 Содержание...»

«Материкина Анна Евгеньевна ОРГАНИЗАЦИОННО-ЭКОНОМИЧЕСКИЙ МЕХАНИЗМ ОБЕСПЕЧЕНИЯ ПОТРЕБИТЕЛЬСКОЙ ЦЕННОСТИ УСЛУГ ДОШКОЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ 08.00.05 «Экономика и управление народным хозяйством (экономика, организация и управление предприятиями, отраслями, комплексами – сфера услуг)» Диссертация на соискание ученой степени кандидата экономических наук Научный руководитель: доктор экономических наук Симонян Г. А. Сочи...»

«САКСИНА ЕЛЕНА ВАЛЕРЬЕВНА СИСТЕМА И МЕХАНИЗМЫ УПРАВЛЕНИЯ ИНТЕГРАЦИОННЫМИ ПРОЦЕССАМИ В ИНВЕСТИЦИОННО-СТРОИТЕЛЬНОМ КОМПЛЕКСЕ Специальность 08.00.05 – Экономика и управление народным хозяйством: экономика, организация и управление предприятиями, отраслями, комплексами (строительство) ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата экономических наук Научный руководитель: доктор экономических...»

«Быкова Ксения Игоревна Лучевое приближение напряженного состояния за выпуклым препятствием за дифрагированной волной в области тени 01.02.04 – механика деформируемого твердого тела Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель д. т. н., проф. Вервейко Н. Д. Воронеж – 2015 Содержание Введение.. 4 Глава 1 Основные положения лучевой теории распространения и дифракции упругих волн...»

«ЧЖАН ГОФАН ВЛИЯНИЕ РАЗГРУЗОЧНЫХ ПРОБ НА БИОМЕХАНИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ ГЛАЗА ПРИ ПЕРВИЧНОЙ ОТКРЫТОУГОЛЬНОЙ ГЛАУКОМЕ 14.01.07 глазные болезни Диссертация на соискание ученой степени кандидата медицинских наук Научный руководитель: Д.м.н., Макашова Надежда Васильевна М о с к в а – 2016 ОГЛАВЛЕНИЕ Список сокращений ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА I. Обзор литературы Биомеханика склеры. 1. Терминология: понятия биомеханики, ригидности и...»

«ОСИПОВ АНАТОЛИЙ АЛЕКСЕЕВИЧ Стратегия и механизмы оптимизации управления модернизацией образования в территории Специальность 13.00.01 – общая педагогика, история педагогики и образования Диссертация на соискание ученой степени кандидата педагогических наук Научный руководитель: доктор педагогических наук, профессор, Р.М.Шерайзина ОГЛАВЛЕНИЕ Введение.. Глава 1. Теоретические предпосылки исследования проблемы оптимизации...»

«АРОНОВ ГЕОРГИЙ ЗАЛМАНОВИЧ ФОРМИРОВАНИЕ МЕХАНИЗМА ПОВЫШЕНИЯ КАЧЕСТВА И ДОСТУПНОСТИ УСЛУГ СФЕРЫ ФИЗИЧЕСКОЙ КУЛЬТУРЫ НА ОСНОВЕ МУНИЦИПАЛЬНО-ЧАСТНОГО ПАРТНЁРСТВА Специальность 08.00.05 Экономика и управление народным хозяйством (экономика, организация и управления предприятиями, отраслями, комплексами: сфера услуг) Диссертация на соискание...»

«Игнатенко Евгений Александрович МЕТОДИКА РАССЛЕДОВАНИЯ НЕЗАКОННОЙ ПЕРЕСЫЛКИ НАРКОТИЧЕСКИХ СРЕДСТВ Специальность: 12.00.12 – «Криминалистика; судебно-экспертная деятельность; оперативно-розыскная деятельность» Диссертация на соискание ученой степени кандидата юридических наук Научный руководитель: доктор юридических наук, доцент П.В....»

«Щемелинин Вадим Леонидович МЕТОДИКА И КОМПЛЕКС СРЕДСТВ ОЦЕНКИ ЭФФЕКТИВНОСТИ АУТЕНТИФИКАЦИИ ГОЛОСОВЫМИ БИОМЕТРИЧЕСКИМИ СИСТЕМАМИ Специальность 05.13.19 Методы и системы защиты информации, информационная безопасность Диссертация на соискание ученой степени Кандидата технических наук Научный руководитель кандидат технических наук, доцент Симончик Константин Константинович...»

«ПАРХОМЕНКО Артем Андреевич РЕВИЗИИ НАСЕЛЕНИЯ В СИСТЕМЕ ГОСУДАРСТВЕННОГО УЧЕТА ПОДДАННЫХ РОССИЙСКОЙ ИМПЕРИИ В 1719–1858 ГГ.: НА МАТЕРИАЛАХ КУРСКОГО КРАЯ Специальность 07.00.02 – Отечественная история Диссертация на соискание ученой степени кандидата исторических наук Курск – 20 СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ.. ГЛАВА I. СТАНОВЛЕНИЕ РЕВИЗСКОГО УЧЕТА НАСЕЛЕНИЯ В XVIII ВЕКЕ.. § 1. Переход от подворных к подушным переписям населения. § 2. Организация и методика первых ревизий. ГЛАВА II....»

«Тришкин Иван Борисович СПОСОБЫ И ТЕХНИЧЕСКИЕ СРЕДСТВА СНИЖЕНИЯ ТОКСИЧНОСТИ ОТРАБОТАВШИХ ГАЗОВ ДИЗЕЛЬНЫХ ДВИГАТЕЛЕЙ МОБИЛЬНЫХ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ СРЕДСТВ ПРИ РАБОТЕ В ПОМЕЩЕНИЯХ СЕЛЬСКОХОЗЯЙСТВЕННОГО НАЗНАЧЕНИЯ Специальность: 05.20.01«Технологии и средства механизации сельского хозяйства»...»

«Бердников Сергей Николаевич Ультразвуковые технологии отображения механических свойств тканей в дифференциальной диагностике новообразований печени Диссертация на соискание ученой степени кандидата медицинских наук 14.01.12 — онкология 14.01.13 — лучевая диагностика и лучевая терапия Научные руководители: д.м.н., профессор Шолохов В. Н. д.м.н., профессор...»

«ЧУЛКОВ Евгений Георгиевич МЕХАНИЗМЫ ВЛИЯНИЯ ФЛАВОНОИДОВ НА КАНАЛООБРАЗУЮЩУЮ АКТИВНОСТЬ НИСТАТИНА 03.01.03 — молекулярная биология ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата биологических наук Научный руководитель: кандидат биологических наук, доцент Ольга Сергеевна Остроумова Санкт-Петербург ОГЛАВЛЕНИЕ СПИСОК ПРИНЯТЫХ СОКРАЩЕНИЙ ВВЕДЕНИЕ Актуальность исследования Цели и...»

«Деркачев Игорь Сергеевич РУЧНАЯ ШЛИФОВАЛЬНАЯ МАШИНА С БИРОТАТИВНЫМ РАБОЧИМ ОРГАНОМ ДЛЯ ОБРАБОТКИ ИЗДЕЛИЙ ИЗ КАМНЯ Специальность 05.02.13 – Машины, агрегаты и процессы (строительство и ЖКХ) ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель д.т.н., проф. Адигамов К.А. Шахты 2015г. СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА I. КРИТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ СОСТОЯНИЯ ВОПРОСА.11 1.1 Состав, строение и...»

«ЩЕДРИНА Наталья Николаевна РАЗВИТИЕ МЕТОДОВ ОЦЕНКИ МЕХАНИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАССИВОВ ОСАДОЧНЫХ ПОРОД НА МЕСТОРОЖДЕНИЯХ С НЕИЗУЧЕННЫМ ХАРАКТЕРОМ ПРОЦЕССА СДВИЖЕНИЯ Специальность 25.00.20 – «Геомеханика, разрушение горных пород, рудничная аэрогазодинамика и горная теплофизика» Диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель доктор технических наук, профессор М. А. ИОФИС Москва 201 СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ 1 СОВРЕМЕННОЕ СОСТОЯНИЕ МЕТОДОВ...»

«СТРЕБКОВА ИРИНА НИКОЛАЕВНА ПСИХОЛОГИЧЕСКИЕ МЕХАНИЗМЫ РАЗВИТИЯ КОНСТРУКТИВНОЙ ПАССИОНАРНОСТИ БУДУЩЕГО ПРЕПОДАВАТЕЛЯ ВУЗА 19.00.07 – педагогическая психология ДИССЕРТАЦИЯ На соискание ученой степени кандидата психологических наук по специальности 19.00.07 – педагогическая психология Научный руководитель: доктор педагогических наук, профессор Вьюнова...»

«Гришков Евгений Евгеньевич ОБОСНОВАНИЕ ПАРАМЕТРОВ И РЕЖИМОВ РАБОТЫ СПИРАЛЬНОГО СМЕСИТЕЛЯ ПРИ ПРИГОТОВЛЕНИИ КОРМОВ ИЗ ПОБОЧНЫХ ПРОДУКТОВ КРАХМАЛОПАТОЧНОГО ПРОИЗВОДСТВА Специальность 05.20.01 – Технологии и средства механизации сельского хозяйства Диссертация на соискание учёной степени кандидата...»

«ДЮЖИКОВА НАТАЛЬЯ АЛЕКОВНА ЦИТОГЕНЕТИЧЕСКИЕ И МОЛЕКУЛЯРНО-КЛЕТОЧНЫЕ МЕХАНИЗМЫ ПОСТСТРЕССОРНЫХ СОСТОЯНИЙ 03.03.01физиология Диссертация на соискание ученой степени доктора биологических наук Научный консультант д.б.н. Вайдо А.И. Санкт-Петербург2016 СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ... 7 1. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ..18 Стресс. Постстрессорные патологии. Посттравматическое стрессовое 1.1. расстройство..18...»

«Шнырева Ольга Евгеньевна Проблема субъект-объектных отношений в свете идей неклассической рациональности (на примере развития квантовомеханических представлений). Специальность 09.00.01 – Онтология и теория познания ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата философских наук Научный руководитель –...»

«АМИРОВА ДИНАРА РАФИКОВНА МЕХАНИЗМЫ УПРАВЛЕНИЯ ИННОВАЦИОННЫМ ТРУДОВЫМ ПОТЕНЦИАЛОМ ПРЕДПРИЯТИЯ Специальность 08.00.05. – «Экономика и управление народным хозяйством: менеджмент» ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата экономических наук Научный руководитель: доктор экономических наук, профессор Г.А. Резник Пенза, 201 СОДЕРЖАНИЕ Введение.. 1. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ И МЕТОДОЛОГИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ УПРАВЛЕНИЯ...»









 
2016 www.konf.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, диссертации, конференции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.