WWW.KONF.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, конференции
 

Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 6 |

«Физические процессы, определяющие свойства наночастиц, полученных при лазерной абляции твердых тел в жидкости ...»

-- [ Страница 1 ] --

Федеральное государственное бюджетное учреждение наук

и Институт общей физики им.

А.М. Прохорова Российской академии наук

Научный центр волновых исследований

(филиал)

На правах рукописи

Кузьмин Петр Геннадьевич

Физические процессы, определяющие свойства наночастиц, полученных при лазерной

абляции твердых тел в жидкости

01.04.21. — лазерная физика

Диссертация на соискание ученой степени кандидата

физико-математических наук



Научный руководитель

д. ф.-м. н. Шафеев Г.А.

Москва 2015 Оглавление Глава 1. Введение

1.1. Литературный обзор и постановка задачи

1.2. Постановка эксперимента по лазерной абляции в жидкости.

1.3. Параметры лазерного излучения, влияющие на свойства наночастиц

1.4. Краткое содержание работы

Глава 2. Исследование влияния параметров лазерного излучения на морфологию наночастиц, полученных при абляции твердых тел в жидкости

2.1. Зависимость свойств наночастиц кремния от длительности импульса лазерного излучения, использованного для их генерации

2.2. Исследования влияния поперечного профиля лазерного излучения на свойства наночастиц кремния и ZnSe

2.3. Наночастицы, полученные при абляции, в случае спонтанной модуляции интенсивности лазерного излучения на поверхности мишени

2.4. Генерация наночастиц при абляции золотой мишени в жидкости фемтосекундными лазерными импульсами с различной задержкой между ними

Заключение к Главе 2

Глава 3. Агрегатное состояние наночастиц, полученных при лазерной абляции массивной оловянной мишени в жидкости

3.1. Постановка эксперимента по генерации наночастиц олова при лазерной абляции................58

3.2. Экспериментальные результаты по лазерной абляции массивной оловянной мишени в этаноле и воде

3.3. Установление связи между возможностью формирования оболочечных наночастиц и спектрами экстинкции их коллоидных растворов

Заключение к Главе 3

Глава 4. Генерация полостных наночастиц, при лазерной абляции металлических мишеней в жидкости, обогащенной водородом

4.1 Наночастицы алюминия

4.2 Наночастицы, полученные при абляции титановой мишени

4.3 Оболочечные наночастицы Al@Ti

Заключение к Главе 4

Глава 5. Эволюция распределение по размерам наночастиц при экспозиции коллоидных растворов импульсным лазерным излучением

5.1. Лазерная фрагментация микро- и наночастиц алюминия

5.2 Агломерация наночастиц золота под действием лазерного излучения

Заключение к Главе 5

Глава 6. Биодоступные наночастицы, полученные при лазерной абляции твердой селеновой мишени

6.1. Генерация наночастиц селена методом лазерной абляции и изучение их свойств...............114

6.2. Характеристика биодоступности наночастиц селена, полученных методом лазерной абляции в жидкости.

6.3. Изучение абсорбции и биораспределения наночастиц селена, с использованием метода радиоактивных индикаторов

Заключение к Главе 6.

Заключение

Список сокращений и условных обозначений

Список литературы

Приложение. Список публикаций автора по теме диссертации

–  –  –

Взаимодействие когерентного излучения с веществом интенсивно исследуется с момента появления лазеров. Это обусловлено как фундаментальным интересом, связанным с исследованием поведения вещества в сильнонеравновесных условиях лазерного воздействия, так и прикладными проблемами, которые могли бы быть эффективно решены путем контролируемого лазерного воздействия на объект. В то же время, в связи с возросшим интересом к свойствам объектов нанометрового масштаба в последние 50 лет активно исследуются процессы, протекающие при лазерном воздействии на вещество на пространственных масштабах меньше длины волны. С развитием высокотехнологичной промышленности стало возможным внедрить в производство такие процессы как лазерная резка [1], лазерное сверление [2], лазерная гравировка [3-4]. Физику перечисленных процессов объединяет один и тот же фундаментальный механизм. Вследствие взаимодействия лазерного излучения с веществом некоторая часть материала мишени удаляется в окружающую среду.





Такой процесс называется лазерной абляцией (от латинского слова ablatio, удаление, вынос) [5].

Первый доклад на тему лазерной абляции под названием "Optical Micromission Stimulated by a Ruby Maser», был представлен Бричем и Кроссом [6] на Международной конференции по спектроскопии, состоявшейся в Университете штата Мэриленд в июне 1962 года.

Сфокусированное излучение рубинового лазера было использовано для испарения и возбуждения атомов твердых тел. Процесс лазерной абляции представляет научный и прикладной интерес как с точки зрения формирования структур на поверхности мишени, так и с точки зрения генерации наночастиц [5].

Наночастицы (НЧ) практически любого материала образуются при воздействии на него достаточно мощного лазерного импульса. В случае абляции в вакуум наночастицы образуются при конденсации испаренного вещества из отдельных атомов расширяющегося плазменного облака [7]. Сбор наночастиц для последующего исследования в этом случае затруднителен, поскольку их кинетическая энергия приблизительно соответствует температуре поверхности мишени во время лазерного импульса, и они быстро оседают на стенках вакуумной камеры.

Подобный метод позволяет напылять тонкие пленки высокой чистоты на мишени практически любого материала. Такой метод называется “импульсное лазерное осаждение” (pulsed laser deposition (PLD)) [8]. Этот метод похож на химическое осаждение из газовой фазы (chemical vapor deposition (CVD)), однако в ряде случаев он позволяет добиться новых результатов [9].

Известны способы получения порошков НЧ вольфрама, диоксида титана, нитрида титана в плазме СВЧ разряда [10-12]. СВЧ метод генерации наночастиц имеет относительно высокую производительность (около 50 г/час). Основным недостатком этого метода является сложность сбора образовавшихся в процессе НЧ со стенок вакуумной камеры.

Лазерная абляция твердых мишеней, погруженных в жидкость — это хорошо известный способ получения различных наночастиц [13-22]. Альтернативными методами генерации НЧ являются химический синтез и взрывные методы. Оба метода имеют заметное преимущество по сравнению с лазерной абляцией. Для реализации процесса не нужна лазерная установка. С учетом этого, капитальные затраты на постановку эксперимента или начало производства существенно ниже. Более того, лазерная абляция проигрывает химическим методам синтеза НЧ золота, например, в монодисперсности [23] и многообразии морфологии. Известны способы формирования наностержней [24] и даже нанозвезд [25].

Лазерная абляция фактически лишена ограничений, присущих химических и взрывных методов, потому что наночастицы в таком случае формируются за счет механического воздействия давления пара жидкости на расплавленный слой на поверхности мишени.

Наночастицы взаимодействуют с окружающим паром жидкости. Особенно активно химические реакции протекают во время лазерного импульса за счет повышенной температуры. С другой стороны, практически всегда есть возможность подобрать такую жидкость, которая минимизирует подобные реакции. Из перечисленных особенностей физики взаимодействия в условиях управляемых параметров следует, что метод лазерной абляции твердых тел в жидкости является существенно более универсальным. Он позволяет генерировать НЧ как химически активных элементов, например, алюминий [26], так и полупроводниковых наночастиц CdSe, ZnS [27].

Рис. 1.1 Схема эксперимента по лазерной абляции твердой мишени в жидкости.

Наночастицы, образовавшиеся в процессе абляции, могут нагреваться в лазерном пучке во время импульса. Температура наночастиц пропорциональна пиковой мощности лазерного излучения и его сечению эффективного поглощения, которое уменьшается с расстройкой от частоты плазмонного резонанса металлических наночастиц [28].

Горячие наночастицы могут взаимодействовать с окружающим их газом. При нормальных условиях концентрация компонент воздуха в растворе невелика, но ею нельзя пренебрегать. Так, например, кислород, растворенный в жидкости, может способствовать окислению наночастиц. Эти эффекты становятся особенно заметными в связи с высоким отношением площади поверхности к объему наночастицы. Так или иначе, продукты, полученные в результате подобных химических преобразований, могут изменить как сами наночастицы, так и оптические свойства коллоидного раствора.

Методом лазерной абляции твердых тел в жидкости были получены наночастицы широкого спектра материалов. Классическими металлами для генерации наночастиц являются золото, серебро и медь [29], а также их сплавы: латунь [30] и бронза [31]. Популярными наночастицами неметаллических материалов, получаемых методом лазерной абляции в жидкостях, являются кремний и углерод.

1.2. Постановка эксперимента по лазерной абляции в жидкости.

Твердая мишень располагается на дне стеклянной кюветы под тонким слоем рабочей жидкости (обычно несколько миллиметров) и облучается лазерным излучением. Жидкость выбирают прозрачную на лазерной длине волны, таким образом, лазерное излучение поглощается в материале мишени. В случае легколетучих жидкостей (ацетон, этанол и прочие) кювета накрывается тонким стеклом, чтобы замедлить испарение. Могут быть использованы разные импульсные источники лазерного излучения. Например: Nd:YAG лазер с длиной волны 1,06 мкм и его гармоники, лазер на парах меди (510,6 нм, 578,2 нм), Ti:sapphire лазер (800 нм), и так далее. УФ эксимерные лазеры менее применимы для этих целей, так как большинство жидкостей и наночастиц поглощают в УФ части спектра. Единственное необходимое требование — лазерное излучение должно быть достаточно мощным, чтобы вызывать локальное плавление материала мишени. Обычно лазерный пучок фокусируется на поверхность мишени при помощи подходящей оптики (Рис. 1.1). В некоторых экспериментах кювета с мишенью приводится в движение (например, вращение, меандр, спираль), чтобы избежать абляции в одной и той же точке [22]. Эта мера помогает предотвратить образование глубоких кратеров на поверхности мишени. Температуру на поверхности мишени определяет плотность энергии лазерного излучения (Дж/см2), ее также называют в англоязычной литературе флюенс (англ. fluence). От величины этого параметра, по сути, зависит, происходит ли локальное плавление, и, следовательно, генерация наночастиц. Облучение поверхности мишени ведет к быстрому удалению материала, находящегося под лазерным пятном. Выброс образовавшихся наночастиц в окружающую жидкость ведет к формированию так называемого коллоидного раствора. В отличие от истинного раствора, состоящего из молекул и ионов, коллоидный раствор также содержит крупные частицы: наночастицы, кластеры, взвешенные в его толще.

Стабильным с течением времени он остается за счет Броуновского движения [32]. Из-за накопления наночастиц в объеме может происходить их дальнейшее взаимодействие с лазерным излучением. Вот почему толщина слоя жидкости — такой важный параметр, который может повлиять на свойства наночастиц.

1.3. Параметры лазерного излучения, влияющие на свойства наночастиц

Длительность импульса лазерного излучения Обычно, для генерации наночастиц используются импульсные лазерные источники света с длительностью импульса от сотен фемтосекунд до сотен наносекунд. Наночастицы при лазерной абляции в жидкости формируются из ванны расплава под действием избыточного давления окружающей жидкости. Таким образом, необходимым условием синтеза наночастиц является плавление материала мишени. Распределение температур на поверхности мишени может быть найдено решением уравнения теплопереноса с соответствующими параметрами.

, (1.1) В случае коротких импульсов лазерного излучения сложная задача вычисления температуры может быть существенно упрощена. Это упрощение основано на том факте, что длина диффузии ld от лазерного пятна на мишени во время импульса tp несоизмеримо мала по сравнению с размерами пятна. Действительно, типичная экспериментальная величина пятна составляет порядка 10 микрон, в то время как глубина диффузии существенно меньше.

Например, для пучка с профилем флат-топ (flat-top beam profile) (типичен для эксимерных лазеров, лазеров на парах металлов) можно предположить, что поглощенная энергия нагревает слой, толщина которого порядка (atp)1/2, где a — коэффициент тепловой диффузии материала мишени. Присутствие жидкости вокруг мишени не влияет существенным образом на температуру под лазерным пятном. Объясняется это тем, что коэффициент диффузии для жидкости существенно меньше, чем для твердых тел. Наличие жидкости может приводить к заметному росту температуры только в случае высокой частоты повторения, порядка 1 кГц и более. Простое выражение для баланса температур ведет к следующему соотношению для температуры мишени под лазерным пятном:

Aj T, (1.2) ch где A — поглощательная способность мишени на лазерной длине волны, A= 1 — R, где R —коэффициент отражения на лазерной длине волны. c — тепловая емкость материала мишени, плотность материала мишени, и h — глубина диффузии температуры на мишени.

Как мы можем видеть, довольно естественным образом температура пропорциональна плотности энергии пучка — j. Длина диффузии температуры h зависит от тепловой диффузии материала мишени:

h at p, (1.3)

где a = k/c. k — коэффициент теплопроводности материала мишени. tp — длительность импульса лазерного излучения. Чем длиннее импульс лазерного излучения, тем толще слой, прогреваемый поглощенным лазерным излучением. Оценка для температуры T сделана в приближении поверхностного поглощения лазерного излучения. Пусть — коэффициент поглощения, тогда:

-1 h, (1.4) и будет условием поверхностного поглощения лазерного излучения.

Конечно, некоторое количество энергии лазерного импульса уходит на нагрев и испарение жидкости, окружающей лазерное пятно, но эта энергия несоизмеримо мала по сравнению с поглощенной за счет низкой теплопроводности жидкостей.

В случае металлических мишеней лазерное излучение поглощается свободными электронами, которые передают свою энергию металлической решетке за 3-5 пикосекунд [33].

Виртуально не происходит теплового обмена в толщу мишени, и поглощенная лазерная энергия тратится на нагревания слоя глубины поглощения -1 лазерного излучения.

Поглощательная способность A — сложный параметр. Для гладких металлических поверхностей он может быть вычислен с использованием реальной и мнимой диэлектрической проницаемости материалов. Большинство мишеней имеют не плоскую поверхность, а характеризуются определенным рельефом, поэтому поглощенное мишенью излучение может сильно отличаться от теоретического значения. Это связано с зависимостью поглощения от угла падения излучения. Так как материал мишени распыляется в окружающую жидкость в виде наночастиц во время лазерной абляции, формирование рельефа действительно имеет место.

Длина волны лазерного излучения В случае абляции металлических мишеней применима любая длина волны. Между тем, лазерное излучение может поглощаться наночастицами, которые образуется во время абляции мишени. Большинство наночастиц имеют поглощение в УФ части спектра, что накладывает запрет на использование УФ эксимерных лазеров для генерации наночастиц. Дело в том, что образовавшиеся наночастицы, оставаясь в коллоиде после абляции, будут поглощать лазерное излучение, и довольно быстро процесс абляции прекратится. В то же время лазерное излучение, существенно поглощаясь в наночастицах, будет изменять их свойства (окисление, фрагментация и пр.).

При абляции неметаллических мишеней с целью наработки наночастиц, необходимо подбирать источник излучения, хорошо поглощающийся в поверхностном слое мишени.

Например, первая гармоника Nd:YAG лазера (1064 нм) существенно хуже подойдет для абляции кремния, чем вторая — 532 нм (кремний прозрачен в ИК области спектра).

Коллоидные растворы неметаллических наночастиц могут иметь спектрально различное поглощение, поэтому для каждого конкретного случая необходимо варьировать лазерные источники.

Как уже было сказано выше, наночастицы, оказавшиеся в растворе, могут повторно попадать в лазерное излучение. Это приводит к их нагреванию и фрагментации. В случае удлиненных наночастиц возможен эффект селективного выжигания стационарного провала на длине волны лазерного излучения в спектре плазмонного резонанса наночастиц золота.

Формирование провала обусловлено фрагментацией тех наночастиц в ансамбле, которые находятся в резонансе с лазерным излучением. Тем самым оказывается возможным производить селекцию наночастиц золота по форме [34-35]. Авторы другой работы [36] исследуют динамику фрагментации наночастиц в коллоидном растворе под действием лазерного излучения. В результате сопоставления теоретических результатов с экспериментальными было показано, что фрагментация частиц размером меньше 100 нм происходит через отделение от расплавленной наночастицы фрагментов меньшего размера.

Частота следования лазерных импульсов Наночастицы удаляются из твердой мишени при каждом лазерном импульсе в случае, если поглощенная энергия достаточна для ее плавления. Таким образом, чем больше частота повторения, тем быстрее нарабатываются наночастицы. При большой частоте повторения мишень может оказаться скрытой от пучка газовыми пузырями, которые остаются от предыдущих импульсов. Этот негативный момент может быть обойден использованием проточной кюветы либо сканированием (вращение, меандр) мишени под лазерным пучком.

Подобные подходы широко использовались во время проведения экспериментов в рамках этой диссертационной работы. Принципиальные схемы проточных систем облучения изложены в четвертой главе диссертации.

Целью диссертационной работы является экспериментальное исследование процесса генерации наночастиц при лазерной абляции твердых тел в жидкостях, а также выявление новых факторов, влияющих на формирование наночастиц, их морфологию и оптические свойства.

Основная часть результатов получена в ходе работ в Научном Центре Волновых Исследований ИОФ РАН, г. Москва, Россия. Часть экспериментов была выполнена в сотрудничестве с зарубежными университетами и научными центрами, в их числе University Duisburg-Essen, Эссен, Германия и Institute of Electronic structure and Laser (Foundation for Research and Technology - Hellas), г. Ираклион, Греция.

Научная новизна Полученные в диссертационной работе результаты представляют собой подробное экспериментальное исследование новых процессов, не исследованных ранее. В частности, впервые получены люминесцирующие наночастицы ZnSe при лазерной абляции в жидкости.

Впервые получены данные о зависимости морфологии наночастиц от поперечного профиля лазерного излучения, задержки между последовательными импульсами и длительностью фемтосекундного импульса. Получены оболочечные наночастицы In(оболочка)@Au(ядро), Sn@Au. Исследованы спектры поглощения, люминесценции и комбинационного рассеяния коллоидных растворов наночастиц ZnSe, Sn@Au, In@Au, Si. Впервые предложен метод генерации полостных наночастиц алюминия методом лазерной абляции твердых тел в жидкости. Предложены новые применения коллоидных растворов наночастиц Se и Al, полученных при лазерной абляции твердых тел в жидкости.

В основу диссертации включены результаты автора, полученные им за последние восемь лет.

Защищаемые положения

1. Поперечный профиль интенсивности лазерного излучения на мишени влияет на размер, форму, спектр поглощения и люминесценции наночастиц, получаемых при лазерной абляции твердых тел в жидкости.

2. Размер, спектры поглощения и комбинационного рассеяния наночастиц, полученных при лазерной абляции в жидкости фемтосекундными лазерными импульсами, зависит от их длительности и задержки между ними.

Загрузка...

3. Лазерная абляция ряда металлов в жидкостях, обогащенных газообразным водородом, приводит к генерации композитных наночастиц.

Основные результаты работы

1. Размер, спектр поглощения и спектр люминесценции наночастиц ZnSe, Si, Au зависят от параметров лазерного излучения, таких как длительность фемтосекундного импульса (в диапазоне от 35 фс до 900 фс), задержка между двумя последующими импульсами (в диапазоне от 0 фс до 10 пс), поперечный профиль лазерного излучения.

2. Наночастицы олова размером меньше 40 нм, полученные при лазерной абляции массивной мишени в этаноле, являются жидкими при комнатной температуре. При смешивании коллоидных растворов наночастиц олова и золота происходит образование оболочечных наночастиц Sn (оболочка)@Au (ядро) размером от 50 до 200 нм.

3. Спектр поглощения и распределение по размерам наночастиц золота, полученных при абляции парами последовательных 100 фемтосекундных лазерных импульсов зависит от задержки между ними (в диапазоне от 0 фс до 10 пс). Этот сдвиг положения пика плазмонного резонанса в спектре поглощения обусловлен с изменением размера наночастиц, что подтверждается экспериментальным данными о распределения частиц по размерам.

4. Предложен метод лазерной абляции твердых тел в жидкостях, обогащенных водородом, позволяющий создавать сферические полостные наночастицы размером от 50 до 200 нм. Рассмотрены возможные области применения наночастиц алюминия с высоким содержанием инкапсулированного водорода.

5. Осуществлена лазерная фрагментация частиц алюминия в протоке жидкости.

Показано, что для больших частиц (размером от 1 до 10 мкм) она идет путем деления пополам, в то время как для малых частиц (размером от 1 до 1000 нм) — отделением малых фрагментов.

6. Впервые получены наночастицы Se при лазерной абляции массивной мишени селена, и показано, что сферические наночастицы размером от 10 до 100 нм являются биодоступными и могут использоваться в фармакологии.

Публикации По материалам диссертации опубликованы 17 работ, список которых приведен ниже, из которых 12 работ опубликованы в ведущих рецензируемых научных журналах, определенных ВАК. Некоторые результаты диссертации были опубликованы в коллективной монографии (FEMTOSECOND LASERS NEW RESEARCH, Nova Publishers, New York, 2013).

Личный вклад автора Цель работы и методы исследования были сформулированы руководителем диссертационной работы д.ф.-м.н. Шафеевым Г.А. Личный вклад автора состоял в проведении экспериментов и анализе результатов. Все вошедшие в диссертацию научные результаты получены автором лично или при его непосредственном участии.

Апробация работы Результаты работы докладывались на международных и российских конференциях, в частности на конференциях European Materials Research Society (EMRS)-2009, 2013 (г.

Страсбург, Франция), EMRS-2011 (г. Ницца, Франция), COLA 2013 (г. Ишиа, Италия), ANGEL 2014 (г. Матсуяма, Япония) EMRS-2014 (г. Лиль, Франция), EMRS-2014 Autumn (г. Варшава, Польша), Современные нанотехнологии и нанофотоника для науки и производства, (г.

Владимир, 2009), Ломоносов 2010 (работа заняла призовое место в секции «Фундаментальное материаловедение и нанотехнологии»). Результаты, полученные в диссертационной работе, неоднократно докладывались на научных семинарах НЦВИ ИОФ РАН, ИОФ РАН, а также конкурсах научных работ ИОФ РАН.

Работа поддержана грантами Российского фонда фундаментальных исследований (РФФИ): гранты 11-08-00574-а, 10-02- 90044-Бел_а, 12-02мол_а, Научными школами Ф. В. Бункина 8108.2006.2, 214.2012.2, Стипендией Президента Российской Федерации молодым ученым и аспирантам, осуществляющим перспективные научные исследования и разработки по приоритетным направлениям модернизации российской экономики СП-3546.2013.2.

Практическая значимость работы Исследованный в работе процесс лазерной абляции в жидкостях позволяет получать коллоидные растворы наночастиц высокой концентрации.

Полученные коллоидные растворы были использованы в технологических условиях по следующим направлениям: хранение водорода, медицинские и биологические. Найденные в работе существенные экспериментальные параметры, определяющие свойства наночастиц, позволяют реализовать наночастицы с заданными характеристиками. Результаты работы могут быть применены для получения коллоидных растворов особой чистоты для нужд коллоидной химии, химической физики и биомедицинских технологий.

Структура и объем диссертации Диссертационная работа состоит из введения, пяти глав, содержащих основные результаты работы, заключения и списка цитированной литературы. Общий объем диссертации составляет 144 страницы, включая 77 рисунков, 6 таблиц и библиографию из 163 наименований.

1.4. Краткое содержание работы

Во второй главе экспериментально исследовано влияние параметров лазерного излучения на морфологию наночастиц, полученных при абляции твердых тел в жидкости.

Исследована зависимость свойств наночастиц кремния от длительности фемтосекундного лазерного импульса в диапазоне от 35 до 1000 фемтосекунд. Показано, что образующиеся наночастицы имеют размер от 1 до 200 нм. При длительности импульса 100 фемтосекунд большая часть наночастиц имеет наименьший размер и составляет 3 нм.

С увеличением длительности импульса диапазон размеров смещается в область 30-100 нм. Ширина распределения растет с увеличением длительности импульса. Наночастицы, полученные при лазерной абляции кремниевой мишени в этаноле, были изучены при помощи просвечивающего электронного микроскопа высокого разрешения. При размере 20-40 нм наночастицы имеют поликристаллическую микроструктуру с размером кристаллита в диапазоне 5-10 нм. Лазерная абляция кремния в жидком этаноле ведет к формированию SiC изза частичного разложения этанола на элементарный углерод в ходе облучения мишени.

Спектры комбинационного рассеяния наночастиц кремния в целом повторяют спектры массивного образца, но имеются сдвиги и ассиметричные уширения, как и ожидалось для частиц меньшего размера. Наиболее заметны эти признаки сокращения пространственной корреляционной длины для образцов наночастиц кремния, полученных при длительности импульса лазерного излучения 35 фемтосекунд. Коллоидные растворы наночастиц в этаноле имеют поглощение в УФ-видимом диапазоне. Максимум поглощения наблюдается около 500 нм для образцов, полученных при длительности импульса лазерного излучения 200 и 900 фемтосекунд. Спектр поглощения в видимом диапазоне связано с квантово размерным эффектом на запрещённой зоне. Между тем, нет видимой зависимости между размером частиц и положением максимума на спектре поглощения. Поглощение в видимой области может объясняться наличием поликристаллических частиц в коллоидах. Поэтому эти зависимости скорее описывают размер нанокристаллитов, нежели размер индивидуальных частиц, а также рассеяние света на наночастицах. Исследования фотолюминесценции проводились на тех же образцах, что и спектроскопия комбинационного рассеяния. Все образцы имеют выраженную люминесценцию в области около 650 нм.

В главе описано влияние поперечного профиля лазерного излучения на свойства наночастиц кремния и ZnSe. Для получения наночастиц ZnSe использовался импульсный лазер на парах меди. В качестве источника для генерации наночастиц Si применялся фемтосекундный титан-сапфировый лазер, работающий в импульсном режиме.

Для изменения профиля лазерного пучка использовалась так называемая схема проецирования маски. В качестве маски была использована металлическая фольга толщиной 100 мкм. Диаметр отверстий составлял 250 мкм, период отверстий 350 мкм. Плечи оптической схемы и фокусирующая линза выбирались таким образом, чтобы размер светлых пятен, соответствующих отверстиям на маске, на мишени составлял 1-5 микрон. В ходе эксперимента по лазерной абляции ZnSe и Si в этаноле были получены коллоидные растворы наночастиц этих материалов и исследованы при помощи просвечивающей электронной микроскопии и оптической спектроскопии. Свойства наночастиц зависят от геометрических параметров профиля пучка. Наночастицы кремния, полученные при абляции мишени с маской, имеют в среднем меньшие размеры, чем наночастицы, полученные методом абляции в немодулированном пучке. Наночастицы ZnSe имеют люминесцентные свойства. Спектр люминесценции при возбуждении азотным лазером (337 нм), наблюдаемый в коллоидном растворе, полученным в схеме с проецированием маски, имеет максимум в области от 450 до 550 нм, как и исходная мишень.

В ходе работы было изучено изменение характерных параметров наночастиц золота, полученных при лазерной абляции в этаноле, в зависимости от временной задержки между импульсами фемтосекундной длительности. Для создания задержки между фемтосекундными импульсами использовался интерферометр Майкельсона. Длительность задержки варьировалась в интервале от 0 до 10 пикосекунд. Абляция золотой мишени в этаноле привела к изменению окраски раствора. Пик плазмонного резонанса на спектрах поглощения находится вблизи 530 нм, что хорошо соотносится с литературными данными. С увеличением задержки между импульсами пик плазменного резонанса смешается в синюю область.

Это смещение, в том числе, соответствует уменьшению размера наночастиц, что подтверждается результатами измерения распределения по размерам при помощи измерительной центрифуги CPS. Обсуждается связь изменения распределения по размерам наночастиц золота с временами электрон-фононной релаксации в приближении двухтемпературной модели.

В третьей главе представлены экспериментальные результаты по изучению размерной зависимости температуры плавления наночастиц, полученных при лазерной абляции массивной оловянной мишени в жидкости. В ходе экспериментов были получены металлические наночастицы олова при абляции в жидкости без ПАВ, изучены их морфология и агрегатное состояние. Для получения наночастиц использовались лазеры нано- и пикосекундного диапазона длительностей с излучением видимого и ближнего ИК диапазонов. В качестве рабочих жидкостей использовались 95% этанол и дистиллированная вода. Наночастицы олова, полученные в ходе экспериментов, изучаются при помощи оптической спектроскопии поглощения, корреляционной спектроскопии, а также просвечивающей электронной микроскопии. При погружении кремниевой подложки в коллоидный раствор НЧ олова происходит осаждение металла на ней.

Структура такой поверхности исследуется методом зондовой микроскопии. Изучено поведение НЧ олова при добавлении в коллоидный раствор НЧ золота, углеродных нанотрубок.

Смещение пика плазмонного резонанса НЧ золота, как и образующиеся оболочечные НЧ, хорошо видные на фотографиях ПЭМ, свидетельствуют о том, что НЧ олова размером меньше 40 нм являются жидкими уже при комнатной температуре. Теоретические расчеты, использующие модель, построенную на базе методов молекулярной динамики, находятся в хорошем соответствии с экспериментами, характеризующими поведение наночастиц олова в присутствии золотых наночастиц, а также экспериментов по осаждению оловянных наночастиц на кремниевую подложку.

Метод формирования оболочечных НЧ путем смешивания коллоидных растворов без последующей обработки в рамках работы расширен на больший спектр материалов, растворителей и источников лазерного излучения. В частности, получены оболочечные наночастицы не только при смешивании коллоидных растворов золота и олова в этаноле, но и индия и золота в изопропаноле.

В четвертой главе описана экспериментальная методика генерации наночастиц алюминия и титана, обогащенных водородом, при лазерной абляции в жидкости. Для генерации металлических наночастиц были использованы лазер на парах меди, фемтосекундный титансапфировый лазер, а также наносекундный лазер на неодимовом стекле. В качестве рабочей жидкости использовались 95% этанол и вода. Фотографии ПЭМ высокого разрешения наночастиц алюминия, полученных при абляции лазером с длительность импульса 70 нс на неодимовом стекле в этаноле, обогащенном водородом, демонстрируют полости, которые нестабильны под электронным пучком. Полости имеют квадратную форму, которая сохраняется при расширении.

В отличие от наночастиц, полученных в этаноле, наночастицы, полученные при абляции в воде, насыщенной водородом, при помощи 70 наносекундного неодимового лазера, имеют сильную фотолюминесценцию в видимом диапазоне спектра. Наблюдаемый спектр люминесценции, равно как и нестабильность наночастиц под действием электронного пучка, может свидетельствовать о формировании наночастиц гидрида алюминия AlHx, а не частиц чистого алюминия. Наночастицы, полученные при абляции титановой мишени, имеют круглую форму с полостью внутри. Обсуждаются результаты по генерации наночастиц алюминия и титана в жидкостях, обогащенных водородом. Наночастиц при лазерной абляции в жидкости формируются за счет распыления расплава с поверхности мишени под действием давления отдачи паров жидкости, окружающей мишень. Температура плавления обоих рассмотренных металлов выше температуры кипения рабочих жидкостей. Таким образом, газовая оболочка, наполненная парами рабочей жидкости и газообразного водорода, появится вокруг расплавленной наночастицы. Формирование полости, наполненной водородом, внутри толщи металлической наночастицы определяется знаком энтальпии растворимости атомов водорода в конкретном металле. Атомы водорода имеют тенденцию собираться в пузыри внутри решетки алюминия даже при низкой температуре и низком внешнем давлении водорода. Наночастицы алюминия служат эффективной «губкой» для водорода, который окружает расплавленную каплю. При остывании и затвердевании частицы концентрация атомарного водорода внутри нее превышает предел его растворимости, и водород высвобождается в виде молекул H2, тем самым формируя полость. В случае титановых наночастиц растворимость водорода мала в жидкой фазе, но все же намного выше, чем для жидкого алюминия. H2 начинает растворяться в титане вплоть до затвердевания при остывании. Формирование газовой полости возможно, если поверхность наночастицы уже твердая, в то время как ядро частицы еще жидкое. Ключевой особенностью растворимости водорода в наночастицах, полученных методом лазерной абляции, является дополнительное капиллярное давление внутри наночастиц, которое имеет порядок величины 2/R, — коэффициент поверхностного натяжения металла, а R — радиус наночастицы. Оценки показывают, что дополнительное давление в случае наночастиц алюминия составляет 103 атмосфер (около 1 ГПа). Таким образом, водород, который был захвачен расплавленным алюминием, остается в частицах под высоким давлением. Низкая проницаемость твердого алюминия для водорода способствует его хранению внутри наночастиц. Напротив, наночастицы, полученные при абляции титановой мишени легко проницаемы для водорода. Водород с легкостью покидает их при нагреве.

Описано процесс формирования оболочечных наночастиц Al(оболочка)@Ti(ядро), при лазерной абляции составной мишени в изопропаноле, обогащенном водородом. Исследована их структура. Показано, что в случае абляции с композитной мишени титан+алюминий, образующиеся НЧ состоят из металлического титанового ядра и металлической алюминиевой оболочки.

В пятой главе описан процесс генерации наночастиц алюминия путем лазерной фрагментации микропорошка. Показан новый аспект проблемы — фрагментация больших частиц, чей диаметр сравним с лазерной длиной волны. Экспериментальные результаты находятся в хорошем соответствии с моделированием, если для больших и малых частиц применять разные механизмы фрагментации. Продемонстрирована возможность применения проточной системы для облучения суспензии наночастиц. Суть использования подобной схемы заключается в том, что размер перетяжки лазерного излучения примерно равен диаметру потока жидкости из сопла. Таким образом, все микро- и наночастицы, проходящие через сопло, подвергаются воздействию лазерного излучения.

Лазерная экспозиция исходного коллоидного раствора ведет к фрагментации частиц.

Точный анализ распределения наночастиц по массам с использованием дисковой центрифуги CPS показывает, что фрагментация происходит сложным путем. Исходный порошок алюминия содержит некоторое количество наночастиц с размером порядка 10 нм. Эти наночастицы становятся невидны на спектрах CPS после лазерной экспозиции суспензии. Вместо этого формируются пики на 140 и 760 нм. Отсутствие наночастиц с размером 10 нм может быть обусловлено двумя возможным причинам. Первая — фрагментация до размеров, меньших, чем предел измерения центрифуги. Вторая — коагуляция до больших размеров под действием лазерного излучения. Наличие пика на 140 нм после лазерной экспозиции должно связано с фрагментацией более крупных частиц. Стоит заметить, что в ранних работах описывалось бимодальное распределение при лазерной фрагментации наночастиц золота малого размера (100 нм) [36]. Из этого следует, что при фрагментации больших частиц (от 1 до 10 мкм) процесс идет другим путем.

Экспериментальные данные и теоретическое моделирование дают представление о механизмах, превалирующих при фрагментации микро- и наночастиц, при лазерном облучении в жидкости. Ранее было показано, что основной механизм фрагментации наночастиц (с размером меньше, чем 100 нм) – это отделением маленьких фрагментов. Этот процесс ведет к формированию максимума в распределении по размерам на размерах порядка 10 нм. Похожее поведение функции распределения наблюдается и при фрагментации частиц алюминия.

Качественно новый эффект наблюдался на ранних стадиях облучения. Если исходный коллоид содержит большие частицы (с размерами r ~ 110 мкм) механизм деления пополам микрочастиц на фрагменты примерно равного размера становится существенным. Результаты показывают, что деление пополам превалирует для больших частиц и приводит к формированию максимума на распределении около 200 нм. В принципе, могут проявиться и новые дополнительные максимумы в распределении по размерам. Тем не менее, расчеты, базирующиеся на разработанной модели, показывают, что остальные максимумы не выражены из-за того, что начальное распределение очень широкое. Деление пополам — это результат нестабильности формы расплавленной микрочастицы, который вызывается акустическими волнами и турбулентными потоками в жидкости неравновесно нагретой лазерным излучением.

Спектр генерируемых акустических волн достаточно широкий и может пересекаться с резонансными частотами осцилляций расплавленных наночастиц алюминия. Фрагментация микрочастиц является способом генерации меньших частиц нанометрового размера.

Использование нескольких механизмов для моделирования процесса фрагментации больших частиц (деление пополам для частиц больше, чем 100 нм, отделение мелких фрагментов для частиц меньше, чем 100 нм) — это, по всей видимости, единственная возможность описать экспериментальные данные.

В шестой главе обсуждается получение и применение наночастиц селена, при лазерной абляции в воде. Описан процесс получения коллоидных растворов наночастиц селена в воде методом лазерной абляции, исследованы их морфология и оптические характеристики, обсуждаются перспективы использования наночастиц элементарного Se в качестве пищевого источника этого микроэлемента. Микроэлемент селен является биоаксидантом непрямого действия. Обычно Se поступает в организм с пищей в форме аминокислот либо неорганических солей — селената и селенита натрия. Считается, что нульвалентный селен биодоступен для человека в очень малой степени. Однако в случае наночастиц реакционная способность химических элементов возрастает. Так, в недавних работах было показано, что Se в виде наночастиц размером меньше 100 нм может усваиваться в организме животных. В качестве мишени для генерации наночастиц использовался поликристаллический селен.

Для получения наночастиц Se использовался импульсный лазер на парах меди. Наночастицы нарабатывались в стеклянной пробирке. В качестве рабочей жидкости использовалась вода, очищенная при помощи обратного осмоса. Так как плотность селена больше воды, то мишень находилась на дне пробирки во время облучения. Лазерная абляция селеновой мишени в воде ведет к образованию наночастиц. Средний диаметр наночастиц, имеющих сферическую форму, составил 65 нм. Обогащение воды наночастицами селена ведет к образованию коллоидного раствора красного цвета. Дифрактограммы порошков полученных наночастиц не демонстрируют пики кислородных или водородных соединений селена, что может свидетельствовать о том, что полученные коллоидные растворы содержат наночастицы химически чистого селена.

При лазерной абляции происходит аллотропная модификация материала мишени.

Экспериментальные результаты свидетельствуют о том, что при лазерной абляции мишени из поликристаллического селена в воде происходит образование коллоидного раствора рентгеноаморфных наночастиц красного селена. Аморфизация связана, по-видимому, с высокой скоростью остывания наночастиц, выносимых с поверхности расплавленного слоя мишени давлением паров воды, окружающей ее. Последующий отжиг наночастиц в воздухе вызывает их кристаллизацию. Переход селена из аморфного в кристаллическое состояние начинается при температуре 115-125oС, что хорошо согласуется с литературными данными.

В Заключении приведены основные результаты работы и обсуждаются возможности их практического применения.

Глава 2. Исследование влияния параметров лазерного излучения на морфологию наночастиц, полученных при абляции твердых тел в жидкости Как отмечалось в Главе 1, что такие параметры лазерного излучения, как его длина волны, частота повторения и длительность импульса, средняя и пиковая мощность определяют свойства наночастиц, а также влияют на скорость их генерации.

Во второй главе описаны экспериментальные результаты по изучению влияния таких параметров лазерного излучения, как длительность импульса в диапазоне от 200 до 900 фс, поперечный профиль пучка и задержка между фемтосекундными импульсами на свойства наночастиц, получаемых при абляции в жидкости. Экспериментальные результаты, описанные в главе имеют как фундаментальный, так и прикладной характер.

Генерации НЧ при абляции фемтосекундным лазером в жидкости посвящено множество экспериментальных и теоретических работ [26,37-38]. Однако, в большинстве работ отсутствуют данные по параметрическим исследованиям свойств НЧ, полученных при лазерной абляции в жидкости. В первом разделе настоящей главы диссертации описаны экспериментальные результаты по генерации НЧ при абляции кремниевой мишени в этаноле фемтосекундными импульсами в диапазоне от 200 до 900 фс. Приводится многопараметрический анализ полученных результатов: оптические характеристики НЧ и их коллоидных растворов, фотографии ПЭМ, рентгеновские дифрактограммы. Наблюдается люминесценция НЧ кремния в красной области спектра, которая связана с малым размером НЧ.

Известны работы по генерации НЧ золота при абляции в скрещенных лазерных пучках [39]. Интерференция лазерного излучения приводит к формированию периодического профиля интенсивности на поверхности. Авторы показали, что в подобном случае на поверхности мишени формируются продолговатые ванны расплава, что ведет к формированию удлиненных наночастиц золота с соотношением длина/ширина до 10. Асферичность пучка лазерного излучения в ряде случаев позволяет повысить эффективность процесса абляции при лечении миопии глаза [40]. Проводились эксперименты по генерации НЧ серебра с использованием бесселевых пучков УКИ, полученных при фокусировки пучков гаусовой формы аксиконом [41]. Однако авторы не проводят сравнения результатов, полученных при абляции гауссовым и бесселевым пучком. В настоящей главе диссертации описаны экспериментальные результаты по лазерной абляции кремния и цинк селена с использованием схемы проецирования маски.

Данный подход позволяет реализовать практически любое распределение интенсивности на поверхности мишени. Проводится сравнение результатов, полученных в схожих экспериментальных параметрах с использованием схемы проецирования маски и без.

Приводится качественные соображения, описывающие полученные результаты. Результаты, полученные в ходе экспериментов по генерации НЧ в схеме с проецированием маски подтверждают гидродинамический механизм их формирования [39]. В то время как, модель формирования НЧ из плазменного факела [38] при абляции в жидкости не позволяет объяснить тот факт, что распределение интенсивности лазерного излучения на поверхности мишени влияет на форму НЧ, полученных в ходе абляции.

Использование цугов сдвоенных фемтосекундных импульсов – это хорошо известная техника для изучения быстрых процессов, протекающих внутри исследуемых образов, таких как электрон-фононная релаксация, высвечивание и тушение люминесценции. Такой метод в спектроскопии называется pump-probe (накачка-зонд) [42]. Два последовательных УКИ приходят на исследуемый объект с задержкой, сопоставимой как с длительностью лазерного импульса (обычно десятки фемтосекунд), так и с исследуемыми процессами (люминесценция, химические реакции). Первый лазерный импульс поглощается и переводит исследуемый объект в возбужденное состояние. Второй импульс, проходя через исследуемый объект частично поглощается. При варьировании задержки между импульсами записывается зависимость поглощения объекта от времени.

В настоящей главе описано иное приложение цугов сдвоенных фемтосекундных импульсов, а именно генерация НЧ при лазерной абляции твердых тел в жидкости при их помощи. Известны работы по применению сдвоенных фемтосекундных лазерных импульсов для генерации НС на поверхности кремния [43-45]. Использование цугов сдвоенных лазерных импульсов – известная техника для генерации НЧ при лазерной абляции как в газах [46], так и в жидкостях [47]. В настоящей главе описаны экспериментальные результаты по генерации НЧ при лазерной абляции золотой мишени в воде цугами 100 фемтосекундных лазерных с задержкой от 0 до 10000 фс. Исследована морфология, спектр поглощения и распределение по размерам НЧ в зависимости от задержки между импульсами. Показана связь между положением максимума плазмонного резонанса в спектрах поглощения НЧ золота и размером их размером. Приводится качественные соображения, описывающие зависимость свойств НЧ от задержки между фемтосекундными импульсами. Измерение зависимости характеристик позволяет косвенно исследовать такие фундаментальные процессы, протекающие при поглощении лазерного излучения, как электрон-фононная релаксация. Наблюдаемые зависимости находятся в хорошем соответствии с предыдущими работами.

2.1. Зависимость свойств наночастиц кремния от длительности импульса лазерного излучения, использованного для их генерации Длительность импульса лазерного излучения — один из параметров, влияющий на свойства наночастиц, получаемых при лазерной абляции твердых тел в жидкости.

В этом разделе пойдет речь о многопараметрическом изучении наночастиц, полученных при лазерной абляции кремниевой мишени в этаноле при помощи фемтосекундных импульсов разной длительности.

Постановка эксперимента по исследованию зависимости свойств наночастиц кремния от длительности импульса лазерного излучения Подробно эксперимент по генерации наночастиц при абляции твердой мишени в жидкости был описан в первой главе. В качестве мишени была выбрана монокристаллическая пластина кремния. 95% этанол был использован в качестве рабочей жидкости.

Излучение лазера фокусировалось на мишень под слоем этанола толщиной 2-3 мм.

Объем жидкости в каждом эксперименте был 10 мл. Кювета с жидкостью находилась на подвижном оптическом столе, управляемом при помощи компьютера, который перемещался под лазерным пучком. Эта мера применялась, чтобы избежать образования глубоких кратеров на поверхности мишени и избежать дефокусировки лазерного излучения.

В качестве источника лазерного излучения использовался фемтосекундный лазер (Spectra-Physics Spitfire Pro) с длиной волны излучения 800 нм и частотой повторения 1кГц.

Энергия в импульсе составляла 2,5 мДж, диаметр пучка составлял 12 мм (по уровню 1/е 2, Гаусс). Длительность импульса варьировалась в диапазоне от 35 фемтосекунд до 1 пикосекунды. Определение длительности импульса проводилось авто коррелятором (SpectraPhysics Pulse Scout). Во всех экспериментах плотность энергии на поверхности мишени сохранялась постоянной и равнялась 4 Дж/см2. Соответственно, пиковая мощность на поверхности мишени изменялась в пределах от 4,3x109 до 1,1x1011 Вт/см2. Время экспозиции для каждого значения длительности импульса было равно 10 минут.

Морфология наночастиц кремния исследовалась при помощи просвечивающей электронной микроскопии (ПЭМ) на JEOLJEM 1400. Просвечивающая электронная микроскопия высокого разрешения (ПЭМВР) была выполнена на микроскопе JEOL JEM 2100 FUHR с энергией пучка 200 кВ и источником полевой эмиссии. Спектроскопия потерь энергии электрона (EELS) проводилась на просвечивающем электроном микроскопе CM20FEG с PEELS спектрометром.



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 6 |
 
Похожие работы:

«ЕМЕЛЬЯНОВ НИКИТА АЛЕКСАНДРОВИЧ Структура и диэлектрические свойства наночастиц BaTiO3 c модифицированной поверхностью и композитного материала на их основе Специальность 01.04.07 – физика конденсированного состояния ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор технических наук, профессор, Заслуженный деятель науки РФ Сизов А.С. Курск – 2015...»

«ВОРОНЦОВА ЕВГЕНИЯ АЛЕКСЕЕВНА МЕТОД ОТДЕЛЯЮЩИХ ПЛОСКОСТЕЙ С ДОПОЛНИТЕЛЬНЫМИ ОТСЕЧЕНИЯМИ И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ В ЗАДАЧАХ АНАЛИЗА ДАННЫХ С НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЯМИ Специальность 05.13.18 – Математическое моделирование, численные методы и комплексы программ Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный...»

«Семиков Сергей Александрович Методы экспериментальной проверки баллистической теории света 01.04.03 – Радиофизика ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель д. ф.-м. н., проф. Бакунов Михаил Иванович Нижний Новгород – 2015 Содержание ВВЕДЕНИЕ ГЛАВА 1....»

«Трунина Наталья Андреевна ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОНИЦАЕМОСТИ БИОЛОГИЧЕСКИХ ТКАНЕЙ ДЛЯ ИММЕРСИОННЫХ АГЕНТОВ И НАНОЧАСТИЦ МЕТОДАМИ ОПТИЧЕСКОЙ КОГЕРЕНТНОЙ ТОМОГРАФИИ И НЕЛИНЕЙНОЙ МИКРОСКОПИИ 03.01.02биофизика ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель доктор...»

«Шахсинов Гаджи Шабанович НЕСТАЦИОНАРНЫЕ КИНЕТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ С УЧАСТИЕМ МЕТАСТАБИЛЬНЫХ АТОМОВ ИНЕРТНЫХ ГАЗОВ В ПЛАЗМЕННЫХ ВОЛНОВОДАХ 01.04.04 – физическая электроника ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: д. ф.-м. н., профессор Ашурбеков Назир Ашурбекович Научный консультант: д. ф.-м. н., профессор Иминов Кади Османович Махачкала – 2015 Оглавление ВВЕДЕНИЕ...»

«Никонов Антон Юрьевич Эволюция кристаллической решётки вблизи внутренних и внешних границ раздела в условиях сдвигового динамического нагружения Специальность: 01.04.07 Физика...»

«АЛБАНТОВА АНАСТАСИЯ АЛЕКСАНДРОВНА ВЛИЯНИЕ БИОЛОГИЧЕСКИ АКТИВНЫХ СОЕДИНЕНИЙ С АНТИОКСИДАНТНОЙ И РОСТРЕГУЛИРУЮЩЕЙ АКТИВНОСТЬЮ НА КЛЕТОЧНЫЕ И СУБКЛЕТОЧНЫЕ СТРУКТУРЫ 03.01.02 – Биофизика ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата биологических наук Научный руководитель: доктор биологических наук, ведущий научный сотрудник Миль Елена Михайловна...»

«ПАНЧЕНКО Алексей Викторович МАРКШЕЙДЕРСКАЯ ОЦЕНКА УСТОЙЧИВОСТИ КРИВОЛИНЕЙНОГО В ПЛАНЕ БОРТА КАРЬЕРА Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Научный руководитель: доктор технических...»

«Янкин Сергей Сергеевич ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОВЕРХНОСТНЫХ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЛН С НЕОДНОРОДНОСТЯМИ, СРАВНИМЫМИ С ДЛИНОЙ ВОЛНЫ Специальность 01.04.03 — «радиофизика» Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: с.н.с., д.ф.-м.н. С.Г. Сучков Саратов – 2015 ОГЛАВЛЕНИЕ...»

«ДАУ Ши Хьеу ИССЛЕДОВАНИЯ ОСОБЕННОСТЕЙ ЗАРЯДОВОГО ТРАНСПОРТА И МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ НИЗКОРАЗМЕРНОГО АНТИФЕРРОМАГНЕТИКА LiCu2O2, СВЯЗАННЫХ С ЕГО ДОПИРОВАНИЕМ Специальность 01.04.07 Физика конденсированного состояния Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук МОСКВА 2015 год Оглавление ВВЕДЕНИЕ Глава...»

«Черемхина Анастасия Петровна ОЦЕНКА ЗАКОНОМЕРНОСТЕЙ ИЗМЕНЕНИЯ ИНЖЕНЕРНОГЕОЛОГИЧЕСКИХ УСЛОВИЙ УСТОЙЧИВОСТИ ГИДРООТВАЛОВ ВСКРЫШНЫХ ПОРОД В ЗАВИСИМОСТИ ОТ ЭТАПА ЭКСПЛУАТАЦИИ Специальность 25.00.16 Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика,...»

«ХАЛИЛОВА ЗАРЕМА ИСМЕТОВНА УДК 517.98: 517.972 КОМПАКТНЫЕ СУБДИФФЕРЕНЦИАЛЫ В БАНАХОВЫХ КОНУСАХ И ИХ ПРИЛОЖЕНИЯ В ВАРИАЦИОННОМ ИСЧИСЛЕНИИ 01.01.01 – Вещественный, комплексный и функциональный анализ Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор физико-математических наук, профессор Орлов Игорь Владимирович...»

«Огородников Илья Игоревич РЕНТГЕНОВСКАЯ ФОТОЭЛЕКТРОННАЯ ДИФРАКЦИЯ И ГОЛОГРАФИЯ ПОВЕРХНОСТЕЙ СЛОИСТЫХ КРИСТАЛЛОВ ХАЛЬКОГЕНИДОВ ТИТАНА И ВИСМУТА Специальность 01.04.07 физика конденсированного состояния Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный...»

«САВЕЛЬЕВ Денис Игоревич ГИДРОГЕОЛОГИЧЕСКОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ МЕРОПРИЯТИЙ ПО ПРЕДОТВРАЩЕНИЮ НЕГАТИВНЫХ ПОСЛЕДСТВИЙ ЗАТОПЛЕНИЯ УГОЛЬНЫХ ШАХТ Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Диссертация...»

«КУДАШОВ Егор Сергеевич ИНЖЕНЕРНО-ГЕОЛОГИЧЕСКОЕ ОБОСНОВАНИЕ УСТОЙЧИВОСТИ НАМЫВНЫХ ГИПСОНАКОПИТЕЛЕЙ Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Диссертация на соискание ученой степени...»

«БОЙКО ОЛЕГ ВЛАДИМИРОВИЧ ОПРЕДЕЛЕНИЕ УПРУГИХ ХАРАКТЕРИСТИК НИЗКОСКОРОСТНЫХ ПОРОД ПЕРЕКРЫТЫХ ВЫСОКОСКОРОСТНЫМ СЛОЕМ ОБДЕЛКИ ТОННЕЛЯ ПО МАТЕРИАЛАМ СЕЙСМОРАЗВЕДКИ Специальность 25.00.10 –...»

«Куликов Виктор Александрович Электроразведочные технологии на этапах поиска и оценки рудных месторождений 25.00.10 – Геофизика, геофизические методы поисков полезных ископаемых Диссертация на соискание ученой степени доктора геолого-минералогических наук Москва – 2015 Оглавление ОГЛАВЛЕНИЕ СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ, ИСПОЛЬЗУЕМЫХ В РАБОТЕ...»

«ЯКИМОВ ВАСИЛИЙ НИКОЛАЕВИЧ МЕТОДОЛОГИЯ АНАЛИЗА СКЕЙЛИНГА ТАКСОНОМИЧЕСКОГО, ФИЛОГЕНЕТИЧЕСКОГО И ФУНКЦИОНАЛЬНОГО РАЗНООБРАЗИЯ БИОТИЧЕСКИХ СООБЩЕСТВ Специальность: 03.02.08 – экология (биология) ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени доктора биологических наук Научный консультант: доктор биологических наук, доктор...»

«ГРИГОРЬЕВ НИКИТА ИГОРЕВИЧ ГАЗОДИНАМИКА И ТЕПЛООБМЕН В ВЫПУСКНОМ ТРУБОПРОВОДЕ ПОРШНЕВОГО ДВС Специальности: 01.04.14 – Теплофизика и теоретическая теплотехника; 05.04.02 – Тепловые двигатели ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель: доктор...»

«Косолобов Дмитрий Александрович Эффективные алгоритмы анализа закономерностей в строках Специальность 01.01.09 дискретная математика и математическая кибернетика Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель доктор физико-математических наук...»









 
2016 www.konf.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, диссертации, конференции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.