WWW.KONF.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, конференции
 

Pages:   || 2 | 3 | 4 |

«Кириловский Станислав Викторович УПРАВЛЕНИЕ ВОЗМУЩЕНИЯМИ ГИПЕРЗВУКОВОГО ВЯЗКОГО УДАРНОГО СЛОЯ С УЧЕТОМ РЕАЛЬНЫХ СВОЙСТВ ГАЗА 01.02.05 – Механика жидкости, газа и плазмы ДИССЕРТАЦИЯ на ...»

-- [ Страница 1 ] --

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ НАУКИ

ИНСТИТУТ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ И ПРИКЛАДНОЙ МЕХАНИКИ

ИМ. С.А. ХРИСТИАНОВИЧА

СИБИРСКОГО ОТДЕЛЕНИЯ РОССИЙСКОЙ АКАДЕМИИ НАУК

На правах рукописи

Кириловский Станислав Викторович

УПРАВЛЕНИЕ ВОЗМУЩЕНИЯМИ

ГИПЕРЗВУКОВОГО ВЯЗКОГО УДАРНОГО СЛОЯ



С УЧЕТОМ РЕАЛЬНЫХ СВОЙСТВ ГАЗА

01.02.05 – Механика жидкости, газа и плазмы

ДИССЕРТАЦИЯ

на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Научный руководитель:

д.ф.-м.н. Т.В. Поплавская Новосибирск 2014 Оглавление Перечень основных обозначений Введение……………………………………………….……………………… 6 Глава 1. Интерференционный метод управления возмущениями в ударном слое на пластине под углом атаки……………………………… 2

1.1. Постановка вычислительной задачи……………………………………. 22

1.2. Управление монохроматическими возмущениями……………………. 27

1.3. Управление развитием многоволновых возмущений…………………. 32

1.4. Гиперзвуковое обтекание системы пластина-кососрезный свисток 41 1.4.1. Тестирование пакета ANSYS Fluent…………………………… 42 1.4.2. Постановка задачи и численное моделирование……………… 44

1.5. Выводы по главе 1……………………………………………………….. 48 Глава 2. Метод пористых звукопоглощающих покрытий…………….. 50

2.1. Постановка задачи……………………………………………………….. 51 2.1.1. Моделирование звукопоглощающего покрытия с помощью граничного условия……………………………………………………. 52 2.1.2. Геометрическая модель пористого звукопоглощающего покрытия……………………………………………………………….. 53 Моделирование взаимодействия ударного слоя с 2.1.3.

возмущениями типа широкополосного шума аэродинамической трубы…………………………………………………………………… 56

2.2. Влияние звукопоглощающих покрытий на развитие возмущений 58

2.3. Влияние параметров звукопоглощающей вставки на эффективность метода звукопоглощающих покрытий……………………………………… 64

2.4. Комбинированное управление возмущениями ВУС с помощью интерференционного метода и метода звукопоглощающих покрытий 67

2.5. Выводы по главе 2……………………………………………………… 68 Глава 3. Влияние реальных свойств газа на характеристики гиперзвуковых течений……………………………………………………. 70

3.1. Постановка задачи……………………………………………………… 72

3.2. Численное моделирование течения в сопловом тракте аэродинамической трубы ИТ-302М………………………………………..

3.3. Задача обтекания пластины, расположенной под углом атаки к гиперзвуковому поток

–  –  –

– характерная колебательная температура;

– коэффициент теплопроводности;

f – длина волны возмущений;

– коэффициент динамической вязкости;

– плотность;

tt – характерное время поступательной релаксации;

rt – характерное время вращательной релаксации;

vt – характерное время колебательной релаксации;

vv – характерное время обмена между молекулами колебательными квантами;

f – характерное время течения;

– тензор вязких напряжений;

– параметр вязко-невязкого взаимодействия;

– круговая частота.

–  –  –

– нормированное значение.

^

ВВЕДЕНИЕ

Развитие современной космической техники и совершенствование лтных характеристик сверх- и гиперзвуковых летательных аппаратов нуждается в более детальном изучении процессов развития возмущений в ударном слое и совершенствовании методов управления интенсивностью пульсаций.

Возмущения, развивающиеся в пограничном слое на планере летательного аппарата, могут усиливаться и приводить к появлению ламинарнотурбулентного перехода, т.е. к существенному изменению структуры течения.

Переход к турбулентному течению изменяет аэродинамические характеристики летательного аппарата, влияет на сопротивление трения, а также на величину тепловых потоков у его поверхности. Этим и определяется актуальность исследования и совершенствования методов управления возмущениями в гиперзвуковых течениях.

В теории гиперзвуковых течений [1] введен параметр взаимодействия





M, который характеризует степень вязко-невязкого взаимодействия и Re x

подразделяет течения на две группы: 1 режим сильного вязко-невязкого взаимодействия и при 1 режим слабого вязко-невязкого взаимодействия (рис.0.1). При полте летательного аппарата с гиперзвуковой скоростью (М 6) в верхних слоях атмосферы вблизи его передних кромок образуется область течения с сильным вязко-невязким взаимодействием. На рис.0.1 заштрихованной областью обозначена область параметров, рассматриваемых в данной работе.

Вязкий ударный слой (ВУС) формируется в основном в области передних кромок летательных аппаратов, где локальные числа Рейнольдса имеют умеренные значения, а толщина пограничного слоя (ПС) сравнима с толщиной ударного слоя. Исследование таких течений усложняется взаимодействием между возмущениями и ударной волной (УВ), значительной непараллельностью потока, наличием скольжения и скачка температуры на стенке. Возмущения, формирующиеся в этой области ударного слоя, развиваются вниз по потоку и оказывают влияние на ламинарно-турбулентный переход в гиперзвуковом пограничном слое всего аппарата в целом.

Рис.0.1. Параметр взаимодействия в зависимости от единичного числа Рейнольдса и числа Маха Известно, что ламинарно-турбулентный переход в гиперзвуковых течениях зависит от характеристик среднего течения и может быть инициирован двумя модами неустойчивости: первая мода ассоциируется с волнами Толлмина-Шлихтинга, т.е. с вихревыми возмущениями, а вторая мода ассоциируется с невязкой неустойчивостью и является акустической по природе. Важной особенностью гиперзвуковых потоков, отличающих их от других типов течений по отношению к проблеме перехода, является то, что доминирующей модой неустойчивости при достаточно высоких числах Маха является вторая или Мэковская [2] мода, в которой акустические возмущения захватываются пограничным слоем, растут по амплитуде и в конечном итоге могут привести к нелинейным процессам [3-5] и турбулизации течения в пограничном слое. В гиперзвуковом ударном слое на передних кромках летательного аппарата под воздействием возмущений набегающего потока генерируются возмущения различных мод, которые могут привести к развитию неустойчивости в пограничном слое вниз по потоку.

При полте в верхних слоях атмосферы летательный аппарат, пересекая квазистационарные температурные неоднородности, подвергается воздействию возмущений, неотличимых от акустических волн набегающего потока в системе координат летательного аппарата. К тому же в верхней стратосфере и нижней мезосфере под воздействием солнечного излучения генерируются высокоскоростные широтные струйные течения [6]. Эти течения вызывают крупномасштабные вертикальные и горизонтальные турбулентные движения воздуха, которые в свою очередь являются источником акустических возмущений в верхней атмосфере. В данной работе в качестве возмущений набегающего потока выбраны акустические волны.

В настоящее время исследования по управлению ламинарнотурбулентным переходом ведутся как для дозвуковых, так и для сверх- и гиперзвуковых течений. Турбулизация течения прямо зависит от потери устойчивости исходного ламинарного течения, по крайней мере, для малой интенсивности возмущений во внешней среде [7]. Малые возмущения, распространяющиеся в пограничном слое, могут нарастать вниз по потоку и инициировать в дальнейшем потерю устойчивости. Искусственное прекращение или замедление роста таких возмущений может привести к затягиваю ламинарно-турбулентного перехода.

Все методы воздействия на развитие возмущений можно разделить на две группы: воздействующие на среднее течение и воздействующие на возмущения. Когда воздействию подвергается среднее течение, его измененные параметры приводят к прекращению роста и подавлению возмущений в ПС.

Изменение, как правило, осуществляется с помощью устройства, которому требуется мощный источник энергии, т.к. приходится изменять параметры течения больших масс газа в пограничном слое. К таким методам воздействия относится отсасывание пограничного слоя через отверстия на стенке, нагревание или охлаждение стенки, использование гибких поверхностей [8].

Эти методы весьма энергомки, поэтому могут быть эффективно использованы в случае, когда для достижения цели достаточно небольшого изменения в течении.

Более эффективными с энергетической точки зрения являются методы, в которых управление развитием возмущений осуществляется воздействием на сами возмущения. Воздействие непосредственно на возмущения приводит к изменению их амплитуды. Энергия пульсаций значительно меньше энергии среднего течения в пограничном слое, поэтому такие методы менее энергозатратны. Для успешного применения данного способа управления ламинарно-турбулентным переходом необходимы эффективные методы генерации возмущений в пограничном слое и ударном слое. К настоящему моменту разработано много различных способов введения возмущений в поток, как для дозвуковых течений, так и для сверхзвуковых и гиперзвуковых ПС.

Успешно применяются методы, генерирующие возмущения в потоке вибрирующей лентой (метод Шубауэра и Скрамстеда [9]), организацией вдуваотсоса на поверхности через отверстия или щели [10-13], периодическим нагреванием-охлаждением поверхности [14-16], вибрирующими устройствами внутри пограничного слоя [17,18], микроэлектромеханическими устройствами (МЭМС) [19-22] при малых скоростях потока. В сверхзвуковых течениях также используется периодический вдув-отсос [23,24], барьерный электрический разряд [25-27] и т. д. для генерации возмущений.

В численной работе [13] рассматривалось трхмерное несжимаемое течение на пластине и исследовался процесс ламинарно-турбулентного перехода в параллельном пограничном слое с профилем Блазиуса и показано, что положением перехода можно управлять с помощью возмущений типа вдувотсос, запущенных в фазе или противофазе с волнами Толлмина-Шлихтинга, т.е. с помощью интерференционного метода управления. Данный метод управления оказался наиболее эффективен на ранней стадии перехода, где течение ещ двумерно. В экспериментальной работе [18] рассматривалось дозвуковое (8.5 м/с) течение на пластине и также показана возможность задержки ламинарно-турбулентного перехода путм влияния на неустойчивые волны Толлмина-Шлихтинга с помощью колеблющейся под действием магнитного поля ленты. В данной работе показана эффективность использования интерференционного метода для гиперзвуковых течений.

Помимо методов, в которых осуществляется генерация дополнительных возмущений для управления ламинарно-турбулентным переходом, разработаны и специфические методы воздействия. Так, для гиперзвуковых течений успешно применн метод поглощения акустических возмущений звукопоглощающим покрытием [28-34]. Метод основан на ослаблении возмущений акустической моды, наиболее неустойчивой в высокоскоростных пограничных слоях, за счет поглощения звука в порах такого покрытия. В работе [28] численно исследовалось влияние звукопоглощающего покрытия на устойчивость и восприимчивость гиперзвукового (М=6) пограничного слоя на пластине, и показано двукратное уменьшение амплитуды второй моды над звукопоглощающим покрытием. В работе [30] также численно показано значительное уменьшение инкрементов роста второй моды для сверхзвукового (М=5) пограничного слоя в угле сжатия. В работе [33] проводились эксперименты по гиперзвуковому (М=6) обтеканию конуса, с углом полураствора 7, одна из продольных сторон которого была покрыта звукопоглощающим покрытием типа металлического войлока, и было показано, что звукопоглощающее покрытие существенно подавляет вторую моду неустойчивости и незначительно дестабилизирует первую моду. Выбор метода воздействия на возмущения в ПС определяется параметрами среднего течения и типом моды возмущения, распространяющегося за ударной волной. В настоящей диссертационной работе показана возможность применения метода звукопоглощающих покрытий для гиперзвуковых ударных слоев.

При высоких скоростях и температурах, сопутствующих полетам гиперзвуковых летательных аппаратов в атмосфере, в газе вокруг аппарата возникают различного рода физические явления (возбуждение и неравновесность степеней свободы молекул, диссоциация, ионизация молекул), которые относятся к реальным свойствам газа.

Свойства реального газа оказывают существенное воздействие как на среднее течение вокруг летательного аппарата, так и на развитие возмущений. Значительное число работ посвящено влиянию физико-химических процессов в газах на среднее течение при обтекании тел гиперзвуковым потоком, например [35-44]. Однако свойства реального газа играют значительную роль в устойчивости и ламинарно-турбулентном переходе в гиперзвуковых сдвиговых течениях.

В гиперзвуковых течениях релаксационные процессы, связанные с колебательным возбуждением и диссоциацией (которые происходят в гиперзвуковых потоках из-за аэродинамического нагрева) обеспечивают механизмы для демпфирования акустических волн [45] и, следовательно, могут повлиять на положение ламинарно-турбулентного перехода.

Переход в сжимаемых пограничных слоях является объектом исследований уже много лет, но только ограниченное число существующих экспериментальных и численных исследований проводилось для высокоэнтальпийных гиперзвуковых течений, где становятся важными колебательная релаксация и химические эффекты. В экспериментальных работах [46-47] с использованием модели пятиградусного конуса в гиперзвуковой ударной трубе было обнаружено, что увеличение энтальпии оказывает слабый стабилизирующий эффект на критическое число Рейнольдса в случае азота и воздуха, но значительно стабилизирует пограничный слой в случае с двуокисью углерода.

В численном исследовании [48], моделирующем влияние эффектов реального газа при обтекании плоской пластины гиперзвуковым потоком (числа Маха 10 и 15) воздуха в предположении его термического и химического равновесия, было показано, что высокотемпературные эффекты стабилизируют первую моду возмущений и дестабилизируют вторую. В [49] рассматривалось влияние термохимической неравновесности пятикомпонентной смеси воздуха при М=10 на устойчивость гиперзвукового пограничного слоя на плоской пластине в рамках линейной теории устойчивости и было показано, что при указанных условиях потока результаты расчетов возмущений второй моды для равновесного и неравновесного случаев слабо различаются. В [50] также в рамках линейной теории устойчивости было исследовано течение углекислого газа с учетом термически и химически неравновесных процессов на пятиградусном полуконусе и показано, что рост энтальпии приводит к изменению среднего течения и усилению возмущений, а релаксация при этом вызывает небольшой ослабляющий эффект. В [51] численно исследовалось влияние неравновесности вращательных и колебательных степеней свободы молекул кислорода и азота на устойчивость сжимаемого пограничного слоя на полубесконечной пластине для условий полета в атмосфере и течений в аэродинамической трубе. Был получен значительный дестабилизирующий эффект: для условий обтекания пластины с острой передней кромкой в аэродинамической трубе амплитуда низкочастотных возмущений первой моды возросла примерно в 50 раз по сравнению со значениями, рассчитанными в предположении термического равновесия.

Интерес к исследованию влияния внутренних степеней свободы молекул на устойчивость пограничного слоя и слоя смешения резко возрос после опубликования работы [52], где впервые экспериментально было показано влияние колебательной релаксации углекислого газа на увеличение длины ламинарного участка в гиперзвуковом пограничном слое. Эти данные интерпретировались, как поглощение энергии акустических возмущений пограничного слоя внутренними степенями свободы молекул углекислого газа.

Численное исследование [53], проведенное в рамках линейной теории и нелинейных параболизованных уравнений устойчивости, показало сложную зависимость устойчивости сверхзвукового слоя смешения от доли и состава углеродосодержащих молекул в потоке через изменения профилей скорости и температуры среднего течения и механизм затухания возмущений вследствие конечности скоростей колебательной релаксации.

В работе [54] численно и экспериментально было показано увеличение длины ламинарного участка в гиперзвуковом пограничном слое на затупленных телах при добавлении в поток азота молекул углекислого газа. В монографии [55] наиболее полно представлены численные и аналитические результаты исследования роли релаксационных процессов, в частности, объемной вязкости и колебательной релаксации, в задачах гидродинамической устойчивости релаксирующих молекулярных газов и сделан вывод о реальности эффекта подавления гидродинамических возмущений процессами термической релаксации. Это в перспективе дат ещ один способ управления ламинарно-турбулентным переходом гиперзвукового пограничного слоя.

Приведенный выше обзор работ показывает, что влияние внутренних степеней свободы неоднозначно сказывается на развитии возмущений и ламинарно-турбулентном переходе при высоких скоростях течений. Работы выполнены в узких диапазонах параметров потока, и в них зачастую отсутствуют полезные данные, например, о распределении пульсаций давления в гиперзвуковых пограничных и ударных слоях для термически возбужденных потоков. В этой связи представляет значительный интерес исследование влияния реальных свойств газа на развитие возмущений в гиперзвуковом ударном слое и, в том числе, влияния колебательных степеней свободы молекул углекислого газа. Углекислый газ, с одной стороны, представляется идеальным объектом для моделирования физических и химических процессов в высокоэнтальпийных гиперзвуковых потоках, поскольку это газ с низкой температурой возбуждения колебательных степеней свободы молекул, ас другой стороны, имеет реальное практическое значение при исследовании аэродинамики вхождения космических аппаратов в атмосферу Марса и Венеры, где он составляет значительную часть (95% – 96%) их атмосферы.

Сказанное выше позволяет сформулировать цели диссертационой работы:

1. Численное исследование эффективности интерференционного метода управления возмущениями гиперзвукового вязкого ударного слоя на пластине под углом атаки и применение интерференционного метода управления многочастотными возмущениями.

2. Численное моделирование влияния пористых звукопоглощающих материалов на интенсивность пульсаций давления в гиперзвуковых ударных слоях.

3. Исследование эффективности комбинированного метода управления возмущениями гиперзвуковых ударных слоев (одновременное использование интерференционного метода и метода звукопоглощающих покрытий).

4. Численное моделирование влияния возбуждения и неравновесности колебательных степеней свободы молекул углекислого газа на среднее течение и развитие возмущений в ВУС на пластине под углом атаки и исследование эффективности метода звукопоглощающих покрытий в высокотемпературных течениях.

Структура работы. Диссертация состоит из введения, трх глав, заключения и списка литературы из 161 ед.

Во Введении описаны методы управления возмущениями гиперзвукового вязкого ударного слоя. Рассмотрена актуальность задачи, сформулированы цели работы, научная новизна и практическая значимость.

В главе 1 выполнено численное моделирование управления энтропийно-вихревыми возмущениями, генерируемыми акустическими возмущениями набегающего потока в ВУС на пластине под углами атаки 15 интерференционным методом. Проведено исследование эффективности интерференционного метода управления возмущениями, генерируемыми в ВУС внешними акустическими волнами в спектре частот. Предложена математическая зависимость, позволяющая определять необходимую для подавления возмущений ВУС амплитуду и фазу возмущений типа вдув-отсос в зависимости от амплитуды и частоты внешних акустических волн в рассматриваемом диапазоне параметров. Рассмотрено гиперзвуковое обтекание системы «пластина – кососрезный свисток» с учетом геометрических параметров свистка при наличии в нем автоколебаний с целью получения данных об амплитудной и фазовой связи пульсаций в кососрезном свистке и в ударном слое на пластине при вариации угла атаки пластины.

Загрузка...

Вторая глава посвящена исследованию влияния пористых звукопоглощающих материалов на интенсивность пульсаций давления на поверхности пластины под углом атаки, обтекаемой гиперзвуковым (М=21) низкотемпературным потоком азота. Продемонстрирована высокая эффективность поглощения пульсаций давления (до 50%) звукопоглощающим покрытием на частотах более 15 кГц. Проведено параметрическое исследование влияния положения и длины пористого звукопоглощающего участка на его эффективность. Показана возможность эффективного применения комбинированного метода управления интенсивностью возмущений в гиперзвуковом ударном слое на пластине под углами атаки более 15.

В третьей главе проведено численное моделирование вязкого ударного слоя на пластине, обтекаемой высокотемпературным потоком воздуха, СО2 и их смесью. Показано значительное влияние возбуждения и неравновесности колебательных степеней свободы углекислого газа на среднее течение и развитие возмущений в ВУС. Установлено, что возбуждение колебательных степеней свободы молекул углекислого газа приводит к увеличению интенсивности развивающихся в ВУС возмущений давления, т.е.

дестабилизирует течение в гиперзвуковом ударном слое. Получено, что неравновесность колебательных степеней свободы СО2 приводит к демпфированию пульсаций давления в пограничном слое. Исследовано влияние пористого звукопоглощающего покрытия на пульсации давления у поверхности пластины и показана эффективность метода звукопоглощающих покрытий в высокотемпературных течениях газа.

В Заключении сформулированы основные выводы диссертационной работы.

Список литературы приводится в конце диссертационной работы.

На защиту выносятся:

— Результаты численного моделирования интерференционного метода управления интенсивностью возмущений в ВУС на пластине под углами атаки 015 в гиперзвуковом низкотемпературном потоке азота;

— Результаты численного моделирования метода пористых звукопоглощающих покрытий для управления возмущениями ВУС на пластине под углом атаки в гиперзвуковом низкотемпературном потоке азота;

— Расчетные данные по эффективности комбинированного метода управления возмущениями ВУС (объединение интерференционного метода и метода звукопоглощающих покрытий);

— Результаты численного моделирования влияния колебательной релаксации на развитие возмущений в ударном слое на пластине, обтекаемой колебательно возбужднным углекислым газом в условиях трубного эксперимента, и программные модули для пакета ANSYS Fluent по учету колебательной релаксации СО2;

— Данные численного моделирования эффективности подавления пульсаций давления звукопоглощающим материалом на пластине в колебательно возбужденном потоке воздуха и СО2.

Научная новизна работы:

1. Впервые в гиперзвуковом ударном слое на пластине под различными углами атаки численно реализован интерференционный метод управления интенсивностью пульсаций при воздействии на вязкий ударный слой внешних монохроматических акустических волн и возмущений типа вдув-отсос с поверхности пластины.

2. Впервые численно реализован интерференционный метод управления интенсивностью пульсаций в вязком ударном слое на пластине под нулевым углом атаки с акустическими возмущениями набегающего потока в спектре частот.

3. Получены новые данные о нарастании амплитуд гармоник при различных углах атаки системы пластина-кососрезный свисток.

4. Впервые для возмущений гиперзвукового ударного слоя численно реализован комбинированный метод управления их интенсивностью с помощью интерференционного метода и метода звукопоглощающих покрытий.

5. Впервые выполнено численное моделирование высокотемпературного течения в тракте аэродинамической трубы ИТ-302М с учтом возбуждения и неравновесности колебательных степеней свободы молекул.

6. Впервые численно реализовано управление возмущениями ВУС на пластине под углом атаки в низко- и высокотемпературном потоке с помощью метода звукопоглощающих покрытий.

Научная и практическая значимость работы:

Реализован интерференционный метод управления интенсивностью пульсаций в ВУС на пластине под углом атаки. Предложена математическая зависимость, позволяющая определять необходимую для подавления пульсаций в ВУС амплитуду и фазу возмущений типа вдув-отсос в зависимости от амплитуды и частоты внешних акустических волн.

Получены данные о нелинейных процессах в ВУС на пластине с кососрезным газодинамическим свистком, расположенной под углом атаки в гиперзвуковом потоке.

Реализовано управление интенсивностью пульсаций в ВУС на пластине под углом атаки в потоке низкотемпературного азота с помощью метода звукопоглощающих покрытий.

Получены данные о параметрах потока в аэродинамической трубе ИТМ с учтом возбуждения и неравновесности колебательных степеней свободы молекул.

Выявлено влияние возбуждения и неравновесности колебательных степеней свободы молекул на среднее течение и развитие возмущений.

Исследована эффективность метода звукопоглощающих покрытий для высокотемпературных гиперзвуковых течений углекислого газа.

Достоверность результатов подтверждается их совпадением с экспериментальными данными, расчтными данными других авторов и результатами, полученными с помощью других расчтных кодов.

Личный вклад автора Все основные результаты работы получены при участии автора.

Расчеты, представленные в первых двух главах, проводились с помощью программы решения уравнений Навье-Стокса, разработанной к.ф.-м.н. А.Н.

Кудрявцевым. Экспериментальные данные получены д.ф.-м.н. С.Г. Мироновым и к.ф.-м.н. И.С. Цырюльниковым. Диссертанту принадлежит: проведение расчтов по реализации интерференционного метода и метода звукопоглощающих покрытий, разработка программного модуля для учта в пакете ANSYS Fluent возбуждения и неравновесности колебательных степеней свободы молекул углекислого газа, анализ полученных результатов и их верификация.

Апробация работы Основные результаты диссертационной работы докладывались на российских и международных научных конференциях и семинарах. В том числе на молоджной конференции «Устойчивость и турбулентность течений гомогенных и гетерогенных жидкостей» (Новосибирск, 2008, 2010), на Международной научной студенческой конференции «Студент и научнотехнический прогресс» (Новосибирск, 2008, 2009, 2011), на Всероссийской конференции молодых ученых по математическому моделированию и информационным технологиям (Кемерово 2008, Новосибирск 2011, Томск 2013), на Всероссийской школе-конференции молодых ученых «Актуальные вопросы теплофизики и физической гидрогазодинамики» (Новосибирск, 2008), на Всероссийской конференции молодых учных «Проблемы механики: теория, эксперимент и новые технологии» (Новосибирск, 2009 и 2011), на Международной конференции «Нелинейные задачи теории гидродинамической устойчивости и турбулентность» (Москва 2010, 2012, 2014), на Международной конференции по методам аэрофизических исследований ICMAR’2010, ICMAR’2012, ICMAR’2014, на Международной конференции «Современные проблемы прикладной математики и механики: теория, эксперимент и практика», посвященная 90-летию со дня рождения академика Н.Н. Яненко (Новосибирск, 2011), на Международной научной конференции по механике «Шестые Поляховские чтения» (Санкт-Петербург, 2012), на XII международной конференции молодых учных «Актуальные вопросы теплофизики и физической гидрогазодинамики» в рамках Всероссийской научной конференции XXX Сибирский теплофизический семинар (Новосибирск, 2012), на Четвртой Всероссийской конференции «Вычислительный эксперимент в аэроакустике» (Светлогорск, 2012), на XXXIII Международной конференции «Dynamics Days Europe» (Испания, Мадрид, 2012), на Международной конференции по вычислительной механике и современным прикладным программным системам (Алушта 2013), на 3-ей немецко-российской неделе молодых исследователей «Aviation and Space» (Новосибирск, 2013), на Всероссийской конференции «Новые математические модели механики сплошных сред: построение и изучение», приуроченной к 95-летию академика Л.В. Овсянникова (Новосибирск, 2014), на 1-ой Международной конференции по высокоскоростным течениям «High-Speed Flow Conference» (Китай, Пекин, 2014).

Публикации По теме диссертации имеется 42 научных публикации, в том числе 5 публикаций в ведущих научных журналах из перечня ВАК.

ГЛАВА 1 Интерференционный метод управления возмущениями в ударном слое на пластине под углом атаки В работах [56-60] показано, что в ВУС на пластине при нулевом угле атаки доминирует энтропийно-вихревая мода возмущений, как при воздействии акустических волн набегающего потока, так и в случае воздействия локализованного источника возмущений типа вдув-отсос на поверхности пластины. Несмотря на существенно различный характер возбуждения возмущений в ВУС, результатом воздействия акустических волн, также как и локализованных возмущений типа вдув-отсос, является генерация энтропийновихревых возмущений внутри ударного слоя, которые распространяются в области между УВ и границей пограничного слоя (рис.1.1). Доминирование энтропийно-вихревых возмущений является отличительной особенностью гиперзвуковых (М10) ВУС в сравнении с пограничными слоями при умеренных гиперзвуковых числах Маха, где преимущественно развивается акустическая мода неустойчивости [61-64].

б а Рис.1.1. Схема генерации и воздействия акустических волн (а) и возмущений типа вдув-отсос (б) на ВУС: 1 – УВ, 2 – граница пограничного слоя В условиях подобия развивающихся в ВУС возмущений от различных источников их возбуждения возможными становятся методы воздействия на возмущения, хорошо апробированные для дозвуковых пограничных слоев [10,65-67]. Пульсации, генерируемые внешними возмущениями свободного потока, могут быть подавлены вводимыми контролируемыми возмущениями типа вдув-отсос с поверхности модели, при условии подбора соответствующей фазы, амплитуды и местоположения источника вдува-отсоса, т.е. может быть реализована интерференционная схема управления интенсивностью пульсаций в ВУС.

Эффективность интерференционной схемы управления возмущениями для гиперзвуковых течений была показана в [60,68-72] для ВУС на пластине под нулевым углом атаки в потоке азота. В этих работах путм вариации фазы между внешними акустическими волнами и возмущениями типа вдув-отсос удалось достичь как почти полного подавления пульсаций плотности на границе пограничного слоя в случае противофазного воздействия, так и увеличения амплитуды пульсаций в случае синфазного воздействия.

Однако реальная форма гиперзвукового летательного аппарата включает в себя участки поверхности, расположенные под ненулевым углом наклона к направлению набегающего потока. Увеличение угла наклона УВ приводит к уменьшению толщины пограничного слоя на наветренной стороне летательного аппарата и изменению характеристик восприимчивости, т.к. с изменением угла наклона УВ изменяется и угол падения возмущений набегающего потока на УВ. В работе McKenzi J. F. & Westphal K. O. [73] показано, что модовый состав возмущений, генерируемых в ВУС при воздействии на него акустических волн набегающего потока, существенно зависит от угла падения акустических волн на УВ. При увеличении угла падения быстро увеличивается доля незатухающих акустических возмущений в ВУС.

В этом случае эффективность интерференционного метода управления может снижаться. Поэтому в данной главе исследована возможность применения интерференционного метода управления возмущениями, генерируемыми в ВУС на пластине, расположенной под углом атаки, при воздействии акустических волн набегающего потока.

В условиях гиперзвукового обтекания набегающие возмущения имеют широкий спектр частот с неравномерной спектральной амплитудой. В работах [72,74] исследовалось взаимодействие вязкого ударного слоя на пластине под нулевым углом атаки с медленными акустическими волнами и возмущениями типа вдув-отсос одновременно на двух частотах. Было показано, что картина течения в ударном слое аналогична случаю воздействия монохроматических возмущений: волновые процессы происходят в области между УВ и верхней границей ПС, при этом картина пульсаций плотности соответствует суперпозиции двух монохроматических волн. Однако спектральный анализ пульсаций давления показал, что наряду с основными частотами и их гармониками в течении появляются комбинационные частоты - суммарные и разностные, которые также взаимодействуют друг с другом, что говорит о наличии нелинейных процессов в ВУС. Также показана возможность применения интерференционного метода управления возмущениями в гиперзвуковом ВУС на пластине под нулевым углом атаки, генерируемыми в ВУС двумя акустическими волнами разной частоты.

В данной главе показана эффективность интерференционного метода управления многочастотными возмущениями в ВУС, генерируемыми внешними акустическими волнами в спектре частот.

1.1. Постановка вычислительной задачи

Рассматривается гиперзвуковое М = 21 обтекание азотом плоской бесконечно тонкой пластины длиной L=100мм, расположенной под углом атаки =1020 и пластины длиной L=240мм, расположенной под нулевым углом атаки к набегающему потоку со значениями единичного числа Рейнольдса Re1 = 6105 1/м. Выбор параметров течения обусловлен экспериментами, выполненными в аэродинамической трубе Т-327А ИТПМ СО РАН. В этих экспериментах с помощью метода электронно-пучковой флюоресценции измерялись распределения средней плотности, а также амплитудные и фазовые характеристики пульсаций плотности в ВУС на пластине. В качестве источника периодических возмущений применялся кососрезный газодинамический свисток, расположенный вблизи носика под поверхностью пластины.

Измерение пульсаций давления на поверхности модели проводилось пьезокерамическим датчиком.

При рассматриваемых параметрах течения на всей длине пластины реализуется режим вязкого ударного слоя, характеризующийся сильным вязконевязким взаимодействием. В рассматриваемой задаче моделировались двумерные возмущения, которые при больших числах Маха набегающего потока являются наиболее неустойчивыми [56,60,75]. Двумерные уравнения Навье-Стокса, записанные в виде системы уравнений законов сохранения, имеют следующий вид:

–  –  –

C 106.67 К. Температура поверхности пластины предполагалась постоянной Тw=300К.

Расчетная область (рис.1.2) представляет собой прямоугольник, включающий в себя область набегающего потока, УВ и ВУС на пластине. Часть нижней стороны расчтной области совпадает с поверхностью пластины, а высота определяется из расчта, чтобы УВ, идущая от носика пластины не взаимодействовала с верхней границей расчтной области. Левая (входная) граница расчтной области расположена на расстоянии восьми расчтных ячеек вверх по потоку от передней кромки пластины. Правая (выходная) граница отодвинута от задней кромки пластины на 42 расчтные ячейки, чтобы течение в выходном сечении было полностью сверхзвуковым. Использовались две расчтные сетки в зависимости от угла атаки пластины: расчтная сетка размером 1050350 ячеек при = 0° 15° и 1150500 при = 20°.

–  –  –

Здесь / 2 / p – длина свободного пробега молекул; Tw=300K; u, e – коэффициенты аккомодации импульса и энергии, принятые при проведении расчетов равными единице, au=0.858 и ae=0.827 – числовые коэффициенты, значения которых получены из приближенного решения уравнения Больцмана в слое Кнудсена [76].

В таблице 1 приведены значения параметра разрежения вдоль по потоку при условиях расчтной задачи (Re1 = 6105 1/м, L=240мм, = 0). Видно, что на части пластины вблизи передней кромки V 0.1 при указанных числах Маха.

Поэтому в граничных условиях на пластине учитывалось скольжение и скачок температуры. Результаты моделирования стационарного течения показали хорошее совпадение с данными измерений числа Маха и средней плотности в ударном слое [56].

Таблица.1 Параметр разрежения V М\x 0.05 0.1 0.15 0.2 0.25 0.4 0.6 0.8 12 0.14 0.10 0.08 0.07 0.06 0.05 0.041 0.035 0.032 16 0.19 0.13 0.11 0.09 0.08 0.067 0.054 0.047 0.042 21 0.25 0.18 0.14 0.12 0.11 0.088 0.071 0.062 0.055 Сначала выполнялся расчет стационарного течения. При этом на левой и верхней границах задавался равномерный гиперзвуковой поток, направленный вдоль оси x под углом к пластине, на правой границе решение экстраполировалось изнутри расчетной области. После расчта стационарного течения решалась задача о взаимодействии вязкого ударного слоя с внешними акустическими возмущениями и/или возмущениями типа вдув-отсос. При численном моделировании внешних акустических возмущений переменные на левой и верхней границе расчетной области задавались в виде суперпозиции стационарного основного течения и одной или более плоских монохроматических звуковых волн с разными амплитудами и частотами:

–  –  –

частота (кГц), – угол распространения внешней акустической волны, c – скорость звука в набегающем потоке, x1 и x2 границы области локализованного возмущения. На поверхности пластины использовались те же граничные условия, что и при нахождении стационарного решения, за исключением того, что возмущения температуры на поверхности полагались равными нулю в силу значительной тепловой инерции пластины. После введения возмущений уравнения НавьеСтокса интегрировались до момента выхода нестационарного решения на установившийся периодический режим.

Верификация данного алгоритма расчета для задач восприимчивости и устойчивости ударных слоев показана в работах [56,60,76].

Для задачи управления необходимо подобрать амплитуду, фазу и местоположение источника типа вдув-отсос. Выбор амплитуды начальных возмущений производился следующим образом. Сначала отдельно решались задачи взаимодействия ВУС с внешними акустическими волнами и возмущениями типа вдув-отсос при одинаковой частоте. По полученным распределениям пульсаций плотности на верхней границе ПС определялись амплитуды пульсаций, генерируемых акустическими возмущениями и возмущениями типа вдув-отсос. Затем определялась необходимая для подавления новая начальная амплитуда возмущения вдув-отсос в зависимости от первоначальной. Далее производилось численное моделирование с подобранной новой амплитудой локализованного источника возмущений [72].

Для подбора фаз также использовались расчетные данные по пульсациям плотности на границе ПС. Сначала находилось расстояние между, соседними пиками пульсаций плотности генерируемыми внешней акустической волной и возмущением типа вдув-отсос, и расстояние, соответствующее одному периоду частоты f. Далее находился начальный временной сдвиг между акустическими возмущениями и возмущениями типа вдув-отсос для противофазного запуска, т.е. добавочная фаза [72] по формуле:

–  –  –

1.2. Управление монохроматическими возмущениями После расчта стационарного течения решалась задача о взаимодействии вязкого ударного слоя с монохроматическими внешними акустическими возмущениями и возмущениями типа вдув-отсос. На основе полученных данных по полям пульсаций плотности определялись необходимые для управления параметры возмущений вдув-отсос (местоположение, амплитуда и фаза) описанным выше способом. Далее выполнялось численное моделирование управления возмущениями ВУС, генерируемыми внешними акустическими волнами, с помощью возмущений вдув-отсос с выбранными параметрами.

На рис.1.3 при = 10° (рис.1.3а,б,д,е) и при = 15° (рис.1.3в,г,ж,з) показаны изолинии мгновенных пульсаций плотности (рис.1.3а-г) и профили среднеквадратичных пульсаций плотности (рис.1.3д-з) в сечении x=0.9 в конце пластины для внешних акустических волн (рис.1.3а,в,д,ж), возмущений типа вдув-отсос Здесь и далее акустические возмущения (рис.1.3б,г,е,з).

распространяются вдоль линий тока, т.е. угол распространения акустических возмущений равен углу атаки. Видно, что поля пульсаций, генерируемые в ВУС внешними акустическими волнами, подобны полям, генерируемым возмущениями вдув-отсос. Так же профили среднеквадратичных пульсаций плотности имеют характерный вид с двумя максимумами, соответствующими

–  –  –

Рис.1.3. Изолинии мгновенных пульсаций плотности (а-г) и распределения среднеквадратичных пульсаций плотности в сечении x=0.9 (д-з): М=21, f=38 кГц, А=0.003, В=0.6, x1 x2 = 0.155 0.17, (а,в,д,ж) - внешняя акустическая волна, (б,г,е,з) - возмущения типа вдув-отсос, (а,б,д,е) - =10°, (в,г,ж,з) - =15°

–  –  –

Рис.1.4. Изолинии мгновенных пульсаций энтропии (а,в,д,ж) и давления (б,г,е,з): М=21, f=38 кГц, А=0.003, В=0.6, x1 x2 = 0.155 0.17, (а,б,д,е) - внешняя акустическая волна, (в,г,ж,з) - возмущения типа вдув-отсос, (а-г) - =10°, (д-з) - =15° положению ударной волны и границы пограничного слоя, как для акустических возмущений, так и для возмущений типа вдув-отсос.

На рис.1.4 при = 10° (рис.1.4а-г) и при = 15° (рис.1.4д-з) показаны изолинии мгновенных пульсаций энтропии (рис.1.4а,в,д,ж) и давления (рис.1.4б,г,е,з) для внешних акустических волн (рис.1.4а,б,д,е), возмущений типа вдув-отсос (рис.1.4в,г,ж,з). Видно, что при воздействии как внешних акустических волн, так и возмущений вдув-отсос в ударном слое генерируются и акустические, и энтропийно-вихревые возмущения.

Далее были проведены вычислительные эксперименты по управлению интенсивностью возмущений в ударном слое на пластине, расположенной под углом атаки, с помощью интерференционного метода.

–  –  –

Рис.1.5. Изолинии мгновенных пульсаций плотности (а,б), энтропии (в,г), давления (ж,з) и распределения среднеквадратичных пульсаций плотности в сечении x=0.9 (д,е): М=21, =10°, f=38 кГц, А=0.003, В=0.6, x1 x2 = 0.155 0.17, (а,в,д,ж) - противофазное воздействие, (б,г,е,з) - синфазное воздействие На рис.1.5 при = 10° показаны изолинии мгновенных пульсаций плотности (рис.1.5а,б), энтропии (рис.1.5в,г), давления (рис.1.5ж,з) и профили среднеквадратичных пульсаций плотности (рис.1.5д,е) в сечении x=0.9 для акустических волн и возмущений типа вдув-отсос, запущенных в противофазе (рис.1.5а,д,в,ж) и синфазе (рис.1.5б,е,г,з).

В случае противофазного запуска внешних акустических волн и возмущений типа вдув-отсос (рис.1.5а,д,в,ж) видно почти полное подавление всех пульсаций на границе ПС, а в случае их синфазного запуска (рис.1.5б,е,г,з) наблюдается двукратное усиление пульсаций на границе ПС. Поля мгновенных пульсаций энтропии и давления показывают, что при одновременном противофазном запуске акустических волн и возмущений типа вдув-отсос наблюдается существенное снижение интенсивности как энтропийных, так и акустических возмущений в ударном слое.

На рис.1.6 при = 15° также показаны изолинии мгновенных пульсаций плотности (рис.1.6а,б), энтропии (рис.1.6в,г), давления (рис.1.6ж,з) и профили среднеквадратичных пульсаций плотности (рис.1.6д,е) в сечении x=0.9 для акустических волн и возмущений типа вдув-отсос, запущенных в противофазе (рис.1.6а,д,в,ж) и синфазе (рис.1.6б,е,г,з). Также видно, что в случае противофазного воздействия наблюдается существенное снижение пульсаций плотности на границе пограничного слоя (рис.1.6ж) и снижение интенсивности как энтропийных, так и акустических возмущений в ударном слое.

На рис.1.7 при = 10° показаны среднеквадратичные амплитуды пульсаций плотности (рис.1.7а,б) и давления (рис.1.7в,г) на границе ПС (рис.1.7а,в) и на поверхности пластины (рис.1.7б,г). В случае противофазного запуска начальных возмущений видно практически полное подавление пульсаций плотности и существенное уменьшение пульсаций давления на границе ПС. На поверхности пластины также наблюдается снижение пульсаций плотности и давления, но при этом амплитуды этих пульсаций нарастают вниз по потоку.

–  –  –

Рис.1.6. Изолинии мгновенных пульсаций плотности (а-г), энтропии (и-м), давления (н-р) и распределения среднеквадратичных пульсаций плотности в сечении x=0.9 (д-з): М=21, =15°, f=38 кГц, А=0.003, В=0.73, x1 x2 = 0.155 0.17, (а,д,и,н) - внешняя акустическая волна, (б,е,к,о) - возмущения типа вдув-отсос, (в,ж,л,п) - противофазное воздействие, (г,з,м,р)

- синфазное воздействие

–  –  –

Рис.1.7. Амплитуды среднеквадратичных пульсаций плотности (а,б) и давления (в,г) на границе ПС (а,в) и на поверхности пластины (б,г): М=21, =10°, f=38 кГц, А=0.003, B=0.6, x1 x2 = 0.155 0.17: 1 – акустические волны, 2 – возмущения вдув-отсос, 3 –противофазный запуск акустических волн и возмущений типа вдув-отсос Распределения среднеквадратичных амплитуд пульсаций плотности (рис.1.8а,б) и давления (рис.1.8в,г) на границе ПС и на поверхности пластины при = 15° демонстрируют аналогичные результаты. В случае противофазного запуска на поверхности пластины наблюдается нарастание амплитуд пульсаций плотности и давления вниз по потоку.

–  –  –

Рис.1.8. Амплитуды среднеквадратичных пульсаций плотности (а,б) и давления (в,г) на границе ПС (а,в) и на поверхности пластины (б,г): М=21, =15°, f=38 кГц, А=0.003, B=0.73, x1 x2 = 0.155 0.17: 1 - акустические волны, 2 - возмущения вдув-отсос, 3 -противофазный запуск акустических волн и возмущений типа вдув-отсос Из полученных данных видно, что при увеличении угла атаки пластины эффективность интерференционного метода управления возмущениями снижается. Это связано с тем, что при углах атаки 10° под действием акустических волн набегающего потока в ударном слое на пластине генерируются не только энтропийно-вихревые возмущения, но и не затухающие акустические возмущения, для подавления которых необходимо использовать другие методы управления.

1.3. Управление развитием многоволновых возмущений Для моделирования воздействия многочастотных возмущений использовался спектр естественных пульсаций плотности в свободном потоке аэродинамической трубы Т-327А ИТПМ СО РАН (рис.1.9), измеренный методом электронно-пучковой флюоресценции и представляющий собой экспоненциально падающую зависимость от частоты [60]. По экспериментальному распределению был составлен спектр возмущений для численного моделирования (рис.1.13a), начиная с частоты 5 и до 50 кГц с шагом в 5 кГц (f1=5 кГц, f2=10 кГц, f3=15 кГц, …, f10=50 кГц). Значения расчетных амплитуд нормировались так, чтобы суммарная амплитуда

–  –  –

интенсивности пульсаций плотности в свободном потоке аэродинамической трубы Т-327А ИТПМ СО РАН.

Рис.1.9. Спектр пульсаций плотности в свободном потоке аэродинамической трубы Т-327А

ИТПМ СО РАН

Далее проводилось исследование взаимодействия ВУС на пластине, расположенной в потоке азота под углом атаки =30, с внешними акустическими волнами и возмущениями типа вдув-отсос в этом спектре частот.

На рис.1.10 изображены изолинии мгновенных пульсаций плотности при воздействии на ВУС внешних акустических волн (рис.1.10а-д) и возмущений вдув-отсос (рис.1.10е-к) при одночастотном воздействии (рис.1.10а-г,е-и) и воздействии в спектре частот (рис.1.10д,к). Видно что, как и в монохроматическом случае, основной особенностью восприимчивости ВУС к многочастотным возмущениям является генерация и распространение вдоль границы ПС энтропийно-вихревых возмущений, а поля пульсаций плотности, генерируемых в ВУС многочастотными акустическими возмущениями (рис.1.10д), подобны полям, генерируемым многочастотным источником вдувотсос (рис.1.10к). Поэтому пульсации, генерируемые внешними возмущениями, могут быть подавлены вводимыми контролируемыми возмущениями типа вдув-отсос. Т.о. при условии подбора соответствующей фазы и амплитуды для каждой частоты из спектра начальных возмущений типа вдув-отсос можно реализовать интерференционную схему управления интенсивностью пульсаций в ударном слое.

–  –  –

Рис.1.10. Изолинии мгновенных пульсаций плотности при воздействии на ВУС внешних акустических волн (а,б,в,г,д) и возмущений типа вдув-отсос (е,ж,з,и,к) с частотами (а,е) – f=5кГц, (б,ж) – f=20кГц, (в,з) – f=30кГц, (г,и) – f=50кГц, (д,к) – f1 f10=5кГц50кГц; М=21, =0, x1 x2 = 0.155 0.17 Для подбора необходимых для управления амплитуд и фаз начальных возмущений вдув-отсос проводилось численное моделирование взаимодействия ВУС с внешними акустическими волнами и возмущениями типа вдув-отсос на каждой отдельной частоте из спектра. Далее на основе этих данных с использованием методики, описанной в главе 1.2 настоящей работы, находились необходимые амплитуды и фазы начальных возмущений типа вдувотсос для каждой из частот. Затем проводились вычислительные эксперименты по управлению возмущениями, генерируемыми в ВУС внешними акустическими волнами на спектре частот, путм ввода с поверхности пластины возмущений типа вдув-отсос с подобранными амплитудами и фазами для каждой частоты из спектра.



Pages:   || 2 | 3 | 4 |
 
Похожие работы:

«ГРАЧЕВ Николай Николаевич РАЗВИТИЕ СИСТЕМЫ УПРАВЛЕНИЯ ОХРАНОЙ ТРУДА В СЕЛЬСКОМ ХОЗЯЙСТВЕ Специальность 08.00.05 – Экономика и управление народным хозяйством (экономика труда) Диссертация на соискание ученой степени доктора экономических наук Рязань – СОДЕРЖАНИЕ Стр. СОДЕРЖАНИЕ...»

«ГОЛОЛОБОВА ОЛЕСЯ АЛЕКСАНДРОВНА ИССЛЕДОВАНИЕ ОПТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ НАНОСОЕДИНЕНИЙ НЕКОТОРЫХ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ, ПОЛУЧЕННЫХ МЕТОДОМ ЛАЗЕРНОЙ АБЛЯЦИИ В ЖИДКОСТИ Специальность 01.02.05 механика жидкости, газа и плазмы Диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель – д.т.н., В.Т. Карпухин Москва 2015 СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА 1....»

«Павлов Александр Борисович ИССЛЕДОВАНИЕ И ОПТИМИЗАЦИЯ СИСТЕМ ЭЛЕКТРОПОДОГРЕВА ПОЛИМЕРНЫХ ТРУБОПРОВОДОВ 05.09.01 — Электромеханика и электрические аппараты Диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель доктор технических наук профессор Плохов И.В. Псков 2015 ОГЛАВЛЕНИЕ ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА 1:...»

«КАСАТКИНА Наталия Александровна ФОРМЫ ГОСУДАРСТВЕННОГО УСТРОЙСТВА СОВРЕМЕННОСТИ: ТЕОРЕТИКО-ПРАВОВОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ 12.00.01 – теория и история права и государства; история учений о праве и государстве ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата юридических наук Научный...»

«ЧЖАН ГОФАН ВЛИЯНИЕ РАЗГРУЗОЧНЫХ ПРОБ НА БИОМЕХАНИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ ГЛАЗА ПРИ ПЕРВИЧНОЙ ОТКРЫТОУГОЛЬНОЙ ГЛАУКОМЕ 14.01.07 глазные болезни Диссертация на соискание ученой степени кандидата медицинских наук Научный руководитель: Д.м.н., Макашова Надежда Васильевна М о с к в а – 2016 ОГЛАВЛЕНИЕ Список сокращений ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА I. Обзор литературы Биомеханика склеры. 1. Терминология: понятия биомеханики, ригидности и...»

«АБРАМОВ АЛЕКСЕЙ ЮРЬЕВИЧ СОВЕРШЕНСТВОВАНИЕ МЕХАНИЗМА РЕГУЛИРОВАНИЯ ОБОРОТА НАРКОТИЧЕСКИХ СРЕДСТВ И ПСИХОТРОПНЫХ ВЕЩЕСТВ В РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ 14.02.03 – Общественное здоровье и здравоохранение Диссертация на соискание ученой степени доктора медицинских наук Научный консультант Доктор медицинских наук, профессор Заслуженный деятель науки РФ Михайлова Ю.В. Москва 2015 год СОДЕРЖАНИЕ Введение Глава I. Незаконный оборот наркотиков и наркомания глобальные проблемы современности...»

«АГАМАГОМЕДОВА САНИЯТ АБДУЛГАНИЕВНА Административно-правовой механизм защиты прав интеллектуальной собственности таможенными органами в условиях Евразийского экономического союза Специальность 12.00.14 – административное право; административный процесс ДИССЕРТАЦИЯ на...»

«Карыев Леонид Геннадьевич ЗАКОНОМЕРНОСТИ И МЕХАНИЗМЫ ПРОЦЕССОВ, ОБУСЛОВЛЕННЫХ ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИМ ВОЗДЕЙСТВИЕМ, В ИОННЫХ КРИСТАЛЛАХ 01.04.07 – Физика конденсированного состояния Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук Научный консультант: доктор физико-математических наук, профессор В.А. Фдоров Тамбов 2015 Автор выражает...»

«ЧЖАН ГОФАН ВЛИЯНИЕ РАЗГРУЗОЧНЫХ ПРОБ НА БИОМЕХАНИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ ГЛАЗА ПРИ ПЕРВИЧНОЙ ОТКРЫТОУГОЛЬНОЙ ГЛАУКОМЕ 14.01.07 глазные болезни Диссертация на соискание ученой степени кандидата медицинских наук Научный руководитель: Д.м.н., Макашова Надежда Васильевна М о с к в а – 2016 ОГЛАВЛЕНИЕ Список сокращений ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА I. Обзор литературы Биомеханика склеры. 1. Терминология: понятия биомеханики, ригидности и...»

«ДОМОЖИРОВА КСЕНИЯ ВАЛЕРЬЕВНА СОВЕРШЕНСТВОВАНИЕ МЕХАНИЗМА УПРАВЛЕНИЯ КОМПЛЕКСНЫМ ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ЛЕСНЫХ РЕСУРСОВ РЕГИОНА Специальность 08.00.05 – Экономика и управление народным хозяйством (региональная экономика) Диссертация на соискание ученой степени кандидата экономических наук Научный руководитель Доктор экономических наук, профессор Прудский Владимир Григорьевич Пермь 2015 СОДЕРЖАНИЕ Введение...»

«КАСАТКИНА Наталия Александровна ФОРМЫ ГОСУДАРСТВЕННОГО УСТРОЙСТВА СОВРЕМЕННОСТИ: ТЕОРЕТИКО-ПРАВОВОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ 12.00.01 – теория и история права и государства; история учений о праве и государстве ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата юридических наук юридических наук...»

«Горбунов Юрий Вадимович ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ВУЗОВСКИХ НАУЧНЫХ РАЗРАБОТОК ПРИ ФОРМИРОВАНИИ МЕХАНИЗМА УСТОЙЧИВОГО РАЗВИТИЯ ПРОМЫШЛЕННЫХ ПРЕДПРИЯТИЙ Диссертация на соискание ученой степени кандидата экономических наук Специальность 08.00.05 – Экономика и управление народным хозяйством (экономика, организация и управление предприятиями,...»

«ИЗ ФОНДОВ РОССИЙСКОЙ ГОСУДАРСТВЕННОЙ БИБЛИОТЕКИ Карницкая, Элла Николаевна Формирование экономического механизма развития здравоохранения региона в условиях социально­ориентированной рыночной среды Москва Российская государственная библиотека diss.rsl.ru Карницкая, Элла Николаевна Формирование экономического механизма развития здравоохранения региона в условиях социально­ориентированной рыночной среды : [Электронный ресурс] : Дис. . канд. экон. наук : 08.00.05. ­...»

«Деркачев Игорь Сергеевич РУЧНАЯ ШЛИФОВАЛЬНАЯ МАШИНА С БИРОТАТИВНЫМ РАБОЧИМ ОРГАНОМ ДЛЯ ОБРАБОТКИ ИЗДЕЛИЙ ИЗ КАМНЯ Специальность 05.02.13 – Машины, агрегаты и процессы (строительство и ЖКХ) ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель д.т.н., проф. Адигамов К.А. Шахты 2015г. СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА I. КРИТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ СОСТОЯНИЯ ВОПРОСА.11 1.1 Состав, строение и...»

«АРТЕМЬЕВ АНДРЕЙ БОРИСОВИЧ Коррупция в механизме функционирования государства (теоретико-правовое исследование в рамках эволюционного подхода) Специальность 12.00.01 – теория и история права и государства; история учений о праве и государстве ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени доктора юридических наук Научный консультант: доктор юридических наук профессор С.А.КОМАРОВ...»

«ПАЛАНКОЕВ ИБРАГИМ МАГОМЕДОВИЧ Обоснование параметров технологии проходки шахтных стволов в искусственно замороженных породах Специальности: 25.00.22«Геотехнология (подземная, открытая и строительная)» 25.00.20 «Геомеханика, разрушение горных пород,...»

«Максимов Роман Александрович МЕХАНИЗМ ДЕЙСТВИЯ ПРАВА В ЧРЕЗВЫЧАЙНЫХ СИТУАЦИЯХ (Общетеоретический аспект) Специальность 12.00.01 – теория и история права и государства; история учений о праве и государстве Диссертация на соискание ученой степени кандидата юридических наук Научный руководитель – доктор юридических наук, доцент Фомин...»

«ИЗ ФОНДОВ РОССИЙСКОЙ ГОСУДАРСТВЕННОЙ БИБЛИОТЕКИ Карницкая, Элла Николаевна Формирование экономического механизма развития здравоохранения региона в условиях социально­ориентированной рыночной среды Москва Российская государственная библиотека diss.rsl.ru Карницкая, Элла Николаевна Формирование экономического механизма развития здравоохранения региона в условиях социально­ориентированной рыночной среды : [Электронный ресурс] : Дис. . канд. экон. наук : 08.00.05. ­...»

«СТЕПАНЕНКО Сергей Владимирович ПРОГНОЗ ДЕФОРМАЦИЙ ГРУНТОВОГО МАССИВА ПРИ СТРОИТЕЛЬСТВЕ ПОЛУЗАГЛУБЛЕННЫХ ПОДЗЕМНЫХ СООРУЖЕНИЙ СПОСОБОМ «СТЕНА В ГРУНТЕ» Специальность 25.00.20 Геомеханика, разрушение горных пород, рудничная аэрогазодинамика и горная теплофизика...»

«Дундуков Михаил Юрьевич РАЗВЕДКА В ГОСУДАРСТВЕННОМ МЕХАНИЗМЕ США (ИСТОРИКО-ПРАВОВОЙ АСПЕКТ) Диссертация на соискание ученой степени доктора юридических наук Специальность: 12.00.01 — теория и история права и государства; история учений о праве и государстве Научный консультант: доктор юридических наук, профессор Томсинов Владимир Алексеевич МОСКВА ВВЕДЕНИЕ Глава 1. РАЗВИТИЕ РАЗВЕДЫВАТЕЛЬНОЙ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ В США (КОНЕЦ...»









 
2016 www.konf.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, диссертации, конференции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.