WWW.KONF.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, конференции
 

Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |

«НЕСТАЦИОНАРНЫЕ КИНЕТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ С УЧАСТИЕМ МЕТАСТАБИЛЬНЫХ АТОМОВ ИНЕРТНЫХ ГАЗОВ В ПЛАЗМЕННЫХ ВОЛНОВОДАХ ...»

-- [ Страница 1 ] --

ФГБОУ ВПО «Дагестанский государственный университет»

На правах рукописи

Шахсинов Гаджи Шабанович

НЕСТАЦИОНАРНЫЕ КИНЕТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ С

УЧАСТИЕМ МЕТАСТАБИЛЬНЫХ АТОМОВ ИНЕРТНЫХ

ГАЗОВ В ПЛАЗМЕННЫХ ВОЛНОВОДАХ

01.04.04 – физическая электроника

ДИССЕРТАЦИЯ



на соискание ученой степени

кандидата физико-математических наук

Научный руководитель:

д. ф.-м. н., профессор Ашурбеков Назир Ашурбекович

Научный консультант:

д. ф.-м. н., профессор Иминов Кади Османович Махачкала – 2015 Оглавление ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ И ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ

ИССЛЕДОВАНИЯ ИМПУЛЬСНО-ПЕРИОДИЧЕСКИХ РАЗРЯДОВ,

РАЗВИВАЮЩИХСЯ В РЕЖИМЕ РАСПРОСТРАНЕНИЯ

ВЫСОКОСКОРОСТНЫХ ВОЛН ИОНИЗАЦИЙ

1.1.Волны ионизации в ограниченной плазме

1.2. Генерация высокоэнергетичных электронов в газовых разрядах

1.3. Нестационарное оптическое излучение высокоскоростных волн ионизации в ограниченном газовом разряде

ГЛАВА 2. МЕТОДИКА И ТЕХНИКА КОМПЛЕКСНОГО

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОГО ИССЛЕДОВАНИЯ

ВЫСОКОСКОРОСТНЫХ ВОЛН ИОНИЗАЦИИ В ПЛАЗМЕННЫХ

ВОЛНОВОДАХ

2.1.Экспериментальная установка для исследования кинетических процессов в высокоскоростных волнах ионизации в инертных газах

2.2. Методика и техника исследования структуры фронта ВВИ

2.3. Методика и техника исследования процессов взаимодействия фронта ВВИ с диэлектрическими стенками разрядной трубки

2.4. Методика и техника исследования спектрального состава оптического излучения и процессов наработки метастабильных атомов инертных газов в высокоскоростных волнах ионизации

2.5. Анализ погрешностей измерений

ГЛАВА 3. КОМПЛЕКСНОЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ

ИССЛЕДОВАНИЕ КИНЕТИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В

ВЫСОКОСКОРОСТНЫХ ВОЛНАХ ИОНИЗАЦИИ В ПЛАЗМЕННЫХ

ВОЛНОВОДАХ

3.1. Формирование и распространение высокоскоростных волн ионизации в коаксиальном плазменном волноводе с полыми цилиндрическими электродами.....

3.2. Экспериментальное исследование структуры фронта высокоскоростной волны ионизации в коаксиальных плазменных волноводах с полыми цилиндрическими электродами

3.3. Исследование физических процессов на границе диэлектрической стенки разрядной трубки и фронта высокоскоростной волны ионизации

Исследование процессов формирования возбужденных и метастабильных 3.4.

атомов в высокоскоростных волнах ионизации в коаксиальных плазменных волноводах с полыми цилиндрическими электродами

3.4.1. Особенности распространения электромагнитных волн оптического диапазона в плазменных волноводах вблизи узких резонансов

ГЛАВА 4. КИНЕТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ С УЧАСТИЕМ

МЕТАСТАБИЛЬНЫХ АТОМОВ В КОАКСИАЛЬНЫХ ПЛАЗМЕННЫХ

ВОЛНОВОДАХ С ЦИЛИНДРИЧЕСКИМИ ПОЛЫМИ ЭЛЕКТРОДАМИ

Формирование высокоэнергетичных электронов на фронте волны ионизации и 4.1.

режимы их энергетической релаксации

Наработка метастабильных атомов на фронте высокоскоростной волны 4.2.

ионизации и их роль в формировании пространственной структуры волны ионизации

4.3. Особенности распространения электромагнитных волн оптического диапазона в плазменных волноводах в частотной области вблизи узких резонансов

Заключение

Список использованной литературы

ВВЕДЕНИЕ

Наносекундные электрические разряды являются эффективными источниками высокоэнергетичных электронов, формируемых в газовой среде в процессе электрического пробоя. Неравновесная плазма, создаваемая в таких устройствах, является аналогом плазменно-пучковых разрядов, перспективных с точки зрения практического применения в различных технологических устройствах, в частности, для накачки газовых лазеров, обработки поверхностей, в электронно-лучевых технологиях и др.




В этой связи, актуальной фундаментальной проблемой газовой электроники является создание высокоэффективных газоразрядных систем, в которых пучки ускоренных электронов формируются непосредственно в самом газе в процессе электрического пробоя газа без использования внешних ускорителей электронов, громоздких систем дифференциальной откачки и ввода внешнего электронного пучка в газовую среду. К настоящему времени такие газоразрядные системы созданы и изучаются в целом ряде работ, посвященных генерации электронных пучков в разрядах с полым катодом, разрядах в коротких межэлектродных промежутках с использованием сетчатого анода, а также в протяженных разрядных промежутках на фронте волны ионизации.

К настоящему времени в циклах работ А.Н.Лагарькова, И.М.Руткевича [1], Э.И.Асиновского с сотрудниками [2,3], Л.М.Василяка с сотрудниками [4], А.Ю.Стариковского с сотрудниками [5,6] и др. детально изучены модели и механизмы формирования высокоскоростных волн ионизации (ВВИ) в коаксиальных экранированных разрядных трубках, определены скорости распространения волн ионизации, на фронте волны ионизации обнаружены высокоэнергетичные электроны и связанное с ними рентгеновское излучение, исследованы процессы распространения фронтов свечения.

Вместе с тем следует отметить, что одной из особенностей таких разрядов в инертных газах является возможность получения в них метастабильных атомов с концентрацией, сопоставимой с концентрацией свободных электронов в разряде. В таких условиях метастабильные атомы выступают не только в качестве одного из каналов накопления энергии в среде, но и могут играть существенную роль в физических процессах на фронте ВВИ, оказать влияние на структуру фронтов волны ионизации и механизмы ее распространения.

Несмотря на значительное число исследований электрических характеристик таких систем, в литературе практически отсутствуют работы по изучению роли кинетических процессов с участием метастабильных атомов в формировании и распространении ВВИ.

Самостоятельный интерес представляет возможность получения протяженной среды с высокой плотностью метастабильных атомов при использовании коаксиальных плазменных волноводов в условиях формирования высокоскоростных волн ионизации. Здесь интерес, прежде всего, связан с возможностью создания плотных поглощающих сред с узкими резонансами, в которых свойства поглощающей среды можно управляемо изменять путем изменения характеристик ВВИ. В отличие от традиционных режимов формирования разряда и газоразрядной плазмы, в плазменных волноводах в условиях формирования, распространения и взаимодействия ВВИ возникают особые условия в плазме, а именно, значительные концентрации метастабильных атомов локализованы в области фронта ВВИ, распространяющейся в направлении от высоковольтного электрода к заземленному со скоростью 108-109 см/с.

Настоящая диссертация посвящена исследованию кинетических процессов с участием метастабильных атомов в плазменных волноводах в условиях формирования, распространения и взаимодействия высокоскоростных волн ионизации.

Объектом исследования являлись продольные высоковольтные наносекундные электрические разряды в длинных экранированных трубках (плазменных волноводах), в режиме формирования, распространения и взаимодействия высокоскоростных волн ионизации. Исследования проводились в инертных газах (гелий, аргон, неон) в диапазоне давлений рабочего газа 1–100 Тор и амплитудах высоковольтных импульсов напряжения в диапазоне 20-50 кВ.

Целью диссертационной работы являлось выполнение комплексных исследований роли кинетических эффектов с участием метастабильных атомов инертных газов в формировании и распространении ВВИ в условиях генерации высокоэнергетичных электронов на фронте волны ионизации.

Задачи, решаемые в данной работе:

1. развитие методики комплексного исследования структуры фронта ВВИ и процессов наработки метастабильных атомов в высоковольтных наносекундных разрядах в плазменных волноводах, наполненных инертными газами при средних давлениях;

2. исследование общих закономерностей формирования структуры фронта ВВИ в коаксиальных плазменных волноводах с цилиндрическими полыми электродами при средних давлениях инертных газов;

3. исследование режимов формирования и энергетической релаксации группы высокоэнергетичных электронов на фронте ВВИ; изучение роли физических процессов на границе диэлектрических стенок разрядной трубки в формировании и распространении ВВИ;

4. исследование кинетических эффектов с участием метастабильных атомов инертных газов в высокоскоростных волнах ионизации в плазменных волноводах;

5. построение кинетических моделей процессов с участием метастабильных атомов в плазменных волноводах, наполненных инертными газами.

Для решения поставленных задач были использованы следующие методы исследований:

- Для определения электрических и оптических характеристик и скоростей перемещения фронтов ВВИ использовались методы емкостных и оптических зондов с наносекундным временным разрешением;

- Для исследования пространственно-временной структуры фронта ВВИ использовался метод скоростной фоторегистрации в покадровом режиме с наносекундным временным разрешением с использованием комплекса высокоскоростной Princeton Instruments - PI-MAX3 ICCD Camera;

- Для исследования динамики заселения метастабильных состояний атомов в ВВИ использовался метод лазерной абсорбционной спектроскопии с наносекундным временным разрешением;

- Для теоретического анализа кинетических эффектов в высокоскоростных волнах ионизации использовались численные методы исследования.

Научная новизна. В работе впервые выполнено комплексное систематическое исследование режимов формирования структуры фронта ВВИ в плазменных волноводах, снабженных полыми электродами и наполненных инертными газами в широком диапазоне изменения условий в разряде, амплитуд и длительностей высоковольтных импульсов напряжения.

Установлено, что при давлениях газа выше 5 Тор фронт ВВИ имеет цилиндрическую форму с локализацией области интенсивной ионизации газа вдоль внутренней поверхности разрядной трубки, при этом вдоль центра плазменного волновода степень ионизации газа минимальна. Впервые экспериментально обнаружено и исследовано формирование значительных концентраций метастабильных атомов вдоль центральных областей фронта ВВИ, в то время как оптическое излучение из этих областей практически не наблюдается. Показано, что механизм наработки метастабильных атомов в этой области связан с процессами фото- и электронного возбуждения атомов в результате выноса резонансного излучения и высокоэнергетичных электронов из области фронта ВВИ к центру плазменного волновода.

Показано, что при частотно-периодическом режиме формирования и распространения ВВИ остаточный заряд на стенках трубки влияет на процесс формирования и распространения ВВИ, в частности, с увеличением частоты следования ВВИ уменьшает поперечные неоднородности структуры фронта волны ионизации.

Впервые установлено, что при распространении широкополосного лазерного излучения в плазменном волноводе под углом к его оси нестационарный оптический спектр пропускания вблизи узких спектральных линий поглощения в неоне приобретает дисперсионный вид при плотностях метастабильных атомов, превышающих 1012 см-3.

Положения, выносимые на защиту:

1. Фронт высокоскоростной волны ионизации в коаксиальных плазменных волноводах с полыми электродами имеет цилиндрическую форму с локализацией области ионизации газа вблизи внутренней поверхности разрядной трубки и минимумом степени ионизации газа вдоль центра волновода. В процессе роста степени ионизации газа толщина ионизованной области фронта ВВИ в поперечном направлении практически не растет.

2. Вдоль центра плазменного волновода нарабатываются значительные концентрации метастабильных атомов инертных газов, в то время как оптическое излучение из этой области практически не наблюдается.

Механизм наработки метастабильных атомов в этой области связан с процессом фотовозбуждения и электронного возбуждения атомов в результате выноса резонансного излучения и высокоэнергетичных электронов из фронта ВВИ в сторону центра плазменного волновода.

3. При частотно-периодическом режиме формирования и распространения ВВИ остаточный заряд на стенках трубки влияет на процесс формирования и распространения ВВИ, в частности, с увеличением частоты следования ВВИ уменьшаются поперечные неоднородности структуры фронта волны ионизации.

4. При распространении внешнего широкополосного лазерного излучения в плазменном волноводе под углом к его оси нестационарный оптический спектр пропускания вблизи узких спектральных линий поглощения в неоне приобретает дисперсионный вид при плотностях метастабильных атомов, превышающих 1012 см-3.

Научная и практическая ценность работы. Результаты работы важны для понимания физики процессов, протекающих в наносекундных разрядах плазменно-пучкового типа с генерацией быстрых электронов на фронте волны ионизации. Результаты комплексного исследования данного типа разряда могут быть использованы для оптимизации параметров плазменных лазеров, при разработке плазменных реакторов и различных устройств плазменной электроники.

Апробация работы. Результаты работы докладывались на следующих конференциях: Всероссийская научная конференция студентов-физиков и молодых ученых (ВНКСФ-11, г. Екатеринбург, 2005 г., ВНКСФ-12, г.

Новосибирск, 2006 г.); Международная конференция «Наука и технологии: Шаг в будущее-2006» (Киев, 2006); V International Conference Plasma Physics and Plasma Technology (Minsk, Belarus, 2006.); IV, V, VI и VII Всероссийская конференция «Физическая электроника» (Махачкала, 2006, 2008, 2010 и 2012);

Международная конференция «Фазовые переходы, критические и нелинейные явления в конденсированных средах» (Махачкала, 2010); XXXVIII и XXXIX Звенигородская конференция по физике плазмы и УТС (Звенигород, 2011 и 2012).

Работа выполнена с использованием научного оборудования ЦКП «Аналитическая спектроскопия» при финансовой поддержке ФЦП «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России на 2009 – 2013 годы» и Грантов РФФИ.

Диссертация состоит из введения, 4-х глав, заключения и списка цитируемой литературы.

Во введении обосновывается актуальность выбранной темы, формулируются цель и решаемые в работе задачи, дается краткое описание структуры и содержания диссертации.

В главе I дан обзор научной литературы, посвященной формированию высоковольтных наносекундных разрядов в длинных экранированных трубках, генерации в них высокоэнергетичных электронов и возбуждению электронных состояний атомов. Проанализированы оптические процессы с участием метастабильных атомов.

Во второй главе дается описание экспериментальной установки и методик комплексного исследования структуры и свойств высокоскоростных волн ионизации в плазменных волноводах. В качестве коаксиального плазменного волновода для формирования ВВИ использована разрядная трубка длиной около 50 см, внутренним диаметром 0.8 см, помещенная в алюминиевый экран диаметром примерно 2 см, снабженный двумя цилиндрическими полыми электродами. Для формирования ВВИ были использованы два типа генераторов высоковольтных импульсов напряжения (ГИН). Один из них был собран по трансформаторной схеме и вырабатывал два синхронизованных высоковольтных импульса напряжения регулируемой амплитуды до 40 кВ и длительностью по полувысоте около 80 нс. Такой тип ГИН позволял формировать в плазменном волноводе две встречных ВВИ путем подачи высоковольтных импульсов напряжения на противоположные концы волновода.

Второй тип ГИН вырабатывал одиночные импульсы высокого напряжения длительностью около 20 нс и регулируемой амплитудой в диапазоне 20-50 кВ. Оба ГИН имели возможность работать в частотнопериодическом режиме с частотой следования импульсов до 100 Гц.

Для исследования скоростей перемещения фронта электрического потенциала и фронта свечения ВВИ вдоль разрядной трубки установлены пять емкостных и пять оптических (в виде отрезков световодов) датчиков.

Поперечная структура фронта ВВИ исследовалась методом скоростной фоторегистрации с использованием спектроскопического комплекса на основе быстродействующей ICCD камеры Prinсeton Instruments PI-MAХ3.

Для исследования процессов наработки метастабильных атомов на фронте ВВИ использован метод лазерной абсорбционной спектроскопии, где в качестве источника зондирующего излучения использован перестраиваемый по частоте лазер на красителях с накачкой эксимерным лазером на молекулах XeCl модели CL 5000 (ООО «Оптосистемы», Россия) c длиной волны генерации 308 нм. Регистрация оптических спектров спонтанного излучения разряда и спектров пропускания плазменного волновода производилась с помощью Монохроматора/Спектрографа типа MS7504i (SOL Instruments Ltd, Минск).

При исследовании роли процессов на границе диэлектрической стенки разрядной трубки в формировании и распространении ВВИ анализировались релаксационные процессы диэлектрических свойств материала стенки разрядной трубки после взаимодействия с фронтом волны ионизации.

Исследования были выполнены в инертных газах гелии, неоне и аргоне в диапазоне давлений газа 1-100 Тор.

В главе III представлены результаты комплексного экспериментального исследования электрических и оптических свойств ВВИ в плазменных волноводах.

Были выполнены систематические исследования скоростей распространения фронтов градиента электрического потенциала и фронтов свечения ВВИ в зависимости от давления газа, амплитуд и длительности фронта импульсов напряжения при различных режимах формирования волн ионизации: для формирования одиночных ВВИ, встречных ВВИ одинаковой полярности и встречных ВВИ разной полярности. Для регистрации локальных характеристик релаксационных процессов на фронте ВВИ дополнительно исследовались интенсивности оптического излучения в поперечном сечении разрядной трубки в зависимости от давления газа и амплитуды импульсов напряжения. Одновременно с этим определялись скорость распространения, амплитуда и коэффициент затухания ВВИ.

Для определения структуры фронтов ВВИ были выполнены систематические исследования распределения оптического излучения в поперечном сечении плазменного волновода с помощью комплекса PI-MAX3 в покадровом режиме со временем экспозиции до 2,5 нс на различных стадиях развития ВВИ.

Систематизация результатов исследования структуры фронтов ВВИ позволила сделать следующие выводы:

1. При низких давлениях газа фронт ВВИ развивается во всем объеме разрядной трубки плазменного волновода с максимумом степени ионизации вдоль центра и минимумом вдоль стенок трубки;

2. При повышении давления газа фронт ВВИ приобретает цилиндрическую форму с максимумом области ионизации вдоль стенок и минимумом – вдоль центра разрядной трубки, причем с ростом давления газа толщина области интенсивной ионизации, прижатой к стенкам трубки, уменьшается и при давлениях газа выше 30 Тор составляет величину менее 1 мм;

3. В процессе развития ионизации и наработки ионизованных и возбужденных атомов толщина области с сильной ионизацией практически не меняется, т.е. не формируются ударные волны и не наблюдается поперечного расширения фронта ВВИ;

4. Граница по давлению перехода объемной формы фронта ВВИ к скользящей форме растет от аргона к неону и далее к гелию. Фронт ВВИ в аргоне переходит от объемной формы к скользящей по поверхности диэлектрика при давлениях газа выше 0.5 Тор; в неоне – при давлениях газа выше 3 Тор;

Загрузка...

в гелии – при давлениях газа выше 10 Тор. С повышением амплитуды импульсов напряжения граница по давлению перехода объемной формы ВВИ к скользящей форме снижается.

5. При скользящей форме фронта ВВИ максимальная интенсивность оптического излучения вблизи стенок разрядной трубки может превосходить аналогичную величину из центральных областей разрядной трубки в 5-6 раз.

В аналогичных условиях были выполнены исследования динамики наработки метастабильных атомов инертных газов в различных областях фронта ВВИ. Известно, что в инертных газах два из четырех низколежащих возбужденных состояний атомов являются метастабильными, а два других также имеют достаточно большие времена жизни из-за эффекта реабсорбции излучения. С целью определения их концентраций были определены условия применимости метода лазерной абсорбционной спектроскопии, проанализированы возможные погрешности измерений, и с учетом этого анализа выполнен комплекс экспериментальных исследований с наносекундным временным разрешением. Проведенный цикл таких исследований показал, что в исследованном диапазоне изменения давлений газа и амплитуд импульсов напряжения плотности метастабильных атомов имеют величины в максимуме от 1012 см-3 до 1014 см-3 в зависимости от давления газа и амплитуды импульсов напряжения, причем так же, как и оптическое излучение при давлениях газа выше 5 Тор, распределение концентраций метастабильных атомов на фронте ВВИ имеет максимум вблизи стенок разрядной трубки.

Следует отметить, что при давлениях газа выше 25 Тор оптическое излучение из центральных областей разрядной трубки практически не наблюдалось, в то время как в этих областях регистрировались значительные концентрации метастабильных атомов.

Исследования релаксационных процессов на стенке разрядной трубки после взаимодействия с фронтом ВВИ показали, что время релаксация tg – диэлектрических потерь составляет несколько минут.

Четвертая глава посвящена анализу кинетических процессов на фронте ВВИ с участием метастабильных атомов инертных газов.

На основе экспериментальных результатов по электрическим характеристикам ВВИ выполнен анализ режимов формирования и энергетической релаксации группы высокоэнергетичных электронов на фронте волны ионизации.

Для второго типа ГИН, использованного в данной работе, с импульсами напряжения длительностью 20 нс значения приведенного электрического поля значительно выше.

Далее детально анализируются процессы распространения широкополосных электромагнитных волн оптического диапазона (лазерного излучения) в плазменном волноводе в условиях накопления значительных концентраций метастабильных атомов. Этот цикл исследований выполнен для ВВИ в неоне.

Для более точного определения области взаимодействия лазерного излучения с ВВИ были сформированы лазерные пучки диаметром примерно мм, и регулировалось направление распространения лазерного излучения относительно оси плазменного волновода. Таким образом, были выполнены две серии исследований. Первая серия экспериментов была поставлена, когда лазерный пучок распространялся параллельно оси плазменного волновода.

Исследования показали, что при такой геометрии экспериментов наблюдается обычное поглощение с колоколообразным контуром спектральной линии поглощения, величина которой зависит от времени задержки между импульсом лазера и фронтом ВВИ, т.е. от концентрации поглощающих частиц.

Вторая серия экспериментов была поставлена для случая распространения лазерного излучения под небольшим углом к оси плазменного волновода. Детальные исследования в этих условиях позволили впервые установить, что при плотностях поглощающих частиц выше 1012 см-3 наблюдается эффект формирования спектра пропускания плазменного волновода дисперсионного вида вблизи узкого резонанса, соответствующего спектральной линии поглощения. Установлены общие закономерности формирования спектров пропускания дисперсионного вида. Проанализированы возможные механизмы этого эффекта. Показано, что в рассматриваемых условиях нелинейные эффекты, связанные с насыщением поглощения или формированием нелинейных линз в плазменном волноводе, являются несущественными.

ГЛАВА1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ И ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ

ИССЛЕДОВАНИЯ ИМПУЛЬСНО-ПЕРИОДИЧЕСКИХ РАЗРЯДОВ,

РАЗВИВАЮЩИХСЯ В РЕЖИМЕ РАСПРОСТРАНЕНИЯ

ВЫСОКОСКОРОСТНЫХ ВОЛН ИОНИЗАЦИЙ

–  –  –

Высоковольтные наносекундные импульсы широко используются в современных исследованиях низкотемпературной плазмы. При высоких давлениях (порядка 1 атмосферы) они обеспечивают ионизацию в быстрых плазменных коммутаторах и накачку мощных импульсных лазеров [7], генерируют плазму для биомедицинских исследований. Диапазон давлений 1Тор, интересен тем, что высоковольтные импульсы напряжения могут инициировать в разрядном промежутке так называемые высокоскоростные волны ионизации, распространяющиеся со скоростью сравнимой со скоростью света. При этом плазма в таких разрядах высокооднородная и параметры разряда хорошо повторяются от импульса к импульсу. Свойства ВВИ, которые будут перечислены ниже, делают применение их довольно перспективным при накачке мощных импульсных лазеров, для стабилизации разряда в мощных CO2 лазерах [8], источниках света и др.

Большую работу по изучение физики волнового пробоя при высоких перенапряжениях провела группа отечественных ученных. Так авторы [7,9] экспериментально исследовали явления волнового пробоя при высоком перенапряжении в коротких промежутках. Авторы обзора [10] описывают роль убегающих электронов в пробое перенапряженных разрядных промежутков.

Выведен критерий убегания электронов, который играет главную роль в механизме пробоя. Наносекундные разряды в длинных трубках детально исследованы в работах авторов [2,3], приведены скорости распространения наносекундного пробоя в длинных трубках, а также приведен их детальный анализ. Подробный обзор исследований по высокоскоростным волнам ионизации содержится в работе [4], где обоснована роль высокоэнергетичных электронов в формировании и развитии высокоскоростных волн ионизации.

В работах [2-4] представлена обобщенная схема проведения этих экспериментов и дано описание экспериментов. Стоить заметить, что для измерения электрических характеристик разряда преимущественно использовались бесконтактные методы, например, емкостные датчики или пояс Роговского. С помощью емкостных датчиков [6,11] фиксировалась эволюция импульса напряжения при движении фронта волны ионизации вдоль разрядной трубки и измерялась скорость волны ионизации. Пояс Роговского также позволял производить эти измерения. Шунт обратного тока служил для наблюдения, идущего от генератора высоковольтных импульсов и отраженного от разрядной трубки импульсов тока. Шунт включался в разрыв коаксиального кабеля идущего к электроду разрядной трубки от высоковольтного генератора импульсного напряжения. Зная волновое сопротивление линии Z, форму поданного Iпод и отраженного от разрядной трубки тока Iобр можно определить поглощенную в разряде энергию.

Крутизна фронта импульса подаваемого на разрядный промежуток оказывает заметное влияние на динамику высокоскоростных волн ионизации.

Например, при уменьшении длительности импульса отрицательной полярности, фронт стримера замыкающего разрядный промежуток, переходит в источник высокоэнергетичных электронов, которые выходя за пределы фронта, создают предварительную ионизацию разрядного промежутка. Анализ [4] зависимости скорости волны от давления показывает, что обострение фронта волны ионизации происходит в условиях, при которых скорость волны максимальна, а затухание минимально.

Измерение скорости распространения фронта волны ионизации является важной задачей на пути понимания процессов, происходящих в процессе пробоя. Выполнен целый ряд работ по измерению скоростей ВВИ в различных газах при различных условиях. Получено, что зависимость скорости волны от давления имеет максимум, при этом максимальная скорость соответствует условиям, при которых оптимальна образование заряженных частиц. В обзоре [4] исходя из того, что при определенных условиях скорость волны ионизации практически равна скорости свободно летящего электрона при разности потенциалов 250 кВ, делается вывод, что полученная скорость является максимальной скоростью волн ионизаций. При этом отмечается, что при низких напряжениях на порядок ниже 250 кВ, скорость волны ионизации зависит так же от рода газа, и приводятся соответствующие данные.

Зависимость скорости пробоя разрядного промежутка от присутствия высокоэнергетичных электронов обсуждается в работе [12]. Авторы зафиксировали короткий импульсный пучок высокоэнергетичных электронов в экспериментах, в которых фронт импульса напряжения отрицательной полярности, подаваемый на разрядный промежуток, лежал в пределах 0,5-2,5 нс.

Из анализа перечисленных работ следует, что скорость распространения волн ионизации существенно зависит от предионизации в разрядном промежутке. Это особенно заметно при исследовании разрядов происходящих от импульсов напряжения малой амплитуды (3-20 кВ) и различной полярности [4].

В последнее время возник интерес к изучению влияния высоковольтных наносекундных импульсов на ВЧ разряд низкого давления и возникновению в нем волн ионизации. Так в работе [13] исследуется влияние высоковольтных импульсов напряжения (3-17 кВ) на слабоионизованную ВЧ плазму при низком давлении (0,1-10 Па). Отмечается наличие двух фаз эволюции плазмы после прохождения импульсов: яркая вспышка, происходившая в течение 100 нс после импульса (когда излучение разряда больше в 2-3 порядка, чем излучение стационарного разряда) и темная фаза в последние несколько сотен микросекунд, когда излучение разряда сильно падает до уровня стационарного разряда. При этом плотность электронов увеличивается в течение вспышки и остается на достаточно высоком уровне в темной фазе. С помощью численных методов было показано, что наносекундные высоковольтные импульсы способны смещать значительную долю электронов плазмы от разрядного промежутка и что вспышка это результат возбуждения атомов газа посредством остаточных электронов, ускоренных электрическим полем неподвижной части ионов. Вторичное излучение УФ излучения играет важную роль в этой стадии.

Эти эксперименты проводились путем сочетания время-разрешенной фотографии разряда с помощью ICCD камеры Andor DH-740 и интерференционными измерениями.

Влияние волн ионизации на формирование и течение плазменных струй рассмотрено в работе [14]. В работе приводятся результаты исследования абляционного импульсного плазменного ускорителя цилиндрической геометрии. Высокие значения концентрации электронов, необычное излучение спектральных линий, и интегральное излучение начала разряда объясняется влиянием ионизирующих волн.

Высоковольтные наносекундные разряды в газах, развивающиеся в режиме волны ионизации представляют также интерес в связи с возможностью возбуждения электронных состояний молекул с высоким уровнем энергии, а также хорошо диссоциировать и ионизировать молекулы. При этом для различных приложений важно знать параметры плазмы не только в активной фазе разряда, но также и в послесвечении. В работе [15] рассматривается распад плазмы высоковольтного импульсного разряда в воздухе. Измерена зависимость концентрации электронов от времени с помощью СВЧинтерферометра. Подробно описана методика измерения концентрации электронов. Однородность разряда и начальная плотность плазмы в послесвечении разряда изучалась с помощью ICCD камеры La Vision Pico Star HR 12 с усилителем яркости. Камера записывала интегральное по всему спектру излучение. Приведены картины разряда снятые ICCD камерой при давлении 2 Тор. Разработана кинетическая модель, описывающая распад плазмы в данных экспериментальных условиях Для оптимизации характеристик электрических разряда проходящего под воздействием высоковольтных наносекундных импульсов в процессе прохождения волны ионизации, необходимо знать значение поглощенной энергии.

В связи с этим возникает проблема эффективного вложения электрической энергии в плазму. Ряд авторов приводят сведения об этой проблеме, ее решении и практическом применении ВВИ [5,16-23]. В одной из недавних работ [24] предложен метод измерения поглощенной энергии в наносекундных электрических разрядах, которые представляются как нелинейная нагрузка для передающих линий. Для измерений мощности использовался обратный токовый шунт, при напряжениях разряда от 10-100 кВ.

В работе [25] исследовалась динамика высокоскоростных волн ионизации в плазменном волноводе прямоугольного сечения. Исследования проводились в гелии и азоте, в качестве генератора высоковольтных импульсов напряжения использовался специально созданный генератор с амплитудой напряжения 10кВ, длительностью импульсов от 30-100 нс и скоростью нарастания напряжения ~1 кВ/нс, генератор позволял генерировать импульсы различной полярности, с частотой следования 20 Гц. Распространение ВВИ было также анализировано с помощью численных методов и предложена кинетическая модель с помощью которой получены хорошо согласовавшиеся данные о скоростях распространения и электрическом поле внутри фронта волны с экспериментальными данными.

1.2. Генерация высокоэнергетичных электронов в газовых разрядах Важной особенностью высоковольтных наносекундных разрядов, которая проявляется в перенапряженных газовых промежутках в режиме формирования волн ионизации, является наличие высокоэнергетичных электронов во фронте волны ионизации. Суть явления заключается в том, что при электрических полях выше определенного значения в полностью ионизованной плазме электроны, движущиеся в разрядном промежутке, набирают большую энергию, чем теряют в столкновениях с компонентами плазмы. Если в плазме имеет место внешнее электрическое поле, некоторая доля электронов с большой энергией всегда будет постоянно ускоряться. Быстрыми электронами здесь называются электроны с энергией порядка нескольких кэВ, которые распространяются по разрядному промежутку с характерным расстоянием между электродами порядка сантиметра. К разрядному промежутку прикладывается напряжение более ста киловольт [26]. Особый интерес представляют исследования условий и механизмов самоорганизации и формирования регулярных периодических плазменных структур в более сложных разрядных условиях, например, в импульсном поперечном наносекундном разряде с щелевым катодом, где в процессе электрического пробоя газа формируется пучок быстрых электронов с энергией до нескольких кэВ [27-30].

Явление убегания электронов в плазме предсказано Вильсоном в 1924 году [31]. О наличии быстрых электронов в разрядном промежутке можно судить по мягкому рентгеновскому излучению, зарегистрированному экспериментально, например в [32-36] или по результатам моделирования [33, 37-41]. При исследованиях высоковольтного наносекундного пробоя плотных газов в 1967–1969 гг. было зарегистрировано рентгеновское излучение [42-44].

В обзорах [45-47], приводятся сведения о получении мощных (более 100 А) субнаносекундных электронных пучков в плотных газах. В обзорах [45–50] описываются механизмы формирования таких пучков, которые дают жесткое рентгеновское излучение в области порядка 100 кэВ. Согласно [45–49], в механизме формирования мощных субнаносекундных пучков в плотных газах существенную роль играет фоновая ионизация, обеспечиваемая быстрыми электронами, ускоряемыми за счет концентрации электрического поля на неоднородностях катода и на плазменных образованиях, возникающих на этих неоднородностях. Наличие быстрых электронов в объеме подтверждается тем, что при наносекундном разряде в газе атмосферного давления наблюдалось мягкое рентгеновское излучение (~10 кэВ) из объема [32, 33].

Быстрые электроны обычно возникают за счет ускорения эмиссионных электронов вблизи неоднородностей на катоде или вблизи катода с малым радиусом кривизны. Рассмотрение этой небольшой группы быстрых электронов представляет интерес в первую очередь в связи с тем, что они осуществляют предыонизацию газа, по которому затем распространяется волна размножения электронов фона [51]. Это интересно как для получения мощных электронных пучков в плотных газах, так и для формирования объемных разрядов с большим удельным энерговкладом [45–49,52].

В обзоре [26] рассмотрена роль упругого рассеяния электронов на ядрах атомов газа в формировании характеристик распространения быстрых электронов в газе. При этом учитываются лобовые столкновения, т.е.

столкновения с изменением направления скорости на угол больше и порядка единицы. Роль лобовых столкновений оказывается существенной. В частности, они приводят к тому, что нет точно определенного критического значения напряженности поля, при котором электрон с заданной энергией будет непрерывно ускоряться.

В работах [53-55] при помощи моделирования спектров, излучаемых при движении быстрых электронов от катода к аноду, показано, что в достаточно сильном поле рентгеновский спектр тормозного излучения быстрого электрона в плотном газе существенно изменяется по сравнению с известными спектрами рентгеновских трубок с массивными катодами [56], при этом существенно увеличивается излучаемая энергия.

В работах [39-41] представлены задачи, в которых рассматривается движение только быстрых электронов формирующихся в лавине. Рассмотрение показывает, что быстрые электроны, бегущие впереди лавины, не всегда оказываются убегающими. Часть из них движется с постоянной скоростью.

Математическое моделирование распространения электронов лавины и быстрых электронов обычно проводится для однородного стационарного электрического поля [45]. Это оправдано тем, что размеры лавин намного меньше характерного размера изменения поля, а характерное время изменения поля - много больше времени формирования лавины. Однако если прослеживать распространение группы быстрых электронов во всем объеме, неоднородность и нестационарность электрического поля необходимо учитывать. При этом при некоторых сочетаниях времени нарастания амплитуды импульса напряжения на некотором временном интервале возможно движение центра тяжести электронного облака в направлении, противоположном направлению силы, действующей на электроны. Кроме того, количество жестких частиц (и, следовательно, жесткая часть тормозного рентгеновского излучения) растет не только с повышением амплитуды напряжения, но и с укорочением времени нарастания импульса. В экспериментах [57] высказано предположение, что в неоптимальных условиях пикосекундного импульса напряжения электронный пучок в газе может формироваться из электронов кончика лавины, а не при подходе волны размножения фона к аноду. В работе [41] проведены расчеты, показывающие, какая доля эмиссионных электронов может достигнуть анода в условиях экспериментов [57]. Эти расчеты были проведены для однородного поля.

Авторы [57] используя короткий, пикосекундный импульс напряжения, исходили из предположения, что механизм формирования субнаносекундного пучка в газе до момента перекрытия межэлектродного зазора разрядом аналогичен механизму взрывной электронной эмиссии, который имеет место в вакуумном диоде. В результате анализа своих экспериментов авторы [57] приходят к выводу, что концепция газоразрядного формирования электронных пучков [45] для условий экспериментов [57] и аналогичных им неприменима и утверждается, что основу электронов пучка составляют эмиссионные, а не газоразрядные электроны.

В работах [42–44] было зарегистрировано некоторое количество быстрых электронов порождающих рентгеновское излучение. Некоторая доля этих быстрых электронов имеет, как принято говорить, аномальную энергию. Речь идет об энергии электрона eU, где e— заряд электрона, U— максимальная разность потенциалов, подаваемая на электроды.

Появление таких аномальных электронов обычно связывают [10] с эффектом так называемого поляризационного самоускорения. Его механизм предсказан в [58-59]. При этом считается, что возникает синхронное движение максимума электростатического поля, концентрированного на остром кончике стримера, и непрерывно ускоряющегося в этом поле электрона. Механизм генерации так называемых аномальных электронов, т.е. электронов с энергией, превышающей энергию, которую может приобрести электрон, проходя постоянную разность потенциалов рассмотрен в [10,55]. При этом экспериментальные данные показывают, что доля аномальных электронов в электронах пучка мала. Из кривых поглощения электронов и энергетических спектров следует, что в воздухе при достаточно высоких давлениях проявляется эффект генерации электронов аномальной энергии, для которых eUm [60-61].

Другой тип разрядов, в которых получены пучки убегающих электронов

– «открытые» разряды [62–65], такие разряды при средних давлениях имеют применение в накачке лазеров [66, 67]. Так, например авторами [68] получен пучок электронов с энергией несколько кэВ, который формировался в разрядном промежутке за счет «убегания» электронов при подаче на разрядный промежуток длиной около 5 мм наносекундных высоковольтных импульсов напряжения (2 – 12 кВ). Достигнуты параметры: ток пучка ~ 10 кА, длительность импульса ~ 30 нс и частота следования ~ 3 кГц при давлении неона ~ 1333 Па.

При взаимодействии релятивистких фемтосекундных лазерных импульсов со слабонеоднородной сверхкритичной плазмой происходит генерация потоков высокоэнергетичных электронов [69]. При прохождении лазерного импульса через плазму с плотностью, превышающей критическую, образуется канал с пониженной электронной плотностью, в котором происходит ускорение ионов плазмы, как в направлении распространения лазерного импульса, так и в поперечном направлении [70]. Автор [71] приводит механизм ускорения ионов, связанный с поглощением ими ионно-звуковых волн, которые генерируются электронными потоками. Кинетика взаимодействия лазерного импульса с плазмой исследовалась в рамках развитой в [72] теории взаимодействия мощных коротких лазерных импульсов с плазмой.

Вопрос генерации электронных пучков рассмотрен в работах [73-82].

Авторами [73] проведены исследования катодов ускорителей, предназначенных для генерации сверхкороткого лавинного электронного пучка в воздухе атмосферного давления. Создан катод, позволивший увеличить амплитуду тока пучка за фольгой в несколько раз. Получена амплитуда пучка ~80 А при длительности импульса на полувысоте ~100 пс. В работе [74] исследовалось влияние давления азота и конструкции катода на распределение электронов по энергиям. Показано, что энергия электронов сложным образом зависит от давления азота в газовом диоде и конструкции катода. Авторами [79] исследованы условия формирования субнаносекундных пучков электронов с регулируемой длительностью импульса в режиме вакуумного диода при использовании генератора СЛЭП-150. Подтверждено, что при наносекундной длительности импульса напряжения наличие в диоде воздуха с остаточным давлением 0,1 Тор не влияет на амплитуду и длительность тока пучка.

Показано, что увеличение давления воздуха от 0,1 до 6 Тор приводит к уменьшению длительности импульса тока пучка на полувысоте от 1 до 0.18 нс и к его более ранней генерации по отношению к фронту импульса напряжения.

Установлено, что амплитуда первого пика тока пучка за фольгой в этих условиях не изменяется и составляет 400 А. Показано, что при межэлектродных зазорах, оптимальных для вакуумных диодов, сокращение длительности импульса с ростом давления обусловлено пробоем промежутка за время 200 пс.

В работе [83] авторами исследованы разряды в воздухе с высоким перенапряжением, с временным разрешением 100 пс. Исследованы ионизационные процессы между фронтом волны ионизации и плоским анодом.

Показано, что генерация сверхкороткого импульса электронного пучка с энергией ~10 A и более, связана с волной ионизации, которая распространяется от электрода с малым радиусом кривизны и с динамическим смещением тока между фронтом волны ионизации и плоским электродом. Амплитуда динамического смещения тока, измеренная токовым шунтом в сто раз больше, чем амплитуда сверхкороткого электронного пучка.

Большое количество недавних работ проведенных научным сообществом посвященных проблеме генерирования высокоэнергетичных электронов говорит о большом интересе к этой области исследований и наличия многих нерешенных задач.

1.3. Нестационарное оптическое излучение высокоскоростных волн ионизации в ограниченном газовом разряде Разряды в инертных газах имеют много различий по сравнению с разрядами в других атомных и молекулярных смесях. Высокие энергии возбужденных состояний в инертных газах имеют большое число важных применений. Например, метастабильные состояния могут продлить эффективное время жизни разряда через пеннинговскую ионизацию, ассоциативную ионизацию и повышение вторичной электронной эмиссии. По этой причине, метастабильные состояния инертных газов играют большую роль в динамике разрядов в инертных газах.

Экспериментальные и теоретические исследования, посвящнные определению концентрации атомов, возбужднных до определенного уровня, и влиянию метастабильных атомов на различные излучательные процессы, протекающие в плазме наносекундного импульсно-периодического газового разряда, представляют значительный интерес. Распределение концентраций атомов по энергетическим уровням определяет излучательные и спектральные характеристики плазмы, знание которых необходимо при создании определенных кинетических плазменных моделей. Для построении теоретических моделей и при анализе экспериментальных результатов необходимо исследовать влияние различных факторов, определяющих характер заселения и расселения энергетических уровней, определяющих концентрацию атомов, возбужднных до определнного уровня. Методом измерения коэффициентов поглощения и абсолютных интенсивностей спектральных линий определяются концентрации возбужденных атомов в плазме газового разряда.

В работе [84] измеряется динамика концентрации для метастабильного состояния 23S в импульсно-периодическом разряде в гелии. Измерения проводились с помощью лазерной абсорбционной спектроскопии. Разрядный промежуток был изготовлен по коаксиальной геометрии подобно описанной в работе [4]. В качестве газа использовался высокочистый гелий, при давлениях от 1 до 8 Тор. Источник высоковольтного напряжения имел постоянную ширину импульса 25 нс, регулируемую амплитуду и частоту повторений. В качестве источника лазерного излучения, использовался лазерный диод LD-1083-0070DFB-1. Прошедшее сквозь трубку излучение фиксировалось фотодиодом (Thorlabs DET410 InGaAs) со временем нарастания фронта 5 нс. Был исследован 23S1-23P0 переход (1082,909 нм). Приведены графики зависимостей концентрации метастабильных атомов, полученные экспериментально и выведенные из численных моделей, приводится сравнение их между собой.

Измеренная плотность метастабильных атомов использовалась для вывода динамики образования плазмы при импульсно-периодическом разряде.

Разработана общая модель плазмы в гелии, которая предсказывает изменение характеристик плазмы в ответ на изменение электрического поля. Приведено сравнение численных расчетов концентрации метастабильных атомов с экспериментальными данными.

Авторы в работе [13] изучают два режима свечения ВЧ разряда в неоне, возбуждаемого высоковольтным импульсным напряжением и развивающимся в режиме формирования высокоскоростных волн ионизации. Получены пространственно-временные картины различных фаз горения разряда с помощью ICCD. Показано, что остаточный (~200 нс) и отраженный импульсы напряжения (~350 нс) дают дополнительные пики излучения. Предложены механизмы формирования излучения в различных фазах разряда, в фазе «вспышки» и в «темной» фазе.

Концентрация возбужденных атомов определяется многими характеристиками газового разряда и свойствами рассматриваемого атома в данном энергетическом состоянии: температурой и давлением газа, концентрацией и функцией распределения электронов по энергиям, размерами разрядного промежутка, эффективным временем жизни атома на рассматриваемом энергетическом уровне, эффективным сечением возбуждения данного уровня и др. Обычно в положительном столбе газового разряда концентрация возбужденных атомов бывает больше на уровнях, близко расположенных от основного состояния, особенно на резонансных и метастабильных.

Авторы [25] исследовали динамику волн ионизации в волноводе прямоугольного сечения. Приводятся картины свечения c экспозицией 4 нс, полученные с помощью ICCD, показывающие, что разряд, распространяющийся в режиме формирования ВВИ имеет вид диффузного, заполняющего весь объем, тогда как разряд в азоте распространяется вдоль стенок разрядного канала.



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |
 
Похожие работы:

«Семиков Сергей Александрович Методы экспериментальной проверки баллистической теории света 01.04.03 – Радиофизика ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель д. ф.-м. н., проф. Бакунов Михаил Иванович Нижний Новгород – 2015 Содержание ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА 1....»

«ГУРИН Григорий Владимирович СПЕКТРАЛЬНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ВЫЗВАННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ ВКРАПЛЕННЫХ РУД Специальность 25.00.10 – Геофизика, геофизические методы поисков полезных ископаемых Диссертация на соискание ученой степени кандидата геолого-минералогических наук Научный руководитель: д.г.-м.н., проф. К.В. Титов Санкт-Петербург –...»

«ВОРОНЦОВА ЕВГЕНИЯ АЛЕКСЕЕВНА МЕТОД ОТДЕЛЯЮЩИХ ПЛОСКОСТЕЙ С ДОПОЛНИТЕЛЬНЫМИ ОТСЕЧЕНИЯМИ И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ В ЗАДАЧАХ АНАЛИЗА ДАННЫХ С НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЯМИ Специальность 05.13.18 – Математическое моделирование, численные методы и комплексы программ Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный...»

«САВЕЛЬЕВ Денис Игоревич ГИДРОГЕОЛОГИЧЕСКОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ МЕРОПРИЯТИЙ ПО ПРЕДОТВРАЩЕНИЮ НЕГАТИВНЫХ ПОСЛЕДСТВИЙ ЗАТОПЛЕНИЯ УГОЛЬНЫХ ШАХТ Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Диссертация...»

«Черемхина Анастасия Петровна ОЦЕНКА ЗАКОНОМЕРНОСТЕЙ ИЗМЕНЕНИЯ ИНЖЕНЕРНОГЕОЛОГИЧЕСКИХ УСЛОВИЙ УСТОЙЧИВОСТИ ГИДРООТВАЛОВ ВСКРЫШНЫХ ПОРОД В ЗАВИСИМОСТИ ОТ ЭТАПА ЭКСПЛУАТАЦИИ Специальность 25.00.16 Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика,...»

«ЕМЕЛЬЯНОВ НИКИТА АЛЕКСАНДРОВИЧ Структура и диэлектрические свойства наночастиц BaTiO3 c модифицированной поверхностью и композитного материала на их основе Специальность 01.04.07 – физика конденсированного состояния ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор технических наук, профессор, Заслуженный деятель науки РФ Сизов А.С. Курск – 2015...»

«Чирская Наталья Павловна Математическое моделирование взаимодействия космических излучений с гетерогенными микроструктурами Специальность: 01.04.20 – физика пучков заряженных частиц и ускорительная техника 01.04.16 – физика атомного ядра и элементарных частиц диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор...»

«КУДАШОВ Егор Сергеевич ИНЖЕНЕРНО-ГЕОЛОГИЧЕСКОЕ ОБОСНОВАНИЕ УСТОЙЧИВОСТИ НАМЫВНЫХ ГИПСОНАКОПИТЕЛЕЙ Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Диссертация на соискание ученой степени...»

«ПАНЧЕНКО Алексей Викторович МАРКШЕЙДЕРСКАЯ ОЦЕНКА УСТОЙЧИВОСТИ КРИВОЛИНЕЙНОГО В ПЛАНЕ БОРТА КАРЬЕРА Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Научный руководитель: доктор технических...»









 
2016 www.konf.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, диссертации, конференции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.