WWW.KONF.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, конференции
 

Pages:   || 2 |

«ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ЭФФЕКТЫ В ПОЛЯРИЗАЦИОННОМ ТОРМОЗНОМ ИЗЛУЧЕНИИ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ В ЧАСТИЧНО УПОРЯДОЧЕННЫХ СРЕДАХ ...»

-- [ Страница 1 ] --

Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего

профессионального образования «Белгородский государственный национальный

исследовательский университет»

(НИУ «БелГУ»)

На правах рукописи

Нажмудинов Рамазан Магомедшапиевич

ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ЭФФЕКТЫ В ПОЛЯРИЗАЦИОННОМ

ТОРМОЗНОМ ИЗЛУЧЕНИИ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ В



ЧАСТИЧНО УПОРЯДОЧЕННЫХ СРЕДАХ

Специальность 01.04.07 — Физика конденсированного состояния

ДИССЕРТАЦИЯ

на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Научный руководитель:

доктор физико-математических наук, доцент Кубанкин Александр Сергеевич Белгород 2015

ОГЛАВЛЕНИЕ

Введение

Глава 1. Теоретические модели поляризационного тормозного излучения релятивистских электронов, образующегося в поликристаллических средах.

...... 19

1.1 Поляризационное тормозное излучение релятивистских электронов в идеальных поликристаллах

1.2 Поляризационное тормозное излучение релятивистских электронов в поликристаллах с текстурой

Глава 2. Экспериментальные исследования спектрально-углового распределения поляризационного тормозного излучения

2.1 Экспериментальная установка для исследования поляризационного тормозного излучения релятивистских электронов в поликристаллах............... 35

2.2 Измерение спектров поляризационного тормозного излучения Al, Ni, Cu, Mo и W мишеней в геометрии обратного рассеяния

2.3 Измерение спектров поляризационного тормозного излучения W мишени при углах наблюдения, равных 90.8, 119.6, 151.0 и 180.0°

2.4 Измерение ориентационных зависимостей выхода поляризационного тормозного излучения W мишени

Глава 3. Анализ измеренных характеристик поляризационного тормозного излучения в поликристаллах с текстурой

3.1 Спектры поляризационного тормозного излучения

3.2 Ориентационные зависимости выхода поляризационного тормозного излучения

Заключение

Список сокращений и условных обозначений

Список литературы

Введение

Электромагнитным излучением заряженных частиц начали интересоваться ещё с конца XIX в. Очевидно, что для генерации излучения требуется взаимодействие заряженной частицы с веществом или внешним полем. В зависимости от характера взаимодействия, могут возникать различные виды излучения: характеристическое, тормозное, синхротронное, ондуляторное, излучение при каналировании, Вавилова-Черенкова, переходное, СмитаПарселла, параметрическое и др., — основные свойства которых описаны, например, в обзоре [1]. Спектры указанных видов излучения имеют различный вид и могут лежать в широком диапазоне энергий: от инфракрасного до гаммаизлучения. Угловые распределения, как правило, зависят от фактора Лоренца заряженных частиц и свойств среды, в которой они движутся.

Несмотря на большое количество видов излучения, условно можно выделить три механизма их происхождения: ионизационный, поляризационный и тормозной.

При движении в среде энергия заряженной частицы уменьшается вследствие ионизационных потерь [2]. В электронных оболочках атомов среды образуются вакансии, заполнение которых сопровождается испусканием квантов характеристического излучения. Энергия квантов зависит от строения атомов и определяется разницей энергий начального электронного уровня (с которого осуществляется переход электрона) и уровня с вакансией. Спектр характеристического излучения представляет собой набор узких пиков, энергия которых может лежать в диапазоне от 10 эВ до 150 кэВ [3]. Такое излучение называется характеристическим рентгеновским излучением (ХРИ) и широко используется для определения качественного и количественного элементного состава веществ [4].

Тормозной механизм излучения реализуется при изменении скорости заряженной частицы. То есть движение заряженных частиц в веществе всегда сопровождается потерями их энергии на тормозное излучение (радиационными потерями). Происхождение названия «тормозное излучение» (ТИ) связано с тем, что впервые такое излучение наблюдалось при торможении электронов в металлических мишенях [5]. Поэтому, когда говорят о тормозном излучении, подразумевают излучение, образующееся при рассеянии частиц в поле атомов.





Аналогичный механизм излучения реализуется не только при торможении частиц в среде, но и при их движении, например, в магнитном поле [6]. В этом случае говорят о генерации так называемого синхротронного или магнитотормозного излучения. Отдельно следует отметить, что возможно создать такую конфигурацию поля, в которой частица будет совершать колебательное движение.

Такое движение реализуется в случае каналирования частиц в кристаллах (тогда говорят об излучении при каналировании) или при их движении в устройствах с пространственно-периодическими электромагнитными полями — ондуляторах (в этом случае говорят об ондуляторном излучении). Несмотря на один механизм, спектральные и пространственные характеристики излучения в описанных случаях существенно отличаются. Спектр тормозного излучения сплошной, при этом максимальная энергия тормозных квантов равна кинетической энергии первичных заряженных частиц [7]. Угловое распределение тормозного излучения имеет сложный вид и зависит от энергии первичных заряженных частиц [8–11].

Можно отметить, что пространственное распределение интенсивности тормозного излучения нерелятивистских частиц близко к изотропному, а для релятивистских частиц трансформируется в веретено с осью, параллельной скорости нелетающих частиц [12]. В случае синхротронного излучения наблюдается похожая картина: для нерелятивистских частиц пространственное распределение интенсивности имеет форму тора с минимумом в направлении, перпендикулярном скорости частиц и индукции магнитного поля, а для релятивистских — искажается из-за эффекта Доплера и приобретает вид узкого конуса (капли) с полным раствором порядка и осью, направленной по направлению движения заряженных частиц. Ситуация осложняется в случае движения заряженных частиц по синусоидальным или винтовым траекториям в ондуляторах или кристаллах. Спектрально-угловое распределение излучения в этом случае существенно меняется из-за интерференции. Основные свойства синхротронного и ондуляторного излучений описаны в обзорах [13; 14], излучения при каналировании — в работе [15].

При движении заряженной частицы в среде электроны в оболочках атомов начинают колебаться под действием кулоновского поля налетающей частицы (начинает колебаться дипольный момент атома, в этом случае говорят о динамической поляризации атомов среды), что приводит к появлению дополнительного электромагнитного излучения. Фактически это излучение является тормозным излучением электронов атомных оболочек, возмущенных кулоновским полем пролетающей заряженной частицы. В данной работе такое излучение будем называть «поляризационным тормозным излучением» (ПТИ) (аналогично работам Можно сказать, что при реализации [1; 16]).

поляризационного механизма, в соответствии с принципом Гюйгенса-Френеля, атомы вещества становятся вторичными источниками электромагнитного излучения. Свойства вторичного излучения определяются, с одной стороны, геометрическими и структурными характеристиками мишени, с другой стороны, — характеристиками налетающих частиц (в первую очередь их энергией и зарядом).

К поляризационному излучению можно отнести:

излучение Вавилова-Черенкова [17], переходное излучение (ПИ) — излучение, возникающее при пересечении заряженными частицами неоднородностей диэлектрической проницаемости, в простейшем случае, — границы раздела вакуум-среда (основные свойства ПИ и излучения Вавилова-Черенкова описаны в книгах [18] и [19]), излучение Смита-Парселла (излучение, образующееся при движении заряженной частицы вдоль периодической структуры) [20; 21], параметрическое рентгеновское излучение (ПРИ; когерентная часть ПТИ, возникающего в средах с упорядоченной или частично упорядоченной структурой, например в кристаллах и поликристаллах).

Стоит отметить, что для возникновения ПТИ (в отличие от классического тормозного излучения) не требуется ускорения налетающей частицы, и излучение может возникать при ее прямолинейном равномерном движении. Данное обстоятельство позволяет при исследовании свойств ПТИ использовать пучки тяжелых частиц (см., например, расчет характеристик ПТИ ионов в работе [22]) для подавления выхода классического ТИ, что важно, так как при движении заряженной частицы в веществе все описанные выше механизмы происходят одновременно, и возможность определить происхождение излучения имеется не всегда. Так, в одной из первых работ, посвященных ПТИ [23] рассматривается тормозное излучение релятивистских электронов в плазме и отмечается существование условий, когда выходы тормозного и поляризационного излучений сравнимы.

Настоящая работа посвящена изучению свойств ПТИ, образующегося при взаимодействии электронов с энергией 7 МэВ с поликристаллическими фольгами, и является логическим продолжением совместных исследований, проводимых последнее десятилетие сотрудниками Лаборатории радиационной физики НИУ «БелГУ» и Лаборатории ускорительных устройств Физического института им. П. Н. Лебедева РАН (ФИАН).

Актуальность и развитие исследований ПТИ Впервые коллективные эффекты когерентной составляющей ПТИ (или ПРИ) релятивистских электронов в поликристаллах были предсказаны в 1998 году в работе [16]. Было показано, что при взаимодействии релятивистских электронов с поликристаллами генерируется поляризационное излучение, спектр которого содержит набор пиков c энергиями, зависящими от параметров атомной структуры поликристалла и от угла наблюдения (угла между вектором скорости заряженных частиц и направлением распространения регистрируемого излучения). В 1999 году был проведен эксперимент, в котором впервые был измерен спектр ПТИ (см. работы [24; 25]), образующегося при взаимодействии электронов с энергией 2.4 МэВ с алюминиевой фольгой толщиной 2 мкм;

излучение регистрировалось при угле наблюдения 90°. В этих работах также было выполнено сравнение теоретических и экспериментальных данных, подтверждающее правильность подхода предложенного в работе [16]. Следует, однако, отметить, что из-за выбранного угла наблюдения пики в спектре ПТИ имели большую ширину и накладывались друг на друга (в работе наблюдались пики ПТИ от трех кристаллографических плоскостей алюминия: (111), (200) и (220), — при этом пики от плоскостей (111) и (200) слились в один). Более детальные экспериментальные исследования ПТИ из поликристаллов выполнены в работах [26; 27], где измерялись спектры ПТИ электронов с энергией 7 МэВ, образующегося в Al, Ni и Cu фольгах. Измерения проводились при углах наблюдения 75, 83 и 90°. Количественное сравнение полученных результатов с теорией показало хорошее согласие.

Также в 2006 году были измерены спектры ПТИ электронов с энергией 150 МэВ, образующегося в текстурированном поликристалле (поликристалле с наличием преимущественной ориентации зерен) молибдена при углах наблюдения 11.27, 25.89 и 179.85° [28; 29]. На спектрах, измеренных под углами наблюдения 11.27 и 25.89°, были хорошо заметны пики ПТИ, соответствующие кристаллографическим плоскостям (110), (220) и (112), при этом было показано, что вид спектров ПТИ зависит от ориентации поликристаллической мишени с текстурой. Влияние текстуры на спектры ПТИ в поликристаллах также было продемонстрированно позже в работах [30–32], в которых исследовалось спектрально-угловое распределение излучения, образующегося при взаимодействии электронов с энергией 7 МэВ с различными поликристаллическими мишенями (Al, Ni, Cu, Nb, Mo, W) при различных углах наблюдения.

В 2007 году в работе [33] теоретически была исследована зависимость спектрально-угловых характеристик ПТИ от угла наблюдения. В работе отмечалось, что при угле наблюдения 180° (то есть для излучения, распространяющегося против скорости заряженных частиц или в геометрии обратного рассеяния) пики в спектре ПТИ становятся аномально узкими, а их амплитуда существенно возрастает. Принимая во внимание данный результат, в 2012 году были измерены спектры ПТИ в геометрии обратного, при этом впервые достоверно были зарегистрированы искомые пики когерентной части ПТИ [30].

Исследуемое излучение генерировалось при взаимодействии электронов с энергией 7 МэВ с медной фольгой. В ходе проведения эксперимента наблюдались пики ПТИ, соответствующие кристаллографическим плоскостям (111), (200), (220) и (311), сосредоточенные в диапазоне энергий 3–8 кэВ. Однако из-за наличия текстуры в поликристаллической мишени зафиксировать все четыре пика на одном спектре не удалось (некоторые пики в спектре проявлялись только при определенных ориентациях мишени). Дальнейшие эксперименты [34; 35], выполненные в 2013 и 2014 годах, показали возможность генерации когерентного ПТИ при взаимодействии электронов с энергией 7 МэВ с мелкозернистыми поликристаллами (в качестве мишеней выступали Ni фольги со средним размером зерен 50 и 300 нм).

На данный момент детально исследовано ПТИ, образующееся при взаимодействии заряженных частиц с отдельными атомами (см., например, работы [36–42]). Обзор достижений в области исследования ПТИ представлен в работе [43].

Несмотря на значительное количество экспериментальных результатов по измерению спектрально-угловых характеристик ПТИ, теоретические модели разработаны преимущественно или для полностью разориентированных поликристаллов (поликристаллов без текстуры) [16; 44], или для кристаллов с высокой степенью совершенства (см. работу [45]). Явный пробел в теории ПТИ, образующегося в частично-упорядоченных средах, делает актуальным проведение теоретических исследований совместно с проведением новых экспериментов, направленных на поиск новых особенностей ПТИ.

Целью диссертационной работы является исследование ориентационных эффектов в спектрально-угловом распределении ПТИ релятивистских электронов, образующегося в текстурированных поликристаллах.

Для достижения этой цели были поставлены и решены следующие основные задачи:

1. Модернизировать имеющуюся экспериментальную установку для проведения исследований.

2. Провести измерения спектров ПТИ релятивистских электронов в поликристаллах с текстурой под различными углами наблюдения.

3. Измерить зависимость спектрально-угловых характеристик ПТИ от угла ориентации текстурированной поликристаллической мишени относительно пучка инициирующих излучение электронов.

4. Выполнить расчет спектров и ориентационных зависимостей ПТИ в рамках условий проведенных экспериментов на основе имеющихся моделей.

5. Сравнить теоретические и экспериментальные результаты.

Научная новизна полученных результатов При проведении настоящего диссертационного исследования были впервые получены следующие результаты:

Показана зависимость положения пиков в спектрах ПТИ релятивистских электронов, взаимодействующих с текстурированными поликристаллами, от ориентации поликристаллической мишени относительно оси пучка электронов при фиксированном угле наблюдения излучения.

Показано уширение пиков в спектре ПТИ релятивистских электронов из текстурированных поликристаллов при уменьшении угла наблюдения излучения.

Показан рост амплитуды пиков в спектре ПТИ релятивистских электронов из текстурированных поликристаллов при увеличении угла наблюдения излучения.

–  –  –

Научная (теоретическая) и практическая значимость полученных результатов Научная значимость работы определятся новыми результатами экспериментальных исследований ПТИ релятивистских электронов, образующегося в текстурированных поликристаллах, существенно расширивших существовавшие к началу исследований знания. Полученные результаты являются достаточными для сравнения с существующими математическими моделями, что и позволило впервые выполнить верификацию имеющихся моделей на основе полученных в диссертационной работе экспериментальных результатов.

Практическая значимость полученных результатов определяется развиваемым в настоящее время новым подходом к диагностике атомной и блочной структуры вещества, основу которого составляет измерение спектральноугловых характеристик ПТИ. Полученные в настоящей работе результаты подтверждают правомерность основных принципов данного направления и могут стать основой для развития новых неразрушающих методов исследования структуры поликристаллических тел. Согласно известным источникам, ПТИ может использоваться для:

определения параметров и типа кристаллической структуры изучаемых образцов, что отмечалось в работах [26; 27; 46; 47];

определения размеров зерен в поликристаллах до нанометрового масштаба (см. работы [44; 46; 48; 49]);

исследования текстуры поликристаллов [32; 50].

Стоит отметить, что ПТИ образуется внутри исследуемого образца и поглощается только при выходе из него, что позволяет извлекать информацию о структуре вещества с большей глубины образца по сравнению с традиционными методами рентгеноструктурного анализа [50]. Простота формирования пучков заряженных частиц (по сравнению с пучками рентгеновского излучения) также дает преимущества в случае использования ПТИ для исследований локальной атомной и блочной структуры вещества.

Методы исследований.

Все основные экспериментальные исследования были выполнены на основе инструментальной базы Отдела физики высоких энергий ФИАН и Лаборатории радиационной физики НИУ «БелГУ». В качестве источника быстрых электронов использовался микротрон с энергией ускоренных электронов 7 МэВ, являющийся инжектором синхротрона С-25Р «Пахра». Для исследования ПТИ использовались стандартные методы экспериментальной ядерной и ускорительной физики.

Измерения спектров ПТИ проводились полупроводниковыми кремниевыми детекторами Amptek, контроль положения используемых для генерации ПТИ мишеней проводился моторизованными прецизионными позиционерами Standa. В ходе экспериментов разрабатывались адаптированные к использовавшейся установке методы подавления радиационного фона на основе жёсткой коллимации измеряемого сигнала, разработки низкофоновой геометрии установки и синхронизации времени измерения сигнала с временной структурой сброса пучка микротроном. Перечисленные особенности проведения эксперимента позволили достоверно зафиксировать искомые эффекты без дополнительной математической обработки полученных данных (вычитания фона, сглаживания статистических данных и пр.).

Теоретические расчеты выполнялись на основе известных моделей ПТИ релятивистских электронов из совершенных кристаллов и идеальных (бестекстурных) поликристаллов, выведенным при решении системы уравнений Максвелла с помощью преобразований Фурье или полученным при помощи метода Вейцзеккера-Уильямса [51; 52], суть которого сводится к формальной замене кулоновского поля заряженной частицы набором виртуальных фотонов с определенными спектральным и угловым распределениями. Расчеты выполнены на основе работ [33; 44; 53].

Достоверность полученных результатов.

Общепризнанными критериями, подтверждающими достоверность экспериментально полученных результатов, являются малая величина статистической ошибки, повторяемость результатов и использование откалиброванного сертифицированного оборудования. В настоящей работе все приведённые условия выполнялись. Для проведения измерений проводился предварительный анализ используемого оборудования и геометрии экспериментальной установки с целью минимизации количества и интенсивности источников фона. Все основные результаты диссертационного исследования получены с использованием энергодисперсионных полупроводниковых детекторов рентгеновского излучения, в достаточной степени изученных и хорошо себя зарекомендовавших.

Сравнение полученных экспериментально результатов с математическими моделями проводилось в рамках существующего описания ПТИ на основе кинематической теории дифракции рентгеновского излучения в кристаллах.

Загрузка...

Выполненное сравнение показало хорошее согласие теории и эксперимента.

Обнаруженные расхождения объясняются отличием рассматриваемого в диссертационных исследованиях случая от классических случаев использования в качестве мишеней бестекстурных поликристаллов и кристаллов с высокой степенью совершенства атомной и блочной структуры.

Результаты всех экспериментов не противоречат известным результатам в обсуждаемой области физики и могут быть воспроизведены.

Положения, выносимые на защиту:

1. Положение когерентных пиков в спектре ПТИ релятивистских электронов зависит от ориентации поликристалла с текстурой относительно оси пучка релятивистских электронов при фиксированном угле наблюдения излучения.

2. Амплитуда когерентных пиков ПТИ релятивистских электронов увеличивается при увеличении угла наблюдения.

3. Спектральная ширина когерентных пиков ПТИ релятивистских электронов уменьшается при увеличении угла наблюдения.

Апробация работы. Материалы диссертации докладывались на 9 конференциях [54–62], в том числе 8 международных. Результаты работы стали основой для 9 статей [30–32; 34; 35; 63–66], опубликованных в журналах, индексируемых базой данных SCOPUS, 4 из которых опубликованы в российских журналах из перечня ВАК [30; 34; 35; 63]. Две работы [64] и [65] являются переводом статей [34] и [30] на английский язык).

Список конференций, на которых обсуждались результаты диссертации:

International Symposium RADIATION from RELATIVISTIC ELECTRONS in PERIODIC STRUCTURES (RREPS), 2009 (Россия, Московская обл., г. Звенигород), 2013 (Армения, оз. Севан), 2015 (Россия, г. Санкт-Петербург).

Международная Тулиновская конференция по физике взаимодействия заряженных частиц с кристаллами (Россия, г. Москва, МГУ), 2009, 2012, 2014, 2015.

6th International conference on “Charged and Neutral Particles Channeling Phenomena — Channeling 2014”, 2014 (Италия, о. Капри).

10-я Курчатовская молодежная научная школа (Россия, г. Москва, НИЦ «Курчатовский институт»), 2012.

Список публикаций автора по теме диссертации:

1. Елисеев А. Н., Кубанкин А. С., Нажмудинов Р. М., Насонов Н. Н., Сергиенко В. И., Субботин А. В., Субботин Г. Г., Хабло В. А. Обнаружение эффекта усиления параметрического излучения в условиях скользящего падения релятивистских электронов на поверхность кристалла // Письма в журн. эксперимент. и теорет. физики. – 2009. – Т. 90. – № 6. – С. 483–485.

2. Eliseev A. N., Khablo V. A., Kubankin A. S., Nasonov N. N., Nazhmudinov R. M., Sergienko V. I., Subbotin A. V. First observation of parametric X-ray radiation enhancement for grazing incident electrons // J. of Phys: Conf. Ser. – 2010. – Vol. 236. – 012018. – 6 p.

3. Алексеев В. И., Вохмянина К. А., Елисеев А. Н., Жукова П. Н., Кубанкин А. С., Нажмудинов Р. М., Насонов Н. Н., Полянский В. В., Сергиенко В. И. Обнаружение когерентных пиков поляризационного тормозного излучения релятивистских электронов в поликристалле в геометрии обратного рассеяния // Письма в журн. техн. физики. – 2012. – Т. 38. – № 6. – С. 83–89.

4. Alekseev V. I., Vokhmyanina K. A., Eliseev A. N., Zhukova P. N., Kubankin A. S., Nazhmudinov R. M., Nasonov N. N., Polyanskii V. V., Sergienko V. I. Measuring coherent peaks of polarization bremsstrahlung from relativistic electrons in polycrystalline targets in backscattering geometry // Techn.

Phys. Letters. – 2012. – Vol. 38. – Nr. 3. – P. 294–296. (Перевод.)

5. Алексеев В. И., Иррибарра Э. Ф., Кубанкин А. С., Нажмудинов Р. М., Насонов Н. Н., Полянский В. В., Сергиенко В. И. Экспериментальное исследование поляризационного тормозного излучения в мелкозернистых поликристаллах // Поверхность. Рентген., синхротрон. и нейтрон. исслед. – 2013. – № 3. – С. 88–90.

6. Алексеев В. И., Елисеев А. Н., Иррибарра Э. Ф., Нажмудинов Р. М., Насонов Н. Н., Кубанкин А. С., Полянский В. В., Сергиенко В. И.

Диагностика нанодисперсных поликристаллов на основе поляризационного тормозного излучения релятивистских электронов // Поверхность. Рентген., синхротрон. и нейтрон. исслед. – 2014. – № 4. – С. 46–49.

7. Alekseev V. I., Eliseev A. N., Irribarra E. F., Nazhmudinov R. M., Nasonov N. N., Kubankin A. S., Polyanskii V. V., Sergienko V. I. Diagnostics of nanodisperse polycrystals based on the polarization bremsstrahlung of relativistic electrons // J. of Surface Investigation. X-ray, Synchrotron a. Neutron Techniques.

– 2014. – Vol. 8. – Nr. 2. – P. 347–350. (Перевод.)

8. Alekseev V. I., Eliseev A. N., Irribarra E. F., Kishin I. A., Kubankin A. S., Nazhmudinov R. M., Polyanski V. V., Sergienko V. I., Zhukova P. N. Research of the polarization bremsstrahlung of relativistic electrons in polycrystalline targets // Nuclear Instruments a. Methods in Phys. Research B. – 2015. – Vol. 342. – P. 47–51.

9. Alekseev V. I., Eliseev A. N., Irribarra E. F., Kishin I. A., Kubankin A. S., Levina V. S., Nikulin I. S., Nazhmudinov R. M., Sergienko V. I. Polarization bremsstrahlung by relativistic electrons in backscattering geometry for diagnosing atomic structure of polycrystals // Advanced Materials Research. – 2015. – Vol. 1084. – P. 246–251.

Личный вклад автора Соискатель внёс основной вклад во все этапы работы: постановка задач, аналитические расчёты, разработка экспериментальных установок, на которых были получены экспериментальные результаты диссертационных исследований, компьютерное моделирование рассматриваемых процессов излучений, разработка и испытание методик проведения экспериментов, постановка экспериментов, проведение экспериментов, обработка экспериментальных данных. Оформлению публикаций предшествовали коллективные обсуждения, тексты публикаций написаны в основном соискателем.

Связь работы с научными программами Соискатель являлся исполнителем следующих проектов по тематике диссертационных исследований:

1. грантов федеральной целевой научно-технической программы № П2317 и № 02.740.11.0545;

2. государственных заданий № 2.2508.2011 и № 3.2009.2014/К;

3. грантов РФФИ: № 09-02-97528 р_центр_а и № 12-02-31389 мол_а.

Структура и объем диссертации.

Диссертация состоит из введения, трёх глав, заключения, списка сокращений и условных обозначений, списка литературы из 91 наименования, изложена на 88 страницах и содержит 45 рисунков и 4 таблицы.

Содержание работы В работе представлены результаты экспериментальных исследований спектрально-углового распределения ПТИ, образующегося при взаимодействии электронов с энергией 7 МэВ с частично упорядоченными средами — поликристаллами с текстурой. Экспериментальные результаты позволили провести сравнение измеренных спектрально-угловых характеристик ПТИ с существующими моделями и обнаружить ряд новых эффектов.

В первой главе диссертации производится анализ теоретических моделей, позволяющих рассчитать спектрально-угловое распределение ПТИ релятивистских электронов, взаимодействующих с поликристаллическими бестекстурными и кристаллическими мозаичными средами. Отмечается, что спектр ПТИ, образующегося в полностью разориентированных поликристаллах, состоит из набора пиков, энергия которых близка к значениям, определяемым по формуле Вульфа-Брэгга (то есть зависит от угла наблюдения и межплоскостного расстояния). В то же время, спектр излучения, образующегося в мозаичных кристаллах чувствителен еще и к ориентации мишени относительно пучка заряженных частиц.

Выбор именно этих моделей объясняется тем, что к настоящему времени не существует моделей для описания ПТИ из текстурированных поликристаллов, определяющихся промежуточной степенью упорядоченности кристаллитов по углам ориентации по отношению к мозаичным кристаллам и бестекстурным поликристаллам, для которых свойства ПТИ хорошо изучены.

Во второй главе диссертации приводятся результаты экспериментального исследования спектрально-угловых распределений ПТИ релятивистских электронов, образующегося в поликристаллических мишенях. Измерения выполнялись на экспериментальной установке, находящейся в Отделе физики высоких энергий ФИАН. Используемые источник электронов (микротрон) и система транспортировки и формирования пучка обеспечивали в области мишени энергию электронов 7 МэВ, средний ток порядка 1–10 нА, расходимость пучка менее 0.15°, диаметр пучка 2 мм. При измерении спектров излучения учитывались угловые размеры пятна электронов на мишени и разрешение детектора.

На первом этапе экспериментов были выполнены измерения спектров ПТИ, образующегося в Al, Ni, Cu, Nb, Mo и W поликристаллических мишенях, при угле наблюдения 180° выявили зависимость спектрально-углового распределения от ориентации текстурированного образца. В результате измерений удалось зафиксировать существенно различающиеся по набору пиков спектры ПТИ. Было обнаружено, что при вращении мишени относительная интенсивность пиков ПТИ существенно изменяется, что характерно для поликристаллов с текстурой.

На следующем этапе исследований была выполнена серия экспериментов по измерению спектров ПТИ из вольфрамовой мишени с шириной распределения текстуры 5.44° под углами наблюдения 90.8, 119.6, 151.0 и 180.0°. Было обнаружено, что расчеты, выполненные в рамках модели для идеальных поликристаллов, не дают хорошего согласия с экспериментальными данными, хотя и воспроизводят их качественно. При изучении влияния ориентации W мишени на спектры ПТИ было обнаружено изменение энергии пиков на 12 % (при угле наблюдения 90.8°) и 3 % (при угле наблюдения 180.0°). Такое поведение характерно для когерентной части ПТИ, образующегося в кристаллах.

Основными результатами второй главы является измерение спектральноугловых и ориентационных характеристик ПТИ, образующегося в текстурированных поликристаллических мишенях.

В третьей главе диссертации производится анализ экспериментальных данных, полученных во второй главе, на основе моделей ПТИ, представленных в первой главе. Отмечается, что модель, разработанная для мозаичных кристаллов, хорошо описывает особенности поляризационного излучения, образующегося в текстурированном поликристалле вольфрама: увеличение амплитуды и уменьшение ширины когерентных пиков с ростом угла наблюдения, зависимость энергии пиков от ориентации поликристалла, уширение ориентационной зависимости выхода ПТИ в геометрии обратного рассеяния.

В заключении сформулированы основные результаты диссертационного исследования и даны рекомендации для проведения дальнейших исследований свойств ПТИ, образующегося в поликристаллах с текстурой.

Благодарности Автор работы выражает благодарность сотрудникам Физического института им. П. Н. Лебедева РАН, принимавшим участие в экспериментальных исследованиях: Алексееву В. И., Елисееву А. Н и Сергиенко В. И.

Глава 1. Теоретические модели поляризационного тормозного излучения релятивистских электронов, образующегося в поликристаллических средах Рассматривая ПТИ, образующееся при взаимодействии релятивистских электронов с текстурированными поликристаллами, следует ожидать проявления особенностей в спектрально-угловом распределении излучения присущих как для случая излучения в идеальном поликристалле, так и для случая излучения в кристаллах с высокой степенью совершенства.

Несмотря на один механизм генерации, характеристики излучения в этих случаях существенно отличаются.

Далее рассмотрим модели, описывающие свойства излучения, образующегося в идеальных поликристаллах и поликристаллах с текстурой.

1.1 Поляризационное тормозное излучение релятивистских электронов в идеальных поликристаллах В настоящее время одной из основополагающих теоретических работ, описывающих ПТИ релятивистских электронов, образующееся в поликристаллических средах, является работа [16].

Данная работа являлась основой при описании экспериментов [24–27], где измерялись спектры ПТИ из различных поликристаллических металлических фольгах при различных углах наблюдения. Продолжением работы [16] является работа [33], в которой представлена более детальная модель ПТИ, образующегося в поликристаллах.

Основным подходом к описанию ПТИ в частично-упорядоченных средах является решение уравнений Максвелла на основе интегрального преобразования Фурье. Можно сказать, что в случае описания ПТИ в поликристаллах каждое зерно в поликристалле рассматривается как отдельный идеальный кристаллит, в котором брэгговское рассеяние осуществляется в полной мере, а сам поликристалл состоит из ансамбля таких идеальных кристаллитов, произвольно ориентированных друг относительно друга.

При движении заряженных частиц в среде, фактически, наблюдается рассеяние их кулоновского поля электронами атомов среды. В поликристаллах рассеянное поле способно образовывать дифракционную картину. Иными словами, ПТИ заряженных частиц в поликристаллах — это дифракционный отклик взаимодействия кулоновского поля заряженных частиц с кристаллической решеткой, что объясняет схожесть свойств ПТИ с излучением, образующимся при дифракции широкополосного рентгеновского излучения в поликристаллах.

Стоит отметить, что в настоящей работе образование ПТИ рассматривалось в кинематическом приближении.

Подход, предложенный в работе [33], похож на кинематическую теорию ПРИ, развитую М. Л. Тер-Микаеляном [67; 68], суть которой заключается в формальной замене кулоновского поля заряженной частицы набором виртуальных фотонов с определенным спектрально-угловым распределением в соответствии с методом Вейцзеккера-Уильямса [51; 52]. То есть ПРИ можно рассматривать как дифракцию виртуальных фотонов кулоновского поля в кристаллах. В 2010 году в работе [44] была предложена формула для расчета спектров ПТИ в поликристаллах, распространяющегося против скорости заряженных частиц, полученная в рамках теории М. Л. Тер-Микаеляна.

В статьях [33; 44] при выводе спектрально-углового распределения ПТИ считалось, что зерна поликристаллов ориентированы случайным образом (равномерно по телесному углу 4 ср), и отмечалось аномальное уменьшение ширины пиков ПТИ при увеличении угла наблюдения.

–  –  –

ПТИ, возникающее при взаимодействии релятивистских заряженных частиц с поликристаллами, распространяется в любом направлении, однако его спектральный состав определяется углом наблюдения. Спектр ПТИ состоит из пиков, энергия которых определяется законом Вульфа-Брэгга.

Выпишем формулу спектрально-углового распределения ПТИ релятивистских электронов в поликристаллах, полученную в работе [33]:

( ), | ( )| (), ( ) ( ) (1) { ( )( )) ( )( ) ( ) )( ) ( ( )( )) ( ( ) ( )) ( ) ( ( }.

) ( ) ( )( ) ( ))( ))] [( ( (

–  –  –

Рисунок 2 — Спектр ПТИ электронов с энергией 7 МэВ, взаимодействующих с медной поликристаллической мишенью, рассчитанный по формуле (1) для угла наблюдения 135°.

На представленном спектре отчетливо выделяются пять пиков ПТИ, соответствующие следующим кристаллографическим плоскостям меди: (111), (200), (220), (311) и (331). В Таблице 1 показаны значения энергий этих пиков в сравнении с расчетами, выполненными по формуле Вульфа-Брэгга (угол ВульфаБрэгга при этом равен половине значения угла наблюдения, то есть 67.5°; H, K, L — индексы интерференции). Можно заметить, что в показанном спектре излучение от кристаллографических плоскостей (311) и (222) образовало общий пик, то же наблюдается для плоскостей (331) и (420). Отсутствие пика от плоскости (400) объясняется малым значением фактора повторяемости.

–  –  –

Слияние пиков в спектре ПТИ может существенно осложнить анализ экспериментальных результатов. Именно поэтому в работе [33] сделан акцент на изучение зависимости влияния геометрии эксперимента на ширину пиков в спектре исследуемого излучения. Ширина пиков зависит от угла наблюдения в соответствии со следующим выражением:

() (2),.

() Из формулы (2) следует, что ширина пиков ПТИ уменьшается с ростом угла наблюдения и может достигать нескольких электронвольт при 180°.

Последнее обстоятельство и позволяет легко разделять и идентифицировать пики в спектре ПТИ, измеренном в геометрии обратного рассеяния. На Рисунке 3 показаны спектры ПТИ при углах наблюдения 120, 150 и 180°. Энергия первых восьми пиков ПТИ, спектр которого рассчитывался при 180°, а также энергия квантов рентгеновского излучения, подвергшегося дифракции при аналогичных условиях (то есть при угле Вульфа-Брэгга 90°), приведена в Таблице 2.

–  –  –

Из приведенных данных следует, что в случае 180° большая амплитуда, пропорциональная квадрату кинетической энергии электронов, и малая (порядка нескольких электронвольт) ширина пиков ПТИ облегчает проведение анализа измеренных спектров и позволяет использовать ПТИ для измерений параметров кристаллической структуры мишени с высокой точностью.

Сравним форму пиков ПТИ, соответствующих кристаллографической плоскости (111) медной мишени, рассчитанных согласно работам [33] (для случая 180°) и [44]. Результаты расчетов представлены на Рисунке 4.

Рисунок 4 — Расчеты вклада кристаллографической плоскости (111) медной мишени в ПТИ, выполненные по формуле (18) из работы [44] (черная тонкая кривая) и по формуле (11) из работы [33] (серая утолщенная кривая на заднем фоне).

Из Рисунка 4 видно, что формы кривых совпадают, следовательно, можно говорить о том, что спектральное распределение ПТИ, полученное в [44] качественно повторяет распределение, которое можно получить при подстановке 180° в формулу, выведенную в работе [33].

1.2 Поляризационное тормозное излучение релятивистских электронов в поликристаллах с текстурой Расчеты, выполненные в предыдущем разделе справедливы только для поликристаллов, зерна которых ориентированы случайным образом. В реальных поликристаллических телах при росте, рекристаллизации или деформации возникает текстура — закономерное распределение ориентации отдельных кристаллитов (или их преимущественная ориентация) относительно осей образца [71].

Важной задачей при подготовке экспериментальных исследований ПТИ является определение параметров рассматриваемых мишеней. Одним из основных параметров мишени является толщина. Для предотвращения влияния нагрева мишени на исследуемые процессы необходимо использовать только тонкие мишени, например, выполненные в виде фольги. Толщина фольги определяется насыщением выхода ПТИ. Несмотря на то, что ПТИ образуется на всем пути заряженных частиц в мишени, из-за поглощения выйти из мишени способно излучение только с глубины, определяемой длиной ослабления (интенсивность рентгеновского излучения, прошедшего через слой вещества толщиной, уменьшается в раз [72]). Использовать мишени, толщина которых больше нескольких длин ослабления, не имеет смысла, наоборот, спектрально-угловое распределение ПТИ от толстых мишеней искажается за счет многократного рассеяния [73] и потерь энергии электронов в веществе. В Таблице 3 в качестве примера приведены значения длин ослабления для рентгеновских фотонов различных энергий в Cu и W мишенях (значения взяты из работы [74]).

–  –  –

При использовании фольг в качестве мишеней для экспериментального исследования свойств ПТИ следует учитывать особенности их атомной структуры. При изготовлении фольги материал подвергается сильным деформациям, что ведет к образованию текстуры. Например, при прокатке металлов с объемноцентрированной кубической (ОЦК) решеткой образуется ограниченная текстура (или текстура прокатки) {100}011 (запись {hkl}mnk означает, что плоскости семейства выстроены преимущественно {hkl} параллельно плоскости прокатки, а направления семейства mnk — вдоль направления прокатки), при прокатке металлов с гранецентрированной кубической (ГЦК) решеткой образуется сложная ограниченная текстура вида {110}112 + {112}111 [75].

Как правило, исследование текстуры поликристаллических сред осуществляется при помощи методов рентгеноструктурного анализа. Наиболее часто исследование текстуры производится на основе измерения спектральноугловых характеристик дифрагированного рентгеновского излучения при различной ориентации поликристаллической мишени относительно оси пучка зондирующего рентгеновского излучения. На Рисунке 5 (справа) представлена возможная для проведения подобных исследований геометрия. На Рисунке 5 (слева) показана зависимость интенсивности дифракционного пика (220) медной фольги от угла ориентации (на рисунке 0), измеренная в данной геометрии.

Зависимость получена при угле Вульфа-Брэгга, равном 45.4° ( 90.8°), и угловом разрешении системы 5°. В качестве источника излучения использовалась рентгеновская трубка Apogee 5000 Series (Oxford Instruments) с вольфрамовым анодом и размером фокального пятна 48 мкм. Измерения проводились при ускоряющем напряжении рентгеновской трубки 15 кВ и токе 200 мкА.

Рисунок 5 — Зависимость числа событий в дифракционном пике (220) от ориентационного угла Cu мишени (слева) и схема измерений (справа):

45.4° — угол Вульфа-Брэгга, — волновой вектор первичного рентгеновского излучения, — волновой вектор дифрагированного излучения, — вектор обратной решетки (погрешности измерений пренебрежимо малы и не показаны).

Из представленной зависимости следует, что в исследуемом поверхностном слое медной мишени имеется преимущественная ориентация зерен: для большинства кристаллитов кристаллографические плоскости семейства {110} перпендикулярны оси, отклоненной от нормали к поверхности образца на 4°.

Ширина на полувысоте представленного распределения составляет около 12° (с поправкой на разрешение системы ширина исходного распределения — 11°).

Данное обстоятельство не позволяет использовать формулу (1) для описания поляризационного излучения, образующегося при взаимодействии заряженных частиц с текстурированными поликристаллами.

Стоит отметить, что получить идеальный (или эталонный) поликристалл, имеющий малую толщину проблематично. С другой стороны, большинство поликристаллических образцов, которые были частью реальных установок или конструкций и могут сами представлять интерес для исследований, подвергались деформациям и, следовательно, имеют текстуру (или создавались с текстурой, имеющей заданные свойства).

Учитывая, что подавляющее большинство поликристаллов является текстурированным, становится актуальной задача описания ПТИ в таких поликристаллах. В определённых рамках одной из возможностей описания когерентной части ПТИ в текстурированных поликристаллах является подход, в котором текстурированный поликристалл рассматривается как кристалл с мозаичностью.

Получить спектрально-угловое распределение ПРИ, возникающее при взаимодействии релятивистских заряженных частиц с мозаичными кристаллами или поликристаллами с острой текстурой, можно по формулам (1) и (2), представленным в работе [44]. Выполняя рекомендации, приведенные в этой работе, можно получить следующее выражение:

( )( )] [ ( ), | ( )| [ ( )( )] ( ( )) (3) ( ), [ ( )( )] ( ( )) } { ( ( )), | ( )| (), — энергия Вульфа-Брэгга, — отклонение волнового вектора в котором регистрируемого излучения от «зеркального» (или центрального) направления по отношению к скорости электронов и максимуму распределения текстуры (см. Рисунок 6), —ширина текстуры поликристалла ( ; здесь и далее знак

–  –  –

Заметим, что при 180° применение формулы формула (3) не позволяет получить корректные результаты. Для расчета характеристик ПРИ в таких условиях необходимо при выводе спектрально-углового распределения использовать разложения (по величинам и ) более высоких порядков. Учтем это, и при вычислениях далее будем использовать следующее выражение, описывающее спектрально-угловое распределение ПРИ:

( ) [ ( ) ], (4) ( ( )) [ ] ( ), ( ( )) } { [ ] (), [ () ], (),

–  –  –

На Рисунке 8 представлены ориентационные зависимости выхода ПРИ кристаллографической плоскости (220) медных мишеней с текстурами разной ширины, рассчитанные по формуле (4) для 90° и, на Рисунке 9 — примеры спектров для мишени с шириной текстуры 5° и различных ориентационных углах. Как показано на Рисунке 9, при изменении ориентации текстурированной поликристаллической мишени относительно скорости электронов происходит смещение пика в спектре ПТИ. Известно, что энергия ), то есть пика в спектре ПРИ определяется выражением ( зависит от угла между вектором обратной решетки (осью текстуры) и вектором скорости заряженных частиц. Очевидно, что при использовании в качестве мишеней полностью разориентированных поликристаллов такое поведение наблюдаться не может.

Важно отметить, что угловое распределение псевдофотонов кулоновского поля заряженной частицы, движущейся в среде, имеет вид полого конуса с углом раствора (см., например, работу [51]). Если характерная угловая величина мозаичности или распределения текстуры будет существенно меньше, то такую мишень можно рассматривать как совершенный кристалл, наоборот, в случае характеристики ПТИ будут близки к случаю генерации в бестекстурном поликристалле. В настоящей работе рассматривается промежуточный случай, когда. Выполнение такого условия должно привести к появлению ряда новых особенностей в характеристиках поляризационного излучения.

Рисунок 8 — Зависимости интенсивности пика ПРИ кристаллографической плоскости меди (220) от ориентационного угла, рассчитанные для мишеней с шириной текстуры (на полувысоте распределения), равной 5, 10 и 15°, при 90° и энергии электронов 7 МэВ.

Рисунок 9 — Спектры ПРИ кристаллографической плоскости меди (220), рассчитанные для 90° и ширины текстуры 5°.

Глава 2. Экспериментальные исследования спектрально-углового распределения поляризационного тормозного излучения Как показано в первой главе диссертации, сигнал ПТИ сосредоточен в достаточно широкой спектральной области рентгеновского излучения, определяющейся углом наблюдения процесса излучения.

Для основных кристаллографических плоскостей различных поликристаллических мишеней когерентные пики ПТИ проявляются в обычно области брэгговской дифракции рентгеновского излучения 1–10 кэВ при типичной спектральной ширине пиков 10–1000 эВ. Также расчёты показывают достаточно низкий выход ПТИ из поликристаллов (см., например, Рисунок 2). Данные величины являются основными для разработки экспериментальной установки и проведения экспериментальных исследований.

2.1 Экспериментальная установка для исследования поляризационного тормозного излучения релятивистских электронов в поликристаллах Для исследования свойств ПТИ релятивистских электронов на базе ускорительного комплекса Отдела физики высоких энергий ФИАН была создана экспериментальная установка, схема которой показана на Рисунке 10.

Окончательный вариант представленной установки был получен после модернизации, в ходе которой была заменена вакуумная камера и добавлен спектроскопический тракт (детальное описание установки до модернизации выполнено в работах [50; 76]). Использование новой вакуумной камеры позволило проводить измерения спектров ПТИ в широком диапазоне углов наблюдения.

Источником электронов в экспериментальной установке служит инжектор синхротрона С-25Р «Пахра» — микротрон УЭ, имеющий следующие характеристики [77]:

энергия электронов — 7 МэВ, частота сброса пучка — 50 Гц, длительность сброса — до 4 мкс, ток пучка (в импульсе) — до 35 мА.

Временная структура пучка на выходе из микротрона схематически показана на Рисунке 11.

Рисунок 10 — Схема экспериментальной установки для исследования свойств ПТИ.

Рисунок 11 — Временная структура пучка электронов на выходе микротрона.

Для формирования пучка и его транспортировки в вакуумную камеру В к закрепленной в гониометрическом устройстве мишени М используется электронно-оптический тракт, включающий следующие компоненты:

— графитовые цилиндрические коллиматоры К с апертурой 3 мм, установленные на расстоянии 1.8 м друг от друга и предназначенные для первичного формирования пучка и снижения его интенсивности;

— поворотные магниты М1, М2 и М3, используемые для отклонения пучка электронов в горизонтальной плоскости, при этом, магнит М1 отвечает за проводку пучка через коллиматоры и может использоваться для управления током проходящего пучка электронов, а магниты М2 и М3 позволяют осуществить проводку пучка через ось вращения мишени и вдоль определенной оси вакуумной камеры, каждый поворотный магнит отклоняет пучок на угол ~ 30°;

— корректор Корр. — отклоняющий магнит, предназначенный для контроля положения пучка в вертикальной плоскости, содержащей ось магнитооптического канала (то есть перпендикулярно плоскости, содержащей магниты М1, М2 и М3);



Pages:   || 2 |
 
Похожие работы:

«Абрамова Полина Владимировна ВЛИЯНИЕ ОБЪЕМНОЙ СТРУКТУРЫ И СОСТОЯНИЯ ПОВЕРХНОСТНЫХ СЛОЕВ ТИТАНА, НИКЕЛЯ И НИКЕЛИДА ТИТАНА НА ЗАКОНОМЕРНОСТИ ПРОТЕКАНИЯ ПРОЦЕССОВ ИХ ОКИСЛЕНИЯ Специальность 02.00.04 – физическая химия...»

«КУДАШОВ Егор Сергеевич ИНЖЕНЕРНО-ГЕОЛОГИЧЕСКОЕ ОБОСНОВАНИЕ УСТОЙЧИВОСТИ НАМЫВНЫХ ГИПСОНАКОПИТЕЛЕЙ Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Диссертация на соискание ученой степени...»

«ЕМЕЛЬЯНОВ НИКИТА АЛЕКСАНДРОВИЧ Структура и диэлектрические свойства наночастиц BaTiO3 c модифицированной поверхностью и композитного материала на их основе Специальность 01.04.07 – физика конденсированного состояния ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор технических наук, профессор, Заслуженный деятель науки РФ Сизов А.С. Курск – 2015...»

«ЕМЕЛЬЯНОВ НИКИТА АЛЕКСАНДРОВИЧ Структура и диэлектрические свойства наночастиц BaTiO3 c модифицированной поверхностью и композитного материала на их основе Специальность 01.04.07 – физика конденсированного состояния ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор технических наук, профессор, Заслуженный деятель науки РФ Сизов А.С. Курск – 2015...»

«ЗАХАРОВ ФЁДОР НИКОЛАЕВИЧ ЧИСЛЕННЫЙ АНАЛИЗ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ ПРИ РАСПРОСТРАНЕНИИ УКВ В СЛУЧАЙНО-НЕОДНОРОДНОЙ ТРОПОСФЕРЕ НАД МОРСКОЙ ПОВЕРХНОСТЬЮ Специальность 01.04.03 – Радиофизика ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата технических наук Научный руководитель доктор технических...»

«ГУРИН Григорий Владимирович СПЕКТРАЛЬНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ВЫЗВАННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ ВКРАПЛЕННЫХ РУД Специальность 25.00.10 – Геофизика, геофизические методы поисков полезных ископаемых Диссертация на соискание ученой степени кандидата геолого-минералогических наук Научный руководитель: д.г.-м.н., проф. К.В. Титов Санкт-Петербург –...»

«Иванова Анна Леонидовна ИССЛЕДОВАНИЕ ВОЗМОЖНОСТЕЙ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОЙ УСТАНОВКИ TUNKA-GRANDE ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ ПЕРВИЧНЫХ КОСМИЧЕСКИХ ЛУЧЕЙ В ОБЛАСТИ ЭНЕРГИЙ 1016 1018 ЭВ Специальность 01.04.23 – физика высоких энергий ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук НАУЧНЫЕ РУКОВОДИТЕЛИ: доктор физико-математических...»

«Минаков Дмитрий Вячеславович РАСЧЕТ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ПЛОТНОЙ ПЛАЗМЫ МЕТАЛЛОВ МЕТОДОМ ФУНКЦИОНАЛА ПЛОТНОСТИ И КВАНТОВОЙ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ДИНАМИКИ 01.04.08 – физика плазмы ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель к. ф.-м. н. Левашов Павел Ремирович Москва – 2015 Содержание Введение......................»

«ДЕТУШЕВ ИВАН ВАСИЛЬЕВИЧ ФУНДАМЕНТАЛИЗАЦИЯ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ПОДГОТОВКИ СТУДЕНТОВ ЭКОНОМИЧЕСКИХ СПЕЦИАЛЬНОСТЕЙ ВУЗОВ НА ОСНОВЕ ПРОФЕССИОНАЛЬНОЙ НАПРАВЛЕННОСТИ ОБУЧЕНИЯ 13.00.02 – теория и методика обучения и воспитания (математика) Диссертация на соискание ученой степени кандидата педагогических наук Научный руководитель: доктор...»

«ПАНЧЕНКО Алексей Викторович МАРКШЕЙДЕРСКАЯ ОЦЕНКА УСТОЙЧИВОСТИ КРИВОЛИНЕЙНОГО В ПЛАНЕ БОРТА КАРЬЕРА Специальность 25.00.16 – Горнопромышленная и нефтегазопромысловая геология, геофизика, маркшейдерское дело и геометрия недр Научный руководитель: доктор технических...»

«ЧАН ВАН ХАНЬ СИСТЕМНЫЙ АНАЛИЗ И РАЗРАБОТКА МЕТОДОВ ОПТИМИЗАЦИИ ПРОМЫШЛЕННЫХ БОРТОВЫХ СИСТЕМ УПРАВЛЕНИЯ НА ОСНОВЕ СЕТЕВОЙ ИНФОРМАЦИОННОЙ СРЕДЫ Специальность 05.13.01 – «Системный анализ управление и обработка информации» ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата технических наук Научный руководитель: д.т.н., профессор Нгуен Куанг Тхыонг Москва 2015...»

«ВОРОНЦОВА ЕВГЕНИЯ АЛЕКСЕЕВНА МЕТОД ОТДЕЛЯЮЩИХ ПЛОСКОСТЕЙ С ДОПОЛНИТЕЛЬНЫМИ ОТСЕЧЕНИЯМИ И ЕГО ПРИМЕНЕНИЕ В ЗАДАЧАХ АНАЛИЗА ДАННЫХ С НЕОПРЕДЕЛЕННОСТЯМИ Специальность 05.13.18 – Математическое моделирование, численные методы и комплексы программ Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный...»

«Шахсинов Гаджи Шабанович НЕСТАЦИОНАРНЫЕ КИНЕТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ С УЧАСТИЕМ МЕТАСТАБИЛЬНЫХ АТОМОВ ИНЕРТНЫХ ГАЗОВ В ПЛАЗМЕННЫХ ВОЛНОВОДАХ 01.04.04 – физическая электроника ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: д. ф.-м. н., профессор Ашурбеков Назир Ашурбекович Научный консультант: д. ф.-м. н., профессор Иминов Кади Османович Махачкала – 2015 Оглавление ВВЕДЕНИЕ...»









 
2016 www.konf.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, диссертации, конференции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.