WWW.KONF.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, конференции
 

Pages:   || 2 | 3 |

«ВЫСЫПАНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ ВНЕШНЕГО РАДИАЦИОННОГО ПОЯСА В АТМОСФЕРУ ПО ДАННЫМ БОРТОВЫХ РАДИАЦИОННЫХ ИЗМЕРЕНИЙ ИСЗ «МЕТЕОР-3М» №1 ...»

-- [ Страница 1 ] --

Институт прикладной геофизики имени академика Е. К. Федорова

На правах рукописи

УДК 523.9-332, 551.521.3

Зинкина Марина Дмитриевна

ВЫСЫПАНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ ВНЕШНЕГО РАДИАЦИОННОГО

ПОЯСА В АТМОСФЕРУ ПО ДАННЫМ БОРТОВЫХ РАДИАЦИОННЫХ

ИЗМЕРЕНИЙ ИСЗ «МЕТЕОР-3М» №1

Специальность 25.00.29 – «Физика атмосферы и гидросферы»

Диссертация на соискание ученой степени



кандидата физико-математических наук

Научный руководитель Доктор физико-математических наук Ю.В. Писанко Москва – 2015 г Оглавление ВВЕДЕНИЕ

Формулировка проблемы и её актуальность

Задачи диссертационной работы

Научная новизна работы

Научная и практическая ценность работы

Основные положения, выносимые на защиту

Личный вклад автора

Структура и объём диссертации

Апробация диссертационной работы

ГЛАВА 1. РАДИАЦИОННЫЕ ПОЯСА

1.1 Магнитная полость

1.2 Геомагнитное поле

1.3 Радиационные пояса Земли

1.4 Свистящие атмосферики

1.5 ОНЧ/КНЧ магнитосферные излучения: шипения, хоры, дискретные излучения

1.6 Электроны радиационных поясов

1.7 Атмосферные эффекты высыпаний электронов из радиационных поясов42

ГЛАВА 2. СТАТИСТИКА ВЫСЫПАНИЙ В АТМОСФЕРУ ЭЛЕКТРОНОВ С

ЭНЕРГИЕЙ ПОРЯДКА 100 КЭВ ПО ДАННЫМ РАДИАЦИОННЫХ

ИЗМЕРЕНИЙ С БОРТА ИСЗ «МЕТЕОР 3М №1» ЗА 2002-2005 ГГ.............. 44

2.1 Физика высыпаний электронов из радиационных поясов и принципы выделения событий высыпаний в данных бортовых измерений ИСЗ «Метеор-3 М №1».

2.2 Частота появления событий высыпаний в зависимости от параметра...... 56 Мак-Илвайна.

2.3 Частота встречаемости различных значений скорости счёта в событиях высыпаний

ГЛАВА 3. СТИМУЛИРОВАННЫЕ ВЫСЫПАНИЯ ЭЛЕКТРОНОВ С

ЭНЕРГИЕЙ БОЛЕЕ 40 КЭВ ПО ДАННЫМ РАДИАЦИОННЫХ ИЗМЕРЕНИЙ

С БОРТА ИСЗ «МЕТЕОР-3М №1.»

3.1 Возможность регистрации стимулированных высыпаний электронов радиационных поясов с борта ИСЗ «Метеор-3М №1»

3.2 Наблюдения стимулированных высыпаний электронов с энергией более 40 кэВ с борта ИСЗ «Метеор-3М №1».

3.3 Интерпретация результатов наблюдений.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

ВВЕДЕНИЕ

–  –  –

Одной из актуальных проблем физики околоземного космического пространства является исследование динамики радиационных поясов Земли и сопутствующих геофизических явлений. Энергия частиц, запасённых в радиационном поясе велика - она составляет 1015-1016 Дж, что по порядку величины сравнимо с энергией, выделяемой при ядерном взрыве. Структуру и динамику радиационных поясов определяют три процесса: инжекция заряженных частиц в область захвата, диффузия таких частиц поперёк магнитного поля и их утечка из области захвата. Динамическое равновесие между инжекцией, диффузией и утечкой заряженных частиц обеспечивает стационарность (в среднем) поясов. Утечка из области захвата, в конце концов, реализуется как высыпание энергичных частиц в атмосферу. В высоких широтах энергичные электроны из внешнего радиационного пояса вдоль геомагнитных силовых линий способны проникать в среднюю атмосферу, где они теряют энергию на образование локальных трасс повышенной ионизации.

Высыпающиеся электроны представляют собой основной источник ночной ионизации на высотах 70-90 км. Высыпание энергичных частиц радиационных поясов в атмосферу меняет её состав на больших высотах, а, следовательно, и прозрачность в различных участках спектра. Считается, что высыпания – это доминирующий прямой источник окислов азота в субавроральных широтах мезосферы. Таким образом, высыпания электронов из внешнего радиационного пояса – это один из агентов, обеспечивающих магнитосферно-атмосферные связи.

В течение четырёх лет с 2002 по 2005 годы на околоземной квазикруговой полярной орбите на высоте ~ 1000 км функционировал отечественный ИСЗ «Метеор-3М №1» гидрометеорологического назначения.

На борту спутника был установлен комплекс аппаратуры гелиогеофизических измерений в составе комплекса геофизических измерений КГИ-4С и аппаратуры измерения геоактивных излучений МСГИ-5ЕИ. Анализ данных наблюдений за электронами внешнего радиационного пояса на орбите спутника, выполненных с помощью этой аппаратуры, выявил большое количество событий высыпаний таких электронов.





Задачи диссертационной работы

Исходя из изложенного выше, задачи диссертационной работы формулировались следующим образом:

На большом экспериментальном материале, полученном с бортового комплекса аппаратуры гелиогеофизических измерений ИСЗ «Метеор-3М №1» в 2002-2005 годах, выяснить на каких широтах (при каких значениях параметра Мак-Илвайна) высыпания электронов из внешнего радиационного пояса наблюдались чаще всего; установить связь частоты высыпаний с уровнем геомагнитной активности.

В широтных зонах наибольшей встречаемости событий высыпаний по данным бортовых измерений ИСЗ «Метеор-3М №1» собрать статистику о частоте встречаемости различных значений скорости счёта электронов, и рассчитать вероятность высыпания при скорости счёта энергичных электронов, попадающей в заданный интервал, т.е. дать оценку вероятности высыпания при скорости счета, попадающей в заданный интервал.

За период 19.04.2004-26.04.2004 проведения экспериментов по нагреву ионосферы установкой HAARP исследовать по данным о скоростях счёта резонансных (с энергией ~ 40 кэВ) электронов с дискретностью 5 измерений в секунду с прибора МИП-1 из состава, разработанного в НИИЯФ МГУ, комплекса аппаратуры МСГИ-5ЕИ стимулированные высыпания резонансных электронов над установкой и в районе магнито-сопряжённой точки; на доступном материале (19.04.2004-26.04.2004) исследовать зависимость характеристик стимулированных высыпаний от уровня геомагнитной активности.

Дать интерпретацию результатов наблюдений стимулированных высыпаний электронов в атмосферу в терминах продольных (направленных вдоль геомагнитной силовой линии) электрических полей и продольных токов;

оценить связь интенсивности стимулированного высыпания и его пространственно-временных характеристик.

Научная новизна работы

Впервые на большом экспериментальном материале по результатам обработки данных орбитальных измерений, выполненных однотипным прибором за длительный период времени (2002-2005 годы), установлено, что, по большей части, высыпания электронов внешнего радиационного пояса в атмосферу наблюдались в спокойных и слабо возмущённых геомагнитных условиях (2005 год - более 92% всех событий; 2004 год - более 73% всех событий; 2003 – более 93% всех событий; 2002 год - более 60% всех событий).

Впервые за длительный (более трёх лет) период наблюдений на околоземной орбите собрана статистика о частоте встречаемости высыпаний при различной скорости счёта, в широтных зонах, где высыпания наблюдались чаще всего. Установлено, что частота появления событий высыпаний высокоэнергичных электронов в зависимости от наблюдаемой в процессе высыпания скорости счёта распределена по экспоненциальному закону, и на этой основе вычислены вероятности событий высыпаний при скорости счёта, попадающей в заданный интервал. Марковское свойство для экспоненциального распределения позволяет утверждать, что интенсивность следующего высыпания всегда распределена экспоненциально (с одним и тем же параметром) независимо от интенсивности предыдущего высыпания.

Впервые по данным о скоростях счёта резонансных (с энергией ~ 40 кэВ) электронов с дискретностью 5 измерений в секунду с прибора МИП-1 из состава, разработанного в НИИЯФ МГУ, комплекса аппаратуры МСГИ-5ЕИ исследована зависимость характеристик стимулированных работой нагревного стенда высыпаний резонансных электронов от уровня геомагнитной активности на доступном материале (19.04.2004-26.04.2004). С ростом геомагнитной активности (по ар-индексу) интенсивность высыпания возрастает. В рамках модели электрического дрейфа в продольном электрическом поле и магнитном поле продольного тока объяснена тенденция сжатия к продольной оси потока высыпающихся резонансных электронов. Получено удовлетворительное (по порядку величины) согласие между теоретической оценкой пространственного размера стимулированного высыпания и оценкой этого размера по данным бортовых измерений ИСЗ «Метеор-3М №1».

Научная и практическая ценность работы

Научную и практическую ценность работы можно сформулировать следующим образом:

Статистика наблюдавшихся на орбите ИСЗ «Метеор-3М №1» в 2002-2005 годах высыпаний электронов из внешнего радиационного пояса в атмосферу свидетельствует о том, что чаще всего такие высыпания наблюдаются в спокойных и слабо возмущённых геомагнитных условиях. Это представляет интерес для разработки моделей отклика динамики внешнего радиационного пояса на изменения уровня геомагнитной активности.

Статистика о частоте встречаемости высыпаний различной скорости счета и оценки вероятности событий высыпаний при скорости счёта, попадающей в заданный интервал, важны для разработчиков космической техники, поскольку они позволяют оценивать различные риски и разрабатывать стратегии по снижению рисков. Практический результат состоит в том, что, как показано в работе, вероятность высыпаний при невысокой скорости счёта, существенно выше вероятности высыпаний при очень высокой скорости счёта.

И если на современном уровне нашего понимания динамики внешнего радиационного пояса нельзя спрогнозировать интенсивность данного конкретного события высыпания электронов, то можно сделать оценку вероятности высыпания при скорости счёта, попадающей в заданный интервал.

Марковское свойство экспоненциального закона распределения встречаемости высыпаний, характеризующихся различной скоростью счета, позволяет утверждать, что интенсивность любого высыпания не зависит от интенсивности предыдущих высыпаний. Этот результат позволяет по-новому осветить утечку заряженных частиц из области захвата.

Обнаружение по данным бортовых измерений ИСЗ «Метеор-3М №1»

сжимающихся к продольной оси в результате электрического дрейфа в продольном электрическом поле и магнитном поле продольного тока высыпаний резонансных электронов из внешнего радиационного пояса, стимулированных нагревными экспериментами в ионосфере, вносит вклад в интерпретацию результатов исследований ионосферно-магнитосферных связей.

–  –  –

Статистический результат о том, что высыпания электронов внешнего радиационного пояса в атмосферу, зафиксированные бортовой аппаратурой ИСЗ «Метеор-3М №1», гораздо чаще наблюдаются в спокойных и слабо возмущённых геомагнитных условиях (2005 год - более 92% всех событий;

2004 год - более 73% всех событий; 2003 – более 93% всех событий; 2002 год более 60% всех событий).

Статистический результат о том, что частота появления событий высыпаний высокоэнергичных электронов, зафиксированных бортовой аппаратурой ИСЗ «Метеор-3М №1», в зависимости от наблюдаемой в процессе высыпания скорости счёта распределена по экспоненциальному закону. Вывод о том, что в 2002-2005 годах вероятность высыпаний при невысокой скорости счёта, была существенно выше вероятности высыпаний при очень высокой скорости счёта.

Полученный по данным спутниковых наблюдений с борта ИСЗ «МетеорМ №1» во время экспериментов по нагреву ионосферы, проводившихся 19.04.2004-26.04.2004, результат о том, что с ростом геомагнитной активности (по ар-индексу) интенсивность стимулированного высыпания резонансных электронов из внешнего радиационного пояса возрастает.

Интерпретация результатов спутниковых наблюдений с борта ИСЗ «Метеор-3М №1» стимулированных высыпаний резонансных электронов из внешнего радиационного пояса о тенденции сжатия к продольной оси потока высыпающихся резонансных электронов в рамках модели электрического дрейфа в продольном электрическом поле и магнитном поле продольного тока.

Личный вклад автора

Все представленные к защите результаты, а именно:

Статистический результат о том, что высыпания электронов внешнего радиационного пояса в атмосферу, зафиксированные бортовой аппаратурой ИСЗ «Метеор-3М №1», гораздо чаще наблюдаются в спокойных и слабо возмущённых геомагнитных условиях (2005 год более 92% всех событий; 2004 год - более 73% всех событий; 2003 – более 93% всех событий; 2002 год - более 60% всех событий).

Статистический результат о том, что частота появления событий высыпаний высокоэнергичных электронов, зафиксированных бортовой аппаратурой ИСЗ «Метеор-3М №1», в зависимости от наблюдаемой в процессе высыпания скорости счёта распределена по экспоненциальному закону. Вывод о том, что в 2002-2005 годах вероятность высыпаний при невысокой скорости счёта была существенно выше вероятности высыпаний при очень высокой скорости счёта.

Полученный по данным спутниковых наблюдений с борта ИСЗ «МетеорМ №1» во время экспериментов по нагреву ионосферы, проводившихся 19.04.2004-26.04.2004, результат о том, что с ростом геомагнитной активности (по ар-индексу) интенсивность стимулированного высыпания резонансных электронов из внешнего радиационного пояса возрастает.

Интерпретация результатов спутниковых наблюдений с борта ИСЗ «Метеор-3М №1» стимулированных высыпаний резонансных электронов из внешнего радиационного пояса о тенденции сжатия к продольной оси потока высыпающихся электронов в рамках модели электрического дрейфа в продольном электрическом поле и магнитном поле продольного тока.

получены лично автором. В публикации, подготовленные в соавторстве, все соавторы внесли одинаковый вклад.

–  –  –

Диссертационная работа состоит из введения, трёх глав и заключения, содержит 112 страниц, 45 рисунков, 3 таблицы. Список литературы насчитывает 101 наименование.

Во введении сформулирована тема диссертации, обоснована её актуальность, обозначены задачи работы, направления исследований и основные положения, выносимые на защиту. Отражена новизна полученных результатов, их научная и практическая ценность. Описана структура диссертационной работы.

Первая глава диссертации представляет собой обзор литературы, относящейся к теме диссертации. Рассмотрено движение заряженных частиц в геомагнитном поле и адиабатические инварианты такого движения. Приводятся необходимые сведения о свистящих атмосфериках и магнитосферных излучениях в ОНЧ/КНЧ диапазоне – шипениях, хорах, дискретных излучениях.

Перечислены особенности структуры радиационных поясов.

Структура и динамика радиационных поясов определяется взаимодействием источников и стоков частиц.

Что касается стоков, то для протонов и ионов радиационных поясов основными являются ионизационные потери: частицы теряют свою энергию при ионизации и возбуждении атомов и ионов верхней атмосферы.

Для электронов кулоновское рассеяние более эффективно. Оно определяет время жизни электронов внутреннего пояса. Основным механизмом утечек электронов внешнего пояса считается циклотронная неустойчивость.

Переход от внутреннего электронного пояса к внешнему (зазор между поясами) обусловлен резким возрастанием поглощения возбуждаемых при этой неустойчивости электромагнитных волн в области особо низких частот. Очень сложен вопрос о быстрых потерях энергичных электронов во время магнитных бурь. Одной из причин является уменьшение размеров области замкнутых дрейфовых оболочек при обжатии магнитосферы.

В высоких широтах энергичные электроны из внешнего радиационного пояса вдоль геомагнитных силовых линий способны проникать в среднюю атмосферу, где они теряют энергию на образование локальных трасс повышенной ионизации. Высыпающиеся электроны представляют собой основной источник ночной ионизации на высотах 70-90 км. Высыпание энергичных частиц радиационных поясов в атмосферу меняет её состав на больших высотах, а, следовательно, и прозрачность в различных участках спектра. Считается, что высыпания – это доминирующий прямой источник окислов азота в субавроральных широтах мезосферы. Таким образом, высыпания электронов из внешнего радиационного пояса – это один из агентов, обеспечивающих магнитосферно-атмосферные связи.

Во второй главе диссертации проведён статистический анализ данных наблюдений высыпаний энергичных электронов из внешнего пояса с борта ИСЗ «Метеор-3М №1» за 2002-2005 годы.

В случае если зеркальная точка отражения находится выше 200 км, преобладающим механизмом потерь является рассеяние электронов на электромагнитных волнах свистового диапазона, которое приводит к диффузии по питч-углам и высыпаниям в атмосферу. Измерения с борта ИСЗ «Метеор-3М №1» подтвердили, что на малых (~ 1000 км) высотах высыпания электронов из радиационных поясов проявляются в форме очень узких пиков на более или менее плавных контурах потоков электронов радиационных поясов. Скорость счёта электронов в пике в два или более раз выше скорости счёта электронов по соседству с пиком. Типичная ширина пиков во времени не превосходит нескольких секунд, что соответствует L~0,1. Это позволяет довольно определённо утверждать, что в данном случае мы наблюдаем поток энергичных электронов, высыпающихся в узкой трубке магнитных силовых линий. Такое возможно при наличии в данной трубке неоднородности в распределении концентрации магнитосферной плазмы - дакта. При этом локально могут сформироваться благоприятные условия для развития в такой системе циклотронной неустойчивости, что приводит к генерации и усилению электромагнитного излучения свистового диапазона, а также к локальному высыпанию энергичных электронов из радиационных поясов.

В данных бортовых радиационных измерений ИСЗ «Метеор-3М» №1 за 2002 г. было отобрано 955 событий высыпаний, за 2003 г. – 1155 событий высыпаний, 2004 г. – 999 событий высыпаний, 2005 г. – 386 событий высыпаний.

Для выявления широтных зон, в которых высыпания электронов из внешнего радиационного пояса фиксировались бортовой аппаратурой ИСЗ «Метеор-3М №1» наиболее часто, были построены гистограммы частоты появления событий высыпаний в зависимости от параметра Мак-Илвайна L. На рисунке 1 приведён пример такой гистограммы (по оси абсцисс – параметр L, по оси ординат – число событий) за 2003 год.

–  –  –

возмущенными от -30 до -50, умеренно возмущенными от -50 до -100, сильно возмущенными меньше -100. Были просмотрены значения Dst-индексов для событий высыпаний за 2002-2005 гг., попадающих в интервалы по L от 3.1 до

3.9 и от 5.1 до 5.9.

В 2005 году в интервале по L от 3.1 до 3.9 76% всех событий наблюдались в спокойных условиях, 16% - в слабо возмущённых геомагнитных условиях, 8% - в умеренно возмущенных условиях. В интервале по L от 5.1 до 5.9 89% всех событий наблюдались в спокойных условиях, 5.5% - в слабо возмущённых условиях, 5.5% - в умеренно возмущенных геомагнитных условиях.

В 2004 году в интервале по L от 3.1 до 3.9 53% всех событий наблюдались в спокойных геомагнитных условиях, 20% - в слабо возмущённых условиях, 13.5% - в умеренно возмущенных условиях, 13.5% - в сильно возмущённых условиях. В интервале по L от 5.1 до 5.9 96% всех событий наблюдались в спокойных геомагнитных условиях, 4% - в сильно возмущённых геомагнитных условиях.

В 2003 году в интервале по L от 3.1 до 3.9 86% всех событий наблюдались в спокойных геомагнитных условиях, 14% - в слабо возмущенных геомагнитных условиях. В интервале по L от 5.1 до 5.9 53% всех событий наблюдались в спокойных условиях, 40% - в слабо возмущенных условиях, 7%

- в умеренно возмущенных геомагнитных условиях.

В 2002 году в интервале по L от 3.1 до 3.9 53% всех событий наблюдались в спокойных геомагнитных условиях, 7% - в слабо возмущенных условиях, 40% - в умеренно возмущенных условиях. В интервале по L от 5.1 до 5.9 60% всех событий наблюдались в спокойных геомагнитных условиях, 13% в слабо возмущенных условиях, 20% - в умеренно возмущенных условиях и 7%

Загрузка...

- в сильно возмущенных условиях.

Была исследована статистическая зависимость частоты появления событий высыпаний от скорости счёта электронов во время события высыпания. Частота появления событий нормировалась на максимальное значение частоты появления событий для данного года, а скорость счёта, которая изменялась в пределах от 0 до 65000, нормировалась на величину

28000. Пример соответствующих гистограмм приводится на рисунке 2.

Рисунок 2 - Нормированные гистограммы для скоростей счета за 2002-2005 гг.

для L от 5.1 до 5.

9. Красная кривая - это плотность вероятности подобранного экспоненциального распределения.

Наилучшим образом эти гистограммы аппроксимирует экспоненциальная функция с параметром =1.3, то есть экспоненциальная функция плотности вероятности вида y = 1.3e-1.3x. Это позволяет вычислять вероятность события высыпания с заданной скоростью счёта. На рисунке 3 показана вероятность обнаружения в событии высыпания скорости счёта электронов в заданном интервале.

Рисунок - 3 Вероятность появления событий высыпаний электронов в зависимости от скорости счёта (вероятность y=1-exp(-1.3x), где x=I/28000, I

– скорость счёта).

Вероятность события высыпания высокоэнергичных электронов при скорости счёта, попадающей в интервал от 0 до 15000, равна 0,5. Вероятность события высыпания высокоэнергичных электронов при скорости счёта, попадающей в интервал от 0 до 10000 - 0,37. Вероятность события высыпания высокоэнергичных электронов при скорости счёта, попадающей в интервал от 10000 до 15000 - 0,1.

Поскольку частота появления событий высыпаний высокоэнергичных электронов в зависимости от наблюдаемой в процессе высыпания скорости счёта распределена по экспоненциальному закону, а экспоненциальное распределение обладает марковским свойством, то это позволяет утверждать, что интенсивность следующего высыпания всегда распределена экспоненциально (с одним и тем же параметром) независимо от интенсивности предыдущего высыпания.

В третьей главе диссертации детально исследуются наблюдавшиеся бортовой аппаратурой ИСЗ «Метеор-3М №1» события высыпаний резонансных электронов из внешнего радиационного пояса за период 19.04.2004-26.04.2004 проведения экспериментов по нагреву ионосферы установкой HAARP. В экспериментах по высокочастотному нагреву используют направленное в ионосферу излучение передатчиков, работающих на частоте ~ 3-8 МГц с модуляцией на более низкой частоте. Это может приводить к генерации ОНЧКНЧ волн в магнитосфере и геомагнитных пульсаций Pc5, к созданию неоднородностей в плазме (с характерным размером 10-105 см), на которых может происходить как рассеяние, так и поглощение радиоволн в различных режимах возбуждения неоднородностей. Импульс мощностью 2 МВт и длительностью в несколько миллисекунд может возбуждать плазменные волны, стимулировать авроральные эмиссии и вызывать низкочастотные электромагнитные волны на частоте модуляции. В результате межволнового взаимодействия электронно-циклотронная турбулентность может трансформироваться в сторону низких частот и возбуждать ионно-звуковые и ионно-циклотронные колебания, которые нагревают ионы. Могут возникать и эффекты, связанные с высыпанием потоков частиц из радиационных поясов в атмосферу.

Поперечные электромагнитные волны, которые распространяются вдоль силовых линий магнитного поля («свисты»), способны перевести захваченные электроны в конус потерь. Наиболее эффективно этот процесс идёт для электронов внешнего радиационного пояса с энергией 30-40 кэВ.

Данные о скоростях счета электронов с энергией более 40 кэВ на орбите ИСЗ «Метеор-3М №1» поставлял прибор МИП-1 из состава, разработанного в НИИЯФ МГУ, комплекса аппаратуры МСГИ-5ЕИ, предназначенного для измерения дифференциальных спектров как электронной, так и протонной компонент корпускулярных излучений. Гейгеровский счётчик, входивший в комплект датчиков МИП-1, обеспечивал измерение скорости счёта электронов с энергией более 40 кэВ с дискретностью 5 измерений в секунду.

Поскольку в нашем распоряжении имеются данные наблюдений радиационной обстановки на орбите ИСЗ «Метеор-3М №1» только за 2002годы, для детального изучения был выбран временной интервал 19.04-26когда проводились эксперименты по нагреву ионосферы с помощью стенда HAARP. Стенд HAARP расположен в Гаконе на Аляске под 62.39 о с. ш.

и 145.15о з. д. в области дипольного геомагнитного поля (L4.9). Эксперименты по исследованию сверхдальнего распространения в 19.04-26-04.2004 космической плазме вдоль силовых линий геомагнитного поля КНЧ/ОНЧ сигналов, генерировавшихся при воздействии модулированного радиоизлучения на область протекания ионосферного тока, описаны в [68].

Приёмник был установлен на судне в магнито-сопряжённой точке в южном полушарии.

Были выбраны моменты времени, когда в период проведения этих экспериментов ИСЗ «Метеор-3М №1» находился либо над стендом HAARP, либо в районе магнито-сопряжённой точки. Всего удалось найти 8 таких пролётов спутника.

19.04.2004-26.04.2004 стенд HAARP работал каждый день с 02:00-15:00 UT. Несущая частота менялась каждые полчаса с 3.25 МГц на 5.8 МГц, излучаемая мощность составляла 960 кВт. Режим излучения – одноминутные повторяющиеся с одноминутным интервалом сигналы, модулированные синусоидальным сигналом на частоте 1-2 кГц. Диаграмма направленности строилась в вертикальной плоскости. Энергия резонансных электронов оценивается авторами эксперимента в несколько десятков кэВ. В моменты, когда спутник «Метеор-3М № 1» находился над работающим стендом HAARP или в районе магнито-сопряженной точки, прибором МИП-1 были 8 раз зафиксированы характерные эффекты в виде резкого (более чем на порядок величины) кратковременного повышения скорости счёта электронов с энергией более 40 кэВ (рисунок 4).

Рисунок - 4 Эффект кратковременного повышения скорости счета электронов с энергией более 40 кэВ по данным с прибора МИП-1.

Данные бортовых измерений были привязаны поминутно к повторяющимся одноминутным сигналам HAARP. Даты, когда спутник «Метеор-3М № 1»

пролетал над работающим стендом HAARP: 19.04.2004 в 04:00-04:01, в 05:44в 07:28-07:29; 24.04.2004 в 08:32-08:33; 25.04.2004 в 08:32-08:33, в 10:16- 10:17; 26.04.2004 в 05:36-05:37, в 07:20-07:21. Во всех случаях пролёта ИСЗ «Метеор-3М №1» над работающим нагревным стендом или в районе магнитосопряжённой точки наблюдался узкий по времени (двухсекундный) пик скорости счёта электронов с энергией свыше 40 кэВ. Скорость счёта в этом пике как минимум на порядок превосходила своё фоновое значение. Амплитуда пика скорости счёта возрастала с ростом ар - индекса геомагнитной активности.

Для интерпретации данных спутниковых наблюдений потоков высыпающихся при нагреве ионосферы в эксперименте 19.04.2004-26.04.2004 резонансных электронов с энергией более 40 кэВ можно предложить следующий сценарий. Нагрев Е-области ионосферы, где протекают SQ-токи, модулированным радиоизлучением (несущая частота 3.25-5.8 МГц, частота модуляции 1-2 кГц) приводил к изменениям проводимости Е-области ионосферы на частоте модуляции. Это, в свою очередь, приводило к изменениям электрического тока на частоте модуляции, и переменный ток излучал в магнитосферу электромагнитные волны на частоте модуляции (1-2 кГц). Связанная с распространяющимся в плазмосферном дакте вдоль силовых линий геомагнитного поля низкочастотным электромагнитным излучением питч-угловая диффузия резонансных (~ 40 кэВ) электронов внешнего радиационного пояса в конус потерь приводила к высыпанию этих электронов вдоль геомагнитных силовых линий в атмосферу над районом нагрева ионосферы и в районе магнитно-сопряжённой точки. Развивающаяся в процессе нагрева турбулентность ионосферной плазмы могла способствовать формированию в зоне нагрева продольных электрических полей. О такой возможности свидетельствуют прямые измерения продольных электрических полей с борта ИСЗ «DEMETER» в другом эксперименте по нагреву ионосферы с использованием стенда HAARP. Присутствие продольных электрических полей и привело к сжатию (за счёт электрического дрейфа) к продольной оси потоков высыпающихся из внешнего радиационного пояса резонансных электронов с энергией свыше 40 кэВ, зафиксированному по данным бортовых радиометрических измерений ИСЗ «Метеор-3М №1».

В модели цилиндра с электрическим полем, направленным по оси z, и бессиловым магнитным полем с - и z-компонентами, которое может вызываться как продольным током Iz, создаваемым электронами с энергией более 40 кэВ и текущим в плазме, так и за счёт внешних источников, характерный размер в радиальном направлении определяется значением параметра l=B0c/(4i0) (где B0 – напряжённость поля на оси, а i0 - максимальная плотность тока). Если направления электрического поля и тока совпадают, то под влиянием электрического поля происходит дрейф плазмы внутрь по радиусу со скоростью:

–  –  –

Следовательно, если на большом расстоянии r массовая плотность равна, то плазма сжимается по радиусу, а скорость поступления массы на единицу длины равна:

–  –  –

Если электрическое поле антипараллельно току, то дрейф направлен наружу по радиусу. Если же электрическое поле отсутствует, то магнитное поле и не способствует и не противодействует сжатию тока, так как в бессиловом поле сила Ампера равна нулю.

Полученная на этой основе теоретическая оценка км l=18.6 удовлетворительно (по порядку величины) согласуется с оценкой 7.35 км/сек 2 сек = 14.7 км, вытекающей непосредственно из орбитальных измерений характерного размера высыпаний. Этот механизм сжатия, предложенный первоначально [78] для объяснения волокнистых структур, которые являются весьма распространённым явлением в космической плазме (волокнистые межзвёздные облака, корональные волокна, протуберанцы и т.д.), объясняет также и тенденцию сжатия к продольной оси потоков высыпающихся из внешнего радиационного пояса резонансных электронов с энергией свыше 40 кэВ.

В заключении содержатся выводы и основные результаты диссертации.

Сформулированы предложения о возможном применении результатов, полученных в диссертации.

Апробация диссертационной работы

Результаты, полученные и описанные в диссертации, докладывались и обсуждались на конференции молодых учёных Росгидромета, посвящённой 100-летию со дня рождения Героя Советского союза, академика Е.К. Фёдорова (Москва, 2009), всероссийской с международным участием конференции «Применение космических технологий для развития арктических регионов»

(Архангельск, 2013 г.), The 40th COSPAR Scientific Assembly (Moscow, 2014).

Основные результаты, изложенные в диссертации, были опубликованы в журналах из списка ВАК:

1. Авдюшин С. И., Важенин А. А., Гинзбург Е. А., Зинкина М. Д., Минлигареев В. Т., Нусинов А. А., Пегоев А. Н., Писанко Ю. В., Свидский П. М., Юдкевич И. С. Измерения характеристик потоков ионизирующих излучений околоземного космического пространства на космическом аппарате «МетеорМ» // Специальная техника, 2014, №1, С. 44-53.

2. Зинкина М. Д. Вероятность высыпаний электронов из радиационных поясов по наблюдениям с ИСЗ «Метеор – 3М» №1 за 2002-2005 гг. // В мире научных открытий, 2014, № 4(52) С. 172-178.

А также:

1. Zinkina M. D. The «Meteor – 3M» Satellite № 1 Observations of Electron Precipitation Events to Outer Terrestrial Atmosphere for 2002-2005. // The 40th COSPAR Scientific Assembly 2–10 August 2014, Program Book, P. 233.

2. Зинкина М. Д. Статистика высыпаний релятивистских электронов из внешнего радиационного пояса земли вблизи зоны полярных сияний // Всероссийская научная конференция с международным участием «Применение космических технологий для развития арктических регионов» 17сентября 2013 г.

3. Зинкина М. Д. Оценка вероятности высыпания высокоэнергичных электронов из внешнего радиационного пояса Земли по данным спутника «Метеор 3М» № 1 за 2002-2005 гг. // Гелиогеофизические исследования, 2013, выпуск 5. С. 110-114, 2013, //http://vestnik.geospace.ru/index.php?id=147

4. Зинкина М. Д. Статистика высыпаний электронов из радиационных поясов Земли //Сборник Трудов Института прикладной геофизики им. академика Е. К.

Федорова, 2013 г., вып. 91, С. 128-137.

5. Антипина М. Д. Оценка потоков релятивистских электронов во внешнем радиационном поясе с учетом поправки на «мертвое время» счетчиков Гейгера // Гелиогеофизические исследования, 2010, выпуск 88, С. 20-24.

6. Давыдов В. Е., Зинкина М. Д., Писанко Ю. В. Наблюдения с борта ИСЗ «Метеор-3М №1» высыпаний резонансных электронов из внешнего радиационного пояса во время эксперимента по нагреву ионосферы 19.04.2004Гелиогеофизические исследования, 2015, выпуск 12, С. 11–20.

–  –  –

Наша планета является источником электрических и магнитных полей, акустических и электромагнитных излучений и испарений газов. Некоторые из них генерируются на поверхности Земли в результате человеческой деятельности. Все эти поля, излучения и газы из недр Земли (где сосредоточены их источники) через слоистую литосферу распространяются в атмосферу и околоземное космическое пространство.

Извне на Землю воздействует корпускулярное (солнечное и галактическое) и электромагнитное (солнечное) излучение.

Рисунок 5 - Строение магнитосферы.

Продукт сверхзвукового расширения солнечной короны – солнечный ветер (относительно низкоэнергичная часть солнечного корпускулярного излучения) взаимодействует с геомагнитным полем. На поверхности раздела между солнечным ветром и геомагнитным полем (так называемой магнитопаузе), положение и форма которой определяются балансом между динамическим давлением солнечного ветра и давлением магнитного поля Земли (которое выступает в качестве барьера), генерируются электрические токи, искажающие внешнюю часть геомагнитного поля. Это приводит к формированию магнитосферы Земли (рисунок 5) - геомагнитной полости, ограниченной магнитопаузой, которая отделяет не связанные с Землёй солнечный ветер и межпланетное магнитное поле от связанного с Землёй геомагнитного поля [2].

–  –  –

Основной вклад во внутреннюю магнитосферу вносит геомагнитное поле Земли, менее важный вклад - от внешних токов. Выражения внутренней (i) и внешней (e) составляющих потенциала геомагнитного поля (R):

–  –  –

На поверхности Земли поле принимает значения, начинающиеся с 0.3 Гс на экваторе и достигающие примерно 0.6 Гс в полярных регионах. Наиболее важное отклонение по отношению к дипольной конфигурации обеспечивает Южно-Атлантическая аномалия, где интенсивность магнитного поля принимает наименьшие значения. Периодически обновляемая международная эталонная геофизическая модель поля (IGRF) даёт наиболее реалистичное описание геомагнитного поля.

–  –  –

Магнитосфера Земли – это динамический объект. Её размер зависит от скорости и плотности солнечного ветра, а внутренняя неустойчивость околоземной плазмы вызывает изменения в хвостовой структуре магнитосферы. Направление межпланетного магнитного поля также влияет на топологию силовых линий магнитосферы [44].

Рисунок 6 - Радиационные пояса Земли - два концентрических тороидальных пояса, охватывающих Землю.

Неоднородное магнитное поле магнитосферы способно захватывать и удерживать заряженные частицы [57]. Области магнитосферы, заполненные захваченными энергичными ионами и электронами, - это два концентрических тороидальных пояса, охватывающих Землю (рисунок 6) - радиационные пояса.

Значительная часть частиц радиационных поясов удерживается в областях космического пространства, где геомагнитное поле близко к дипольному (ось диполя наклонена к оси Земли примерно на 11° и на поверхности Земли имеет координаты 79.74°N и 71.8°W; центр диполя сдвинут относительно центра Земли на ~ 500 км) [23]. Магнитное поле диполя в плоскости экватора геомагнитного диполя меняется по закону:

–  –  –

Радиационные пояса расположены в интервале геоцентрических расстояний от 2 до 6 радиусов Земли [64]. Движение захваченных частиц c энергией менее 1 ГэВ в дипольном поле можно представить как суперпозицию трех независимых движений: циклотронное (ларморовское) вращение вокруг магнитной силовой линии, баунс-колебания между точками отражения и азимутальный дрейф.

Ларморовское вращение совершается с периодом 1:

1 (сек ) ~ ( E0 E ) (1.3.4) B где Е - кинетическая энергия частицы в МэВ, Е0 - энергия покоя частицы в МэВ (для электрона Е0= 0.51 МэВ, для протона Е0= 938 МэВ) и В – магнитное поле в Гс. Ларморовская частота 1/1 электронов вблизи Земли ~1 МГц, протонов – ~1 кГц, при удалении от Земли частота уменьшается как 1/Rз. Ларморовский радиус электронов радиационных поясов в геомагнитном поле не превосходит нескольких километров, а для протонов его величина может достигать нескольких сотен километров [23, 34].

Период колебания частицы между точками отражения:

–  –  –

где Т2 ()= 1,3-0,563 sinэ, L – параметр Мак-Илвайна (расстояние от центра Земли до вершины геомагнитной силовой линии, измеренное в земных радиусах).

Дрейф вокруг Земли по долготе для частиц с разными знаками заряда происходит в противоположных направлениях (электроны движутся на восток, протоны – на запад) [99]. Период дрейфа вокруг Земли:

88(1 E / E0 ) K 3 ( мин) (1.3.6) 2 E / E0 LE где K= 1,25-0,25 cos 2m, m – геомагнитная широта точки отражения, Е – в МэВ.

Для нерелятивистских частиц 3= 44/(LЕ).

Движение частиц в статичном магнитном поле можно описывать с помощью адиабатических инвариантов. С каждым из рассмотренных периодических движений (вращение, продольное движение вдоль геомагнитного поля, перпендикулярный дрейф) можно связать так называемый адиабатический инвариант движения частицы - величину, сохраняющуюся (в среднем) при движении частицы, если за время, характерное для данного типа движения (1,2,3), изменением магнитного поля можно пренебречь [30].

Первым адиабатическим инвариантом является магнитный момент частицы [23]:

–  –  –

где p - составляющая импульса частицы, перпендикулярная магнитному полю.

Он связан с циклотронным вращением частиц вокруг геомагнитного поля (рисунок 7.[a]).

Второй, или продольный инвариант (инвариант продольного действия)

–  –  –

Он связан с колебанием частиц между зеркальными точками вдоль направления магнитного поля (рисунок 7.[б]) при наличии возвращающей (зеркальной) силы F=-B. Эта сила всегда действует вдоль поля в сторону его уменьшения. Это означает, что v|| уменьшается до нуля в максимуме напряженности поля (BM), а затем меняет знак. В нашем случае:

I 2ml v|| (1.3.9)

где v|| - составляющая скорости частицы параллельная магнитному полю, а l расстояние между зеркальными точками. В процессе движения частицы вдоль силовой линии при сохранении магнитного момента выполняется соотношение sin2/B=const. Отсюда, зная питч-угол на экваторе, можно определить напряженность поля в точке отражения:

–  –  –

Используя эти два инварианта, а также то, что Е = const в постоянном магнитном поле, можно показать, что в дипольном поле частицы с разными энергиями и питч-углами, находящиеся на одной силовой линии, при дрейфе вокруг Земли движутся практически по одной и той же дрейфовой оболочке.

Поэтому трехмерное представление захваченной радиации сводится к двумерному и характеризуется функцией двух координат: L = Rэ/RE и В. В том случае, когда точки отражения захваченных частиц находятся на малых высотах над поверхностью Земли, для учета влияния атмосферы на захваченные частицы вводят параметр hmin - минимальную высоту над поверхностью Земли, на которую опускается частица на данной дрейфовой оболочке L.

Третий инвариант Ф определяется как поток геомагнитного поля через экваториальную плоскость вне данной L-оболочки [23, 24]. Физически он обусловлен дрейфом частиц поперек силовых линий и имеет несколько составляющих. Самых важных – две. Первая – это градиентный дрейф, вызванный уменьшением напряженности геомагнитного поля с увеличением геоцентрического расстояния, что способствует изменению радиуса циклотронного вращения (рисунок 8), приводящего к поперечному смещению орбиты (рисунок 7[в]). Вторая обеспечивается кривизной силовых линий поля и возникающей за счёт этого центробежной силой, которая также приводит к поперечному смещению орбиты.

Рисунок 7 - Три характерных типа движения захваченных протонов и электронов радиационных поясов Земли.

–  –  –

Временные вариации и неоднородности электрического и магнитного полей регулируют вращение, колебания вдоль силовой линии и долготный дрейф захваченных частиц [39].

Электроны образуют два радиационных пояса: внутренний на L 2.5 и внешний на L 3. Протоны не имеют такой структуры: с уменьшением L появляются протоны все больших энергий. Так как земной магнитный диполь сдвинут относительно центра Земли, на высотах менее 1200 км пояса регистрируются в довольно ограниченной области. Внутренний пояс - только над Бразилией, а электроны внешнего пояса - в узких полосах в северном и южном полушариях вокруг всей Земли.

Структура и динамика радиационных поясов определяются взаимодействием источников и стоков частиц [96, 100]. Первичные источники захваченных частиц – это солнечный ветер и ионосфера, а самые энергичные частицы образуются в космических лучах и продуктах распада нейтронов, генерируемых в результате взаимодействия космических лучей с атмосферой. В качестве источников частиц радиационных поясов привлекаются следующие процессы:

Распад нейтронов альбедо космических лучей; нейтроны являются источником захваченных протонов с энергией более 30 МэВ; мощность этого источника для электронного пояса недостаточна.

Захват частиц из межпланетной среды при смещениях магнитопаузы во время внезапных обжатий магнитосферы солнечным ветром.

Перенос и ускорение заряженных частиц в магнитосфере при диффузии под действием нестационарных электрических полей.

Резонансное ускорение частиц под действием квазипериодических магнитных возмущений.

Инжекция частиц в процессе диполизации при втягивании силовых линий геомагнитного хвоста в область захваченной радиации.

Ускорение частиц нестационарными электрическими полями суббурь до энергии в первые сотни кэВ.

Механизмы ускорения электронов до релятивистских энергий на основе взаимодействия волна-частица; одним из случаев инжекции является перераспределение частиц в результате большого (~200 нТл) биполярного внезапного импульса геомагнитного поля.

Следующие процессы обеспечивают сток частиц радиационных поясов:

Для протонов и ионов радиационных поясов основными являются ионизационные потери: частицы теряют свою энергию при ионизации и возбуждении атомов и ионов верхней атмосферы.

Быстрые потери частиц наблюдаются на главной фазе магнитных бурь;

для энергичных протонов уменьшение интенсивности во время магнитных бурь объясняется нарушением адиабатичности движения из-за ослабления магнитного поля.

Очень сложен вопрос о быстрых потерях энергичных электронов во время магнитных бурь; одной из причин является уменьшение размеров области замкнутых дрейфовых оболочек при обжатии магнитосферы.

Время жизни электронов на L1.5 определяет кулоновское рассеяние.

Основным механизмом утечек электронов на больших L является циклотронная неустойчивость [7]; переход от внутреннего электронного пояса к внешнему (зазор между поясами) обусловлен резким возрастанием поглощения возбуждаемых при неустойчивости волн [23].

Механизмы потерь захваченных частиц можно исследовать, изучая питчугловое распределение. Типичное питч-угловое распределение потока протонов в радиационных поясах представлено на рисунке 9.

Рисунок 9 - Типичное питч-угловое распределение потока протонов на трех широтах на L-оболочке равной 3.

Поток достигает максимума при питч-угле 90о и симметрично спадает до нуля в конусе потерь. Питч-угловая диффузия приводит к перераспределению питч-углов, в основном, электронов и вызывает высыпание в атмосферу. Две наиболее важные причины питч-угловой диффузии частиц – это кулоновское рассеяние на нейтральных компонентах и резонансное взаимодействие с электромагнитными волнами [73,74].

–  –  –

Грозовая активность очень распространённое атмосферное явление (100 молний в секунду на Земле). При грозовых разрядах возбуждаются электромагнитные волны в широком диапазоне частот, включая и радиоволны.

В диапазоне частот от десятков Гц до десятков кГц волны высоких частот распространяются быстрее низких, поэтому радиосигналы в радиоприёмнике издают характерный свистящий звук, а волны называют свистами или свистящими атмосфериками. Удельная мощность свистов достигает максимума на частоте около 10кГц. Свисты распространяются в плазмосферных дактах вдоль магнитного поля между магнитосопряжёнными точками, отражаясь от ионосферы (рисунок 10) [87, 46, 47]. Свисты могут иметь как левую, так и правую круговую поляризацию.

Рисунок 10 - Характерная траектория свистовой волны в магнитосфере.

Свисты можно зарегистрировать электрическими и магнитными антеннами, расположенными на ИСЗ [95, 41].

–  –  –

Вдоль геомагнитного поля свисты могут проникать в магнитосферу. В магнитосфере интенсивность свистов может усилиться на целых 30 дБ при их взаимодействии с энергичными электронами радиационного пояса. При взаимодействии между волнами свистового диапазона и электронами в магнитосфере могут генерироваться радиоволны, известные как хоры, дискретные излучения и шипения [51]. Область генерации представлена на рисунке 11.

Рисунок 11 - Схематичное представление сложных взаимодействий между свистами и электронами в магнитосфере и последующее формирование хоров, дискретных излучений, шипений (область обозначена черным).

Хоры названы так потому, что они последовательно повторяются в диапазоне частот (300Гц – 12.5 кГц), а частота излучения обычно возрастает [61]. Хоры связывают с возмущенными условиями в магнитосфере [81]. Хоры регистрируются как на ИСЗ, так и высокоширотными наземными станциями.

Источником хоров считают анизотропные энергичные электроны (10-100 кэВ) в экваториальной магнитосфере вне плазмосферы, которые взаимодействуют с свистящими атмосфериками в процессе циклотронной неустойчивости [82].

Плазмосферные шипения – это широкая размытая полоса электромагнитных излучений с частотным диапазоном от сотен герц до 4 кГц [90]. Sonwalkar и Inan [87] первыми наблюдали свисты, приводившие к плазмосферным шипениям. Шипения наблюдаются на наземных станциях, расположенных на разных широтах и долготах. Спутниковые наблюдения показывают, что, в основном, шипения постоянно присутствуют в плазмосфере [93]. Глобальное распределение шипений характеризуется тремя основными зонами активности, из которых первая зона расположена на широтах выше 70 о (авроральные шипения), вторая - возле 50о (средние широты) и третья - ниже 30о (экваториальные шипения). Наземные наблюдения показывают, что шипения в низких широтах менее интенсивны, чем в средних и высоких широтах. По наблюдениям на наземных станциях, спутниках и ракетах были предложены различные механизмы образования шипений: доплеровское смешение частоты магнитотормозного излучения, черенковская неустойчивость, циклотронная неустойчивость [48]. Кроме шумоподобных хоров и шипений наблюдаются также излучения с дискретной формой частотно-временного спектра. Эти дискретные излучения возникают в ограниченных областях магнитосферы, в которых частицы взаимодействуют с волнами.

–  –  –

На рисунке 12 приведена структура пояса электронов в плоскости экватора и при В/Вэк =3 по модели АЕ-8мин. Максимум внутреннего пояса энергичных электронов (с энергией ~1 МэВ) находится на L~ 1.5, внешнего – на L ~ 4.5 [23, 11].

–  –  –

Внешний электронный пояс испытывает значительные вариации даже во время слабых геомагнитных возмущений [10].



Pages:   || 2 | 3 |
 
Похожие работы:

«ГУДИМОВА Екатерина Юрьевна СТРУКТУРНО-ФАЗОВЫЕ СОСТОЯНИЯ, ФОРМИРУЕМЫЕ ПУТЕМ ИМПУЛЬСНОГО ЭЛЕКТРОННО-ПУЧКОВОГО ЛЕГИРОВАНИЯ ТАНТАЛОМ ПОВЕРХНОСТНЫХ СЛОЕВ НИКЕЛИДА ТИТАНА, И ФИЗИКО-МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА СЛОЕВЫХ КОМПОЗИТОВ (TiNi-Ta)/TiNi 01.04.07 Физика конденсированного состояния Диссертация на соискание ученой степени кандидата...»

«ГЕРМАН СЕРГЕЙ ВИКТОРОВИЧ IN VITRO И IN VIVO ВИЗУАЛИЗАЦИЯ ГИДРОЗОЛЕЙ МАГНЕТИТА, МАГНИТОЛИПОСОМ И МАГНИТНЫХ МИКРОКАПСУЛ МЕТОДОМ МАГНИТНО-РЕЗОНАНСНОЙ ТОМОГРАФИИ 03.01.02 – биофизика ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор химических наук, доцент...»

«ЯКИМОВ ВАСИЛИЙ НИКОЛАЕВИЧ МЕТОДОЛОГИЯ АНАЛИЗА СКЕЙЛИНГА ТАКСОНОМИЧЕСКОГО, ФИЛОГЕНЕТИЧЕСКОГО И ФУНКЦИОНАЛЬНОГО РАЗНООБРАЗИЯ БИОТИЧЕСКИХ СООБЩЕСТВ Специальность: 03.02.08 – экология (биология) ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени доктора биологических наук Научный консультант: доктор биологических наук, доктор...»

«ПАНЧЕНКО Алексей Викторович МАРКШЕЙДЕРСКАЯ ОЦЕНКА УСТОЙЧИВОСТИ КРИВОЛИНЕЙНОГО В ПЛАНЕ БОРТА КАРЬЕРА Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Научный руководитель: доктор технических...»

«ГУРИН Григорий Владимирович СПЕКТРАЛЬНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ВЫЗВАННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ ВКРАПЛЕННЫХ РУД Специальность 25.00.10 – Геофизика, геофизические методы поисков полезных ископаемых Диссертация на соискание ученой степени кандидата геолого-минералогических наук Научный руководитель: д.г.-м.н., проф. К.В. Титов Санкт-Петербург –...»

«САВЕЛЬЕВ Денис Игоревич ГИДРОГЕОЛОГИЧЕСКОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ МЕРОПРИЯТИЙ ПО ПРЕДОТВРАЩЕНИЮ НЕГАТИВНЫХ ПОСЛЕДСТВИЙ ЗАТОПЛЕНИЯ УГОЛЬНЫХ ШАХТ Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Диссертация...»

«Ширяев Антон Дмитриевич ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ЗВУКА В ДЫХАТЕЛЬНОЙ СИСТЕМЕ ЧЕЛОВЕКА ПРИ ПРОСВЕТНОМ ЗОНДИРОВАНИИ СЛОЖНЫМИ СИГНАЛАМИ 01.04.06 «Акустика» Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Владивосток – 2015 ОГЛАВЛЕНИЕ ВВЕДЕНИЕ 1. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА И ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ 1.1. Проведение дыхательных звуков 1.2. Частотные области...»

«ГУРИН Григорий Владимирович СПЕКТРАЛЬНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ВЫЗВАННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ ВКРАПЛЕННЫХ РУД Специальность 25.00.10 – Геофизика, геофизические методы поисков полезных ископаемых Диссертация на соискание ученой степени кандидата геолого-минералогических наук Научный руководитель: д.г.-м.н., проф. К.В. Титов Санкт-Петербург –...»

«ХАЛИЛОВА ЗАРЕМА ИСМЕТОВНА УДК 517.98: 517.972 КОМПАКТНЫЕ СУБДИФФЕРЕНЦИАЛЫ В БАНАХОВЫХ КОНУСАХ И ИХ ПРИЛОЖЕНИЯ В ВАРИАЦИОННОМ ИСЧИСЛЕНИИ 01.01.01 – Вещественный, комплексный и функциональный анализ Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор физико-математических наук, профессор Орлов Игорь Владимирович...»

«Черемхина Анастасия Петровна ОЦЕНКА ЗАКОНОМЕРНОСТЕЙ ИЗМЕНЕНИЯ ИНЖЕНЕРНОГЕОЛОГИЧЕСКИХ УСЛОВИЙ УСТОЙЧИВОСТИ ГИДРООТВАЛОВ ВСКРЫШНЫХ ПОРОД В ЗАВИСИМОСТИ ОТ ЭТАПА ЭКСПЛУАТАЦИИ Специальность 25.00.16 Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика,...»

«ЗАХАРОВ ФЁДОР НИКОЛАЕВИЧ ЧИСЛЕННЫЙ АНАЛИЗ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ ПРИ РАСПРОСТРАНЕНИИ УКВ В СЛУЧАЙНО-НЕОДНОРОДНОЙ ТРОПОСФЕРЕ НАД МОРСКОЙ ПОВЕРХНОСТЬЮ Специальность 01.04.03 – Радиофизика ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата технических наук Научный руководитель доктор технических...»

«Бобров Александр Игоревич Исследование полей упругих деформаций и напряжений в массивах вертикально упорядоченных Ge(Si)-наноостровков. Специальность 01.04.07 – физика конденсированного состояния Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель д.ф.-м.н., проф. Д.А. Павлов...»

«Рогалёв Андрей Владимирович МЕЖДИСЦИПЛИНАРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ФИЗИКЕ КАК СРЕДСТВО РАЗВИТИЯ ТЕХНИЧЕСКОГО МЫШЛЕНИЯ СТУДЕНТОВ КОЛЛЕДЖА ЖЕЛЕЗНОДОРОЖНОГО ТРАНСПОРТА 13.00.02 – теория и методика обучения и воспитания (физика) ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата педагогических наук НАУЧНЫЙ РУКОВОДИТЕЛЬ доктор педагогических...»

«ПАНЧЕНКО Алексей Викторович МАРКШЕЙДЕРСКАЯ ОЦЕНКА УСТОЙЧИВОСТИ КРИВОЛИНЕЙНОГО В ПЛАНЕ БОРТА КАРЬЕРА Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Научный руководитель: доктор технических...»

«Куликов Виктор Александрович Электроразведочные технологии на этапах поиска и оценки рудных месторождений 25.00.10 – Геофизика, геофизические методы поисков полезных ископаемых Диссертация на соискание ученой степени доктора геолого-минералогических наук Москва – 2015 Оглавление ОГЛАВЛЕНИЕ СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ, ИСПОЛЬЗУЕМЫХ В РАБОТЕ...»

«Лекомцев Петр Валентинович НАУЧНО-МЕТОДИЧЕСКОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ УПРАВЛЕНИЯ ПРОДУКЦИОННЫМ ПРОЦЕССОМ ЯРОВОЙ ПШЕНИЦЫ В СИСТЕМЕ ТОЧНОГО ЗЕМЛЕДЕЛИЯ Специальность 06.01.03 – агрофизика Диссертация на соискание учёной степени доктора биологических наук Научный консультант: доктор сельскохозяйственных наук, профессор, академик РАН Якушев В.П. Санкт-Петербург СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА...»

«Чирская Наталья Павловна Математическое моделирование взаимодействия космических излучений с гетерогенными микроструктурами Специальность: 01.04.20 – физика пучков заряженных частиц и ускорительная техника 01.04.16 – физика атомного ядра и элементарных частиц диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор...»

«БАРСКАЯ ИРИНА ЮРЬЕВНА Исследование термои фотоиндуцированных магнитных аномалий в молекулярных магнетиках на основе меди и нитроксильных радикалов методом ЭПР Специальность 01.04.17 — «Химическая физика, горение и взрыв, физика экстремальных состояний вещества» Диссертация на соискание учной степени кандидата физико-математических...»

«ЕМЕЛЬЯНОВ НИКИТА АЛЕКСАНДРОВИЧ Структура и диэлектрические свойства наночастиц BaTiO3 c модифицированной поверхностью и композитного материала на их основе Специальность 01.04.07 – физика конденсированного состояния ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор технических наук, профессор, Заслуженный деятель науки РФ Сизов А.С. Курск – 2015...»

«КАБАРДИН Иван Константинович РАЗВИТИЕ И ПРИМЕНЕНИЕ ОПТИКО-ЛАЗЕРНЫХ МЕТОДИК ДЛЯ ПОВЫШЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОСТИ ВЕТРОГЕНЕРАТОРОВ 01.02.05 – Механика жидкости, газа и плазмы ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата технических наук Научные руководители: доктор технических наук, профессор, Меледин Владимир Генриевич доктор...»









 
2016 www.konf.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, диссертации, конференции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.