WWW.KONF.X-PDF.RU
БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, конференции
 

Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 10 |

«КОЛЛИМИРОВАННЫЕ ВЫБРОСЫ ВЕЩЕСТВА В АКТИВНЫХ ЯДРАХ ГАЛАКТИК ...»

-- [ Страница 1 ] --

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК

ГЛАВНАЯ (ПУЛКОВСКАЯ) АСТРОНОМИЧЕСКАЯ ОБСЕРВАТОРИЯ

На правах рукописи

Пушкарев Александр Борисович

КОЛЛИМИРОВАННЫЕ ВЫБРОСЫ ВЕЩЕСТВА

В АКТИВНЫХ ЯДРАХ ГАЛАКТИК

Специальность 01.03.02 – астрофизика и звёздная астрономия

ДИССЕРТАЦИЯ



на соискание учёной степени доктора физико-математических наук

Санкт-Петербург – 2014 Содержание Введение 1 Поглощение радиоизлучения в ядерных областях струй

1.1 Метод измерения сдвига положения РСДБ ядра........... 25

1.2 Результаты измерения сдвига РСДБ ядра................ 30

1.3 Точность метода................................. 39 1.3.1 Случайные ошибки.......................... 39 1.3.2 Систематические ошибки..................... 42 1.3.3 Влияние стационарных компонент............... 49

1.4 Физика выбросов по измерениям сдвига РСДБ ядра....... 51 1.4.1 Магнитное поле на 1 пк от чёрной дыры.......... 52 1.4.2 Удалённость РСДБ ядра от истинного начала струи.. 58 1.4.3 Магниное поле вблизи чёрной дыры............. 62

1.5 Частотная зависимость сдвига....................... 64

1.6 Заключение к Главе 1............................. 69 2 Статистические исследования физических свойств релятивистских выбросов на парсековых масштабах

2.1 Выборка источников, данные наблюдений и обработка..... 76 2.1.1 Выборка 370 источников и её полнота............ 76 2.1.2 Данные двухчастотных наблюдений.............. 78 2.1.3 Обработка данных.......................... 83

2.2 Анализ изображений и физические свойства струй........ 88 2.2.1 Свойства восстановленных РСДБ изображений..... 88 2.2.2 Моделирование парсековой структуры............ 92 2.2.3 Компактность струй и астрометрические приложения. 94 2.2.4 Свойства РСДБ ядер......................... 100 2.2.5 Спектральные свойства выбросов............... 106 2.2.6 Эволюция яркостной температуры вдоль струи...... 11

–  –  –

Общая характеристика работы

Активные ядра галактик (квазары, лацертиды, радио- и сейфертовские галактики) представляют собой один из наиболее интригующих феноменов Вселенной благодаря целому ряду своих пекулярных свойств: колоссальному энерговыделению (до 1047 эрг/с в квазарах), нетепловому характеру излучения, его высокой и в то же время быстрой переменности во всех участках электромагнитного спектра, от радио- до гамма-диапазона. Ещё одним типичным признаком радиогромких активных галактических ядер (АГЯ) является наличие биполярных потоков вещества, частицы в которых могут ускоряться до ультрарелятивистских скоростей, как это следует из видимых сверхсветовых движений, высоких значений Доплер-фактора и величин яркостной температуры, превышающих комптоновский предел в 1012 К. Современные представления об АГЯ предполагают, что образование таких струй обусловлено аккрецией вещества на центральный гравитирующий объект сверхмассивную ( 108±2 масс Солнца) чёрную дыру, что, в свою очередь, решает задачу отведения части момента вращения аккреционного диска, поддерживая таким образом высокую эффективность аккреции.

Заряженные частицы, движущиеся с релятивистскими скоростями в магнитном поле струи, порождают некогерентное синхротронное излучение в широком диапазоне частот, от радио и вплоть до ультрафиолета. Рентгеновское и гамма-излучение АГЯ генерируется обратным Комптон-эффектом при рассеянии фотонов более низких энергий на релятивистских электронах.

Формирование выбросов в АГЯ в направлениях оси вращения диска происходит в непосредственной близости от чёрной дыры, уже на расстояниях в несколько десятков гравитационных радиусов (Junor et al. 1999; Hada et al. 2011). Точный механизм ускорения частиц в струях доподлинно неизвестен, равно как и его характер (постоянный или импульсный). Тем не менее, теоретические модели АГЯ тесно связывают процесс ускорения с прохождением фронтов ударных волн, а также наличием градиента магнитного давления.





Магнитное поле, а именно его тороидальная составляющая, образующаяся в результате дифференциального вращения аккреционного диска или эргосферы чёрной дыры, играет исключительную роль в коллимации и удержании струй, которые в радиодиапазоне могут прослеживаться до расстояний в несколько десятков килопарсек, т.е. превышать оптические размеры самих родительских галактик. На б льших масштабах струи теряют о значительную часть своей энергии как на взаимодействие с окружающей средой, так и на излучение, и в конце концов становятся диффузными и необнаружимыми.

Актуальность темы. Исследование формирования струй в активных ядрах галактик, их коллимации и ускорения до релятивистских скоростей требует картографирования выбросов с максимальным пространственным разрешением как в полной интенсивности, так и в поляризации, что достигается с помощью систем апертурного синтеза, используя метод радиоинтерферометрии со сверхдлинными базами (РСДБ; Матвеенко и др. 1965).

Наземные РСДБ системы обеспечивают угловое разрешение до долей миллисекунды дуги, что соответствует парсековым масштабам в линейной шкале для объектов, расположенных на космологических расстояниях. Ещё более высокое угловое разрешение достигается в наземно-космических РСДБ наблюдениях (VSOP, РадиоАстрон), когда один из элементов системы выводится на орбиту. Однако, из-за эффектов поглощения излучения, особенно сильных на низких частотах, наиболее внутренние околоядерные области струи недоступны для наблюдений. Тем не менее, эти эффекты являются не только ограничивающим фактором, но также и источником информации об основных физических свойствах коллимированного релятивистского выброса, а учёт их частотной зависимости важен для непосредственных астрометрических приложений, повышающих точность определения координат объектов. На излучение АГЯ как ярких компактных радиоисточников накладывают свой отпечаток и эффекты распространения излучения, что позволяет экспериментально исследовать как сами эти эффекты, так и турбулентные свойства межзвёздной среды с высочайшим пространственным разрешением, обеспечиваемым РСДБ наблюдениями.

В последние годы техника проведения РСДБ эксперинтов позволяет проводить их одновременно на нескольких частотах, что сделало возможным исследования распределения спектральных свойств по источнику, а также измерения частотного сдвига положения РСДБ ядра. Особенно актуальны длительные ряды РСДБ наблюдений, поскольку они позволяют прослеживать эволюцию структуры объекта и, соответственно, проводить измерения скорости и ускорения струи. Плотный многолетний мониторинг большого количества источников, содержащего статистически полные по потоку выборки, даёт возможность статистически исследовать свойства коллимированных истечений в АГЯ. Анализ экспериментального материала самых крупных РСДБ программ по мониторингу активных ядер галактик, таких как MOJAVE (Monitoring Of Jets in Active galactic nuclei with VLBA Experiments;

ключевой научный проект VLBA) и RDV (Research & Development – VLBA), а также наземно-космических (VSOP/Halca) РСДБ наблюдений позволяет исследовать некоторые открытые вопросы физики релятивистских струй в АГЯ, что и определяет актуальность данной диссертационной работы.

Цели и задачи диссертационной работы. Несмотря на значительный прогресс, достигнутый за последние десятилетия, в понимании физических процессов в активных ядрах галактик, остаётся целый ряд открытых вопросов, часть из которых стали следующими целями диссертационной работы.

1. Измерить истинные углы раскрыва релятивистских РСДБ струй и проанализировать их связь с Лоренц-фактором выброса.

2. Исследовать кинематические свойства коллимировнных истечений в АГЯ на парсековых масштабах и провести измерения ускорений в них.

3. Разработать новый метод измерения частотно-зависимого сдвига абсолютного положения РСДБ ядра, применить его к большой выборке источников, определить соответствующие сдвиги и статистически исследовать их свойства, а также восстановить радиусы РСДБ ядер и оценить типичную величину магнитного поля вблизи центральной чёрной дыры.

4. Измерить и статистически исследовать размеры и яркостные температуры РСДБ ядер, а также дать оценку характеру эволюции этих параметров вдоль выброса.

5. Изучить спектральные свойства струй и измерить величину эффекта старения спектрального индекса.

6. Определить задержку между всплесками излучения АГЯ в радио- и гамма-диапазоне.

7. Локализовать область гамма-излучения в АГЯ.

8. Установить физическую природу крайне нетипичного мультикомпонентного распределения яркости по квазару 2023+335 (на эпохи мая и июля 2009 г) и исследовать свойства рассеивающего излучение промежуточного экрана.

Научная новизна работы состоит в том, что все основные результаты, вынесенные на защиту, получены либо впервые вообще, либо впервые по столь большому количеству источников в исследованных выборках. Так, на основе VLBA наблюдений измерены видимые углы раскрыва парсековых струй 215 источников и истинные углы раскрыва для 56 выбросов. Экспериментально подтверждена обратнопропорциональная зависимость истинного угла раскрыва струи от Лоренц-фактора, предсказанная теоретическими моделями. Выполнено картографирование выборки 370 АГЯ по данным глобальных геодезических РСДБ наблюдений с участием до 20 антенн (включая 10 антенн VLBA), проведённых одновременно на частоте 8 и 2 ГГц, и исследована соответствующая парсековая и гектопарсековая структура источников, изучена зависимость яркостной температуры вдоль струи, а также построены карты распределения спектрального индекса и измерены его значения в РСДБ ядре и оптически тонких областях выброса. Обнаружен и измерен эффект старения спектрального индекса вдоль хребтовой линии струи. С помощью совместного анализа данных наблюдений в радио- и гамма-диапазоне по выборке из 183 гамма-ярких АГЯ экспериментально обнаружена величина временной задержки всплесков радиоизлучения РСДБ ядра на частоте 15 ГГц по отношению к гамма-излучению как в системе наблюдателя, так и в системе источника. Используя моделирование методом Монте-Карло, локализована область формирования гамма-излучения в АГЯ. Показано, что она находится внутри РСДБ ядра на 15 ГГц на расстоянии нескольких парсек от чёрной дыры. Разработан новый метод измерения частотного сдвига положения РСДБ ядра и применён к выборке из 163 источников, наблюдавшихся одновременно на четырёх частотах, что дало возможность измерить радиусы РСДБ ядер и оценить величину магнитного поля в окрестности центральной чёрной дыры. По 10-летнему ряду глобальных РСДБ наблюдений на 8 ГГц изучена кинематика 66 источников, измерены скорости и ускорения струй. Проведён сравнительный анализ таких характеристик как спектральный индекс, яркостная температура, угол раскрыва, угол к лучу зрения, а также видимая скорость для гамма-ярких и гамма-слабых активных ядер галактик. Открыт эффект мультиизображений квазара, сформированных в результате анизотропного рефракционного рассеяния на неоднородностях межзвёздной среды. Установлена прямая связь эффекта с событием экстремального рассеяния.

Результаты, вошедшие в диссертацию, были отмечены Научным Советом по астрономии Отделения физических наук РАН среди важнейших достижений астрономических исследований в России за 2010, 2011 и 2012 гг.

Теоретическая и практическая значимость. Результаты диссертации, а именно статистика измеренных истинных углов раскрыва выбросов, а также скоростей и ускорений коллимированных течений в АГЯ на парсековых масштабах, важны для уточнения теоретических моделей релятивистских струй. Измерения частотно-зависимых векторов сдвига РСДБ ядра для 163 блазаров, а также результаты картографирования и моделирования структуры компактных струй в выборке 370 активных ядер галактик по данным глобальных РСДБ наблюдений были успешно использованы для повышения точности в определении координат объектов.

Непосредственную практическую значимость для РСДБ астрометрии имеет и информация о компактности объектов, измеренной на миллисекундных угловых масштабах. Она может быть учтена при обновлении/расширении каталога ICRF, задающего международный набор реперов астрономической системы координат. К тому же, данные о компактности и яркости источников имеют прикладное значение при отборе объектов для наземно-космических РСДБ наблюдений и используются в рамках миссии космического интерферометра РадиоАстрон.

Разработанный метод по измерению частотного сдвига абсолютного положения РСДБ ядра, позволивший произвести соответствующие измерения для максимального на сегодняшний день количества объектов (163), имеет высокую степень применимости и практической значимости. Обнаруженный эффект формирования множественных рефракционных изображений квазара и его динамика важны как для разработки теоретической модели событий экстремального рассеяния, ассоциирующихся с этим явлением, так и для исследований высокотурбулентных областей межзвёздной среды.

Экспериментальные результаты диссертации доступны в электронной форме в виде ASCII таблиц и нескольких тысяч FITS файлов с РСДБ изображениями и данными функции видности в открытых международных базах данных, таких как CDS, NRAO, astrogeo.org, а также доступны на сайтах научных реферируемых журналов.

Апробация результатов. Результаты, изложенные в диссертации, обсуждались автором на семинарах Главной Пулковской Астрономической Обсерватории, Астрокосмического центра ФИАН, Крымской Астрофизической Обсерватории, Физического факультета Таврического Национального Университета им. В.И. Вернадского, Физического факультета университета г.

Корк (Ирландия), Астрономической Обсерватории Урумчи (Китай), Института радиоастрономии имени Макса Планка (Германия). Основные результаты диссертационной работы докладывались на следующих российских и международных научных конференциях:

• Всероссийские астрономические конференции, Москва (2004); Казань (2007), Санкт-Петербург (2013).

• “Актуальные проблемы внегалактической радиоастрономии”, Пущино (2006, 2007, 2009, 2011).

• JENAM-2003, “New Deal in European Astronomy: Trends and Perspectives”, Будапешт, Венгрия (2003).

• European VLBI Network Symposium, Толедо, Испания (2004), Болонья, Италия (2008).

• Международный симпозиум “Астрономия-2005: современное состояние и перспективы”, Москва (2005).

• “Challenges in Relativistic Jets”, Краков, Польша (2006).

• “The Central Kiloparsec: Active Galactic Nuclei and Their Hosts”, Иерапетра, Крит, Греция (2008).

• “Radio Universe at Ultimate Angular Resolution”, Москва, (2008).

• Finnish-Russian Radio astronomy Simposium, Орилампи, Финляндия (2008); Ламми, Финляндия (2012).

• Всероссийская астрометрическая конференция “Астрометрия-2009”, Санкт-Петербург (2009).

• Международная конференция “150 лет спектральным исследованиям в астрофизике: от Кирхгофа до наших дней”, Научный, Украина (2009).

• Fermi Symposium II, Вашингтон, США (2009).

• “Steady Jets and Transient Jets. Characteristics and relationship”, Бонн, Германия (2010).

• “Fermi meets Jansky: AGN in Radio and Gamma Rays”, Бонн, Германия (2010).

• Российско-Финляндский симпозиум по радиоастрономии, Пущино (2010).

• “Fermi and Jansky Symposium: Our Evolving Understanding of AGN”, Св.

Михаелс, США (2011).

• “Resolving the Sky – Radio Interferometry: Past, Present and Future”, Манчестер, Великобритания (2012).

• Всероссийская астрометрическая конференция “Пулково-2012”, СанктПетербург (2012).

• “The Modern Radio Universe 2013”, Бонн, Германия (2013).

• Симпозиум COSPAR “Космические магнитные поля: наследие А.Б. Северного”, Научный, Украина (2013).

• 40-я Научная Ассамблея COSPAR, Москва, Россия (2014).

Опубликованные статьи, содержащие основные результаты диссертации, признаны, подтверждены независимыми исследователями, часто цитируются в мире (более 1200 цитирований). Индекс Хирша (Hirsch 2005) на 28 августа 2014 г. равен 20. Эта статистика основана на данных базы астрофизических публикаций NASA ADS (Kurtz et al. 2000).

Публикации. По теме диссертации автором опубликовано 47 статей в научных журналах и 13 тезисов в сборниках трудов упомянутых выше российских и международных научных конференций. 45 статей опубликованы в изданиях, находящихся в Перечне ВАК ведущих рецензируемых научных журналов и изданий, удовлетворяя достаточному условию присутствия в хотя бы одной из систем цитирования библиографических баз Web of Science (база по естественным наукам: Science Citation Index Expanded) и Astrophysics (NASA Astrophysics Data System). Все статьи опубликованы после защиты кандидатской диссертации.

Личный вклад автора в совместные работы. Все работы по теме диссертации представляют результаты экспериментов и их анализа. В основном, это РСДБ эксперименты, выполненные с помощью многоэлементных (до 20 одновременно участвующих антенн) систем апертурного синтеза в США, Европе, а также системы геодезических станций, находящихся на разных континентах. Вклад автора в РСДБ исследования состоял в определяющем или равном участии при постановке задачи, калибровке данных экспериментов для получения астрофизической информации, включая разработку метода калибровки геодезических РСДБ-наблюдений, картографировании, анализе РСДБ результатов в области пространственных частот и изображения, статистическом анализе полученных результатов, их интерпретации и выводах, написании статей. На защиту выносятся те результаты, в которых вклад автора диссертации был определяющим или сравнимым со вкладом соавторов.

Работы выполнены в период с 2004 по 2014 год в сотрудничестве с коллегами из АКЦ ФИАН, ГАО РАН, НИИ “КрАО”, Радиоастрономического института Макса Планка (Германия), университета Purdue (США), Caltech (США), университета Мичигана (США), университета Корка (Ирландия), обсерватории Урумчи (Китай) и др. В работах, посвящённых измерению углов раскрыва парсековых струй блазаров (Pushkarev et al. 2009, 2011, 2012b); исследованию структур типа “канал-оболочка” в парсековых выбросах гамма-ярких активных ядер галактик (Пушкарев и др. 2005; Pushkarev et al. 2005a); обнаружению и измерению задержки между наблюдаемыми вариациями потоков излучения ядер активных галактик в гамма- и радиодиапазонах (Pushkarev et al. 2010a,b); локализации области гамма-излучения в АГЯ (Pushkarev et al. 2010b; Пушкарев 2011); проведению статистического анализа и изучению физических свойств выбросов АГЯ на парсековых и гектопарсековых масштабах по выборке из 370 источников (Pushkarev et al.

2008b; Pushkarev & Kovalev 2008, 2012); измерению частотного сдвига абсолютного положения РСДБ-ядра из-за эффекта синхротронного самопоглощения для 163 источников и оценки величины магнитного поля на расстоянии 1 парсека для 102 объектов, а также в окрестности центральной машины источника (сверхмассивной чёрной дыры) (Pushkarev et al. 2012a); открытию рефракционных мультиизображений квазара, сформированных в результате анизотропного рефракционного рассеяния на неоднородностях межзвёздной среды (Pushkarev et al. 2013a) автору принадлежит инициатива в постановке задач и ведущая роль в их реализации. В остальных работах, опубликованных в соавторстве, вклад диссертанта в решении рассматриваемых проблем равный.

Структура и объем дисертации. Диссертация состоит из Введения, пяти Глав, Заключения и Библиографии. Общий объем диссертации составляет 314 страниц, включая 109 рисунков и 23 таблицы. Библиография включает 331 наименованиe.

–  –  –

Загрузка...

Поглощение радиоизлучения в ядерных областях компактных струй Результаты по теме настоящей Главы опубликованы в следующих работах: Kovalev et al. (2008a,b,c,d); Байкова & Пушкарев (2010); Sokolovsky et al. (2011a,b); Bajkova & Pushkarev (2011a); Pushkarev et al. (2012a, 2013b).

Активность галактических ядер является результатом дисковой аккреции вещества на компактный центральный объект, скорее всего, представляющий собой сверхмассивную ( 106 1010 M ) чёрную дыру. Эта активность, в частности, проявляется в образовании узконаправленных биполярных потоков вещества, называемых также выбросами или струями, распространяющихся в направлениях перпендикулярно плоскости аккреционного диска. Наблюдения в миллиметровом диапазоне длин волн близких АГЯ показали, что выбросы обнаруживаются уже на расстояниях в несколько десятков гравитационных радиусов Rg = GMBH /c2 (Junor et al. 1999; Lobanov & Zensus 2007; Hada et al. 2011). Заметим, что гравитационный радиус чёрной дыры массой 109M составляет Rg 1.48 109 км 10 а.е.

Силовые линии полоидального магнитного поля, пронизывающие аккреционный диск и/или эргосферу чёрной дыры наматываются в тороидальные петли, которые могут играть ключевую роль в ускорении частиц до ультрарелятивистских скоростей посредством градиента магнитного давления вплоть до расстояний 103 105 Rg, а также в процессе коллимации формирующихся струй посредством кольцевого напряжения (Vlahakis & K nigl o 2004). Выбросы отводят значительную долю энергии и углового момента, заключенных как в акреционном диске (Hujeirat et al. 2003), так и во вращающейся чёрной дыре (Koide et al. 2002; Komissarov 2005).

Наблюдения с помощью метода РСДБ обеспечивают рекордное угловое разрешение для исследования выбросов в активных ядрах галактик, составляющее доли миллисекунды дуги, что соответствует парсековым масштабам в линейной шкале для источников, удалённых на космологические расстояния. Обычно, РСДБ морфология яркого активного галактического ядра представлена структурой, состоящей из одностороннего выброса (Kellermann et al. 1998), что является следствием релятивистских скоростей излучающих частиц. Движение с релятивистской скоростью приводит к сильному эффекту Доплера, т.е. частота излучения в системе отсчета наблюдателя будет равна 0 /(1 + z), где 0 частота излучения в системе отсчета источника, z красное смещение объекта, а величина (1.1) = (1 cos ) представляет собой фактор Доплера, достигающий максимального значения при = 0, где = (1 2)1/2 лоренц-фактор, = v/c, угол между вектором скорости и направлением на наблюдателя. Из-за эффекта релятивистской аберрации (эффект прожектора или излучение вперед) почти вся мощность излучения сосредоточена в узком конусе с углом раскрыва

1. Тогда, наблюдаемый поток S источника со степенным спектром вида S() составит

–  –  –

Рис. 1.1. Доплеровское усиление излучения в полярных координатах для источника на красном смещении z = 1 для случая n = 3 и = 0.75 для разных значений скорости движения плазмы. Радиальные линии проведены с интервалом 10.

излучение выброса, направленного на наблюдателя, т.е. приближающегося, усиливается, тогда как для удаляющегося ослабляется. Отношение потоков приближающегося и удаляющегося выбросов (Blandford 1990) равно

–  –  –

и отображено на рис. 1.2, из которого видно, что для релятивистских струй, направленных под малым углом к лучу зрения, отношение потоков приближающегося и удаляющегося выбросов настолько велико, что на много порядков превосходит динамические диапазоны восстанавливаемых изображений, достижимые при РСДБ наблюдениях, а потому типичная морфология АГЯ на парсековых масштабах часто представлена односторонней структурой типа ядро-выброс.

Под термином “ядро” или “РСДБ ядро” понимают видимое основание струи, обычно являющееся самой яркой и при этом самой компактной деталью РСДБ изображений активных ядер галактик (Lobanov 1998; Marscher 2008). Важно отметить, что РСДБ ядро не является физическим ядром или Рис. 1.2. Отношение потоков приближающегося и удаляющегося от наблюдателя выброса c n = 3 и = 0.75 в зависимости от угла к лучу зрения для разных значений скорости плазмы в струе.

же основанием струи. РСДБ ядро представляет собой область выброса, расположенную на расстоянии rcore от центрального источника физического ядра чёрной дыры, на котором оптическая толщина синхротронного излучения струи достигает величины 1 на частоте наблюдения. В миллиметровом диапазоне термин ядро может также означать первую стоячую коническую реколлимационную ударную волну, которая, ускоряя частицы и уярчая компонент ядра, может находиться дальше по течению струи, чем поверхность с = 1 (Marscher 2008). В данной Главе (равно как и во всех остальных) используется первое определение РСДБ ядра, поскольку для анализа применяются данные на более длинных волнах ( = 2 см).

Итак, абсолютное положение радиоядра является частотно-зависимым.

Расстояние, на котором оно находится от физического основания струи меняется с частотой как rcore 1/kr (Blandford & K nigl 1979; K nigl 1981), o o т.е. сдвигается вверх по струе на более высоких частотах наблюдения и, наоборот, вниз по струе для более низких частот, что отражает так называемый эффект “сдвига ядра” (рис. 1.3). Первое измерение сдвига ядра по РСДБ наблюдениям, выполненным в режиме опорных фаз, было проведено Marcaide & Shapiro (1984). Недавние многочастотные исследования эффекта

–  –  –

Рис. 1.3. Схематическая диаграмма, поясняющая частотно-зависимый сдвиг абсолютного положения РСДБ ядра. Положения РСДБ ядра на разных частотах показаны в виде серых эллипсов. Более темные оттенки серого соответствуют более высоким частотам наблюдения и, соответственно, меньшему расстоянию до чёрной дыры (чёрная жирная точка).

сдвига ядра (Kovalev et al. 2008b; O’Sullivan & Gabuzda 2009; Sokolovsky et al. 2011a; Hada et al. 2011; Kutkin et al. 2013; Fromm et al. 2013) показали, что величина индекса kr 1 для большинства источников и эпох наблюдения. Это согласуется с моделью выброса Блэндфорда-Кёнигла (Blandford & K nigl 1979), т.е. струи конической формы, находящейся в режиме равo нораспределения плотности энергии между магнитным полем и излучением частиц, и при этом с доминирующим механизмом поглощения, представляющим собой синхротронное самопоглощение. Тем не менее, отклонения индекса kr от единицы также возможны. Они могут вызываться как градиентами плотности и давления в самом выбросе, так и наличием внешнего поглощения в окружающей среде (Lobanov 1998; Kadler et al. 2004).

Частотно-зависимые сдвиги положения РСДБ ядра несут важную информацию, которая может быть использована для астрофизических исследований ультракомпактных выбросов активных ядер галактик, а именно для расчета таких характеристик, как магнитное поле, светимость синхротронного излучения, общая кинетическая энергия и энергия магнитного поля, максимальная яркостная температура, а также геометрические свойства струи (Lobanov 1998). Очевидно, эффект сдвига ядра имеет также непосредственные астрометрические приложения. Типичный координатный сдвиг между положениями удаленных квазаров в радио- ( = 4 см) и оптическом ( = 6000 A) диапазоне оценивается на уровне 0.1 мсек дуги (Kovalev et al. 2008c), что сравнимо с уровнем ожидаемой позиционной точности европейского астрометрического проекта GAIA (Lindegren & Perryman 1996).

Таким образом, эффект сдвига РСДБ ядра влияет не только на позиционную точность опорной системы отсчёта в радиодиапазоне, но также и на совмещение астрометрических каталогов в оптическом и радиодиапазоне. Более того, естественно ожидать, что количественные характеристики поглощения излучения непостоянны и меняются на временных масштабах от месяцев до лет благодаря непрерывному появлению новых уярчений, распространяющихся вдоль струи, и называемых компонентами, особенно в периоды сильных вспышек в РСДБ ядре. Таким образом, в будущем нужна специальная координированная программа многочастотных и многоэпоховых РСДБ наблюдений выборки заранее отобранных источников для исследования проблемы переменности эффекта сдвига ядра.

Основная трудность в определении сдвига ядра состоит в аккуратном наложении РСДБ карт, полученных на разных частотах наблюдения. Эта проблема возникает из-за потери информации об абсолютной координатной привязке в процессе стандартной обработки РСДБ данных, а именно на этапе картографирования, включающего процедуру фазовой самокалибровки. Для преодоления этой особенности было предложено и апробировано несколько методов, позволяющих произвести наложение путем корректного измерения относительного сдвига изображений на разных частотах.

Один из таких методов основан на относительной РСДБ астрометрии, т.е. использовании опорного фазового калибратора в виде яркого источника, расположенного на близком угловом расстоянии от исследуемого объекта (Marcaide & Shapiro 1984; Lara et al. 1994; Guirado et al. 1995; Ros & Lobanov 2001; Bietenholz et al. 2004; Hada et al. 2011). Этот метод специфичен и трудоёмок, поэтому применялся в довольно ограниченном количестве случаев.

Ещё один недостаток данного подхода состоит в том, что калибровочный источник также подвержен эффекту сдвига РСДБ ядра, что ограничивает точность метода.

Другой подход основан на методе самопривязки (Lobanov 1998; Kovalev et al. 2008c; Sokolovsky et al. 2011a), в котором совмещение изображений на разных частотах выполняется по яркому компоненту струи, излучение которого является оптически тонким, а следовательно его положение ахроматичным, если в пределах области, занимаемой данным компонентом отсутствуют сильные градиенты спектрального индекса. С помощью этого метода было выполнено существенно больше измерений частотных сдвигов РСДБ ядер, чем при использовании метода фазовой привязки, и тем не менее, и этот подход имеет определенное ограничение, поскольку не может применяться для слабых или гладких (по распределению яркости) струй, в которых отсутствуют яркие компактные детали, расположенные на достаточном расстоянии от РСДБ ядра и при этом обнаруживаемые на высоком уровне значимости на разных частотах. Мы успешно применяли метод самопривязки по данным РСДБ наблюдений по нескольким источникам для реализации алгоритма многочастотного синтеза изображения, основанного на методе максимальной энтропии (Байкова & Пушкарев 2010; Bajkova & Pushkarev 2011a).

В случае отсутствия значительных градиентов спектрального индекса вдоль струи, корректное совмещение оптически тонких областей выброса может также быть достигнуто, применяя метод двумерной кросс-корреляции изображений, первоначально предложенный и применённый Walker et al.

(2000) для многочастотных VLBA наблюдений мощной радиогалактики 3C 84. Этот алгоритм также обсуждался Croke & Gabuzda (2008) и применялся O’Sullivan & Gabuzda (2009) для измерения сдвигов ядра в четырёх объектах типа BL Lacertae. Данный метод, совместно с моделированием структуры источника с помощью нескольких гауссовых компонент, представляет собой подход с гораздо более широкими возможностями для применения в определении величины сдвига ядра, поскольку он лишён недостатков первых двух приведённых методов. Именно этот метод используется в данной Главе, кроме пункта 1.5. Его описание, практическая реализация и тестирование его достоверности для разных величин градиента спектрального индекса и морфологии источника более подробно обсуждается в пункте 1.1.

Ещё один альтернативный непрямой метод измерения сдвига ядра основан на анализе временных задержек, определяемых по вспышкам на кривых блеска мониторинговых наблюдений активных галактических ядер на разных частотах в режиме одиночной антенны (Kudryavtseva et al. 2011;

Pushkarev et al. 2013b). Несмотря на очевидные ограничения в применении данного метода, работающего только на эпохи ярких вспышек, он обладает одним неоспоримым преимуществом возможностью измерения сдвига ядра в тех источниках для которых вышеперечисленные три метода могут оказаться бессильны ввиду отсутствия либо ярких компонентов струи, либо недостатка оптически тонкой структуры выброса, используемых в качестве реперов.

Заметим, что все вышеупомянутые методы имеют сравнимые уровни точности измерений величин частотного сдвига РСДБ ядра. Как показали результаты измерений сдвигов ядер в двух выборках из 30 (Kovalev et al.

2008c) и 20 (Sokolovsky et al. 2011a) активных ядер галактик, эффект оказался значителен во многих источниках.

В данной Главе мы измеряем частотно-зависимые сдвиги абсолютных положений РСДБ ядра и исследуем статистические свойства обнаруженных векторов сдвига, используя большую выборку источников из программы MOJAVE, являющейся ключевым научным проектом VLBA по мониторингу струй активных ядер галактик с помощью VLBA экспериментов (Lister et al.

2009a). Мы также анализируем систематику и обсуждаем уровень ошибок используемого метода двумерной кросс-корреляции, исследуя его свойства для струй с различной морфологией. Используя измеренные сдвиги ядер, мы также оцениваем основные физические характеристики выбросов, а именно величину магнитного поля в области РСДБ ядра и в истинном основании струи, расстояние между областью формирования выброса (истинное основание) и РСДБ ядром (видимое основание), а также массу центральной чёрной дыры. Мы также исследуем частотную зависимость сдвига.

В данной Главе используется современная стандартная космологическая модель CDM с постоянной Хаббла H0 = 71 км с1 Мпс1 и параметрами m = 0.27 и = 0.73 (Komatsu et al. 2009). Все позиционные углы даны в градусах и отсчитываются в направлении от Севера к Востоку.

Спектральный индекс определен соотношением S, где S поток излучения, а частота наблюдения.

Наблюдения и обработка данных

Проект MOJAVE (Lister et al. 2009a) является долгосрочной мониторинговой программой VLBA по исследованию эволюции структуры релятивистских струй внегалактических радиоисточников северного неба. Полный список наблюдаемых источников состоит из 300 объектов и включает статистически полную по потоку выборку, состоящую из 135 источников, называемую выборкой MOJAVE-1. Наблюдения в рамках программы MOJAVE проводятся на одной частоте, составляющей 15.4 ГГц. Однако, в течение 2006 г. было проведено 12 суточных эпох наблюдений со средним интервалом в один месяц. В каждой из этих эпох наблюдения проводились одновременно на четырех частотах: 15.4, 12.1, 8.4 и 8.1 ГГц. Запись сигнала велась в двух круговых поляризациях с шириной полосы 16 МГц на двух нижних частотах и 32 МГц в двух верхних частотах на скорости 128 Мбит с1. В таком режиме были проведены наблюдения 191 источника.

Первичная калибровка функции видности, а именно её амплитуды и фазы, была проведена с помощью пакета Astronomical Image Processing System (AIPS, NRAO) (Greisen 2003), используя стандартные процедуры обработки данных. Данные на каждой из частот обрабатывались независимо. Алгоритм CLEAN (H gbom 1974), фазовая и амплитудная самокалибровки (Jennison o 1958; Twiss et al. 1960) были выполнены в пакете Difmap (Shepherd 1997). Во всех случаях в качестве начальной модели для итерационной процедуры гибридного картографирования использовалась модель точечного источника.

Окончательные изображения были построены с использованием естественного взвешивания данных функции видности. Более детальное обсуждение схем первичной обработки данных и картографирования приведено в работах Lister et al. (2009a); Hovatta et al. (2012b).

Структура каждого источника на каждой из частот наблюдений была промоделирована в плоскости пространственных частот, т.е. (u, ) плоскости, в пакете Difmap, используя круговые и эллиптические гауссовы компоненты. Для достижения сопоставимого углового разрешения на всех частотах данные функции видности с длинных баз на частотах 15.4 и 12.1 ГГЦ, а также с коротких баз на частотах 8.4 и 8.1 ГГц соответствующим образом были удалены. Для каждого источника все изображения (на каждой из четырех частот) были восстановлены с одинаковой диаграммой направленности, соответсвущей данным на самой низкой частоте (8.1 ГГц), используя размер пикселя 0.03 мсек дуги. Именно эти изображения и были использованы для процедуры двумерной кросс-корреляции. Более подробно это обсуждается в разделе 1.1.

1.1 Метод измерения сдвига положения РСДБ ядра

Точное совмещение двух РСДБ изображений, восстановленных на разных частотах наблюдения, позволяет определить вектор сдвига IS (image shift) между фазовыми центрами этих изображений, учёт которого даёт возможность привести карты к одному положению на небе. Важно понимать, что этот измеренный сдвиг между изображениями не является вектором сдвига РСДБ ядра CS (core shift), который мы хотим измерить, поскольку в абсолютном большинстве случаев положение РСДБ ядра, определяемое по результатам моделирования структуры с помощью ряда гауссовых компонент, не совпадает с фазовым центром. Действительно, в общем случае, присутствие структуры в выбросе, обнаруживаемой на изображениях, приводит к тому, что компонент РСДБ ядра смещается на ненулевую величину от фазового центра, поскольку алгоритм гибридного картографирования и фазовой самокалибровки помещает в фазовый центр область с пиковым значением в распределении интенсивности на восстанавливаемом изображении.

Поскольку компонент ядра часто доминирует в общем потоке от источника на парсековых масштабах, то величина соответствующего смещения положения РСДБ ядра от фазового центра, как правило, мала (рис. 1.4, слева) но в то же время значима, и ею пренебречь нельзя. Это становится очевидным, когда удалённый компонент струи ярче компонента РСДБ ядра.

В этом случае, смещение РСДБ ядра от фазового центра может быть большим, как например в квазаре 0923+392, где этот параметр составляет около

2.6 мсек дуги (рис. 1.4, справа). Наиболее экстремальные случаи этого эффекта обсуждаются в работе Petrov et al. (2011). Более того, эти смещения РСДБ ядра от фазового центра меняются в зависимости от частоты наблюдения для каждого источника. Они становятся статистически б льшими на о более низких частотах из-за особенностей спектральных свойств излучения выбросов. На рис. 1.5 показаны смещения РСДБ ядра относительно фазо

–  –  –

• • Рис. 1.4. РСДБ изображения квазаров 1642+690 (слева) и 0923+398 (справа) с использованием естественного взвешивания данных функции видности на частоте 15.4 ГГц, демонстрирующие, соответственно, малое ( 0.02 мсек) и большое ( 2.6 мсек) смещение компонента РСДБ ядра (core) относительно фазового центра карты.

вого центра изображения на частоте 15.4 и 8.1 ГГц для 386 карт полной интенсивности 177 источников (16 объектов имели две эпохи наблюдения) с медианными значениями, составляющими 36 и 81 µсек дуги, соответственно.

Таким образом, смещения положения РСДБ ядра относительно фазового центра должны учитываться при нахождении частотных сдвигов абсолютного положения ядра. Вектор сдвига между изображениями IS не зависит от положения компонента РСДБ ядра и является величиной интегральной, а именно векторной суммой абсолютного сдвига ядра CS (|CS| = rcore, 12 ) и разницы в координатах на карте (сдвиг смещения относительно центра карты) OS (offset shift):

–  –  –

Измеряя вектор IS с помощью алгоритма двумерной кросс-корреляции Рис. 1.5. Смещение положения компонента РСДБ ядра относительно фазового центра карты на частоте 8.1 и 15.4 ГГц, полученные из результатов моделирования структуры 177 источников. Пунктиром показана линия равенства величины смещения на разных частотах наблюдения.

изображений и вектор OS из моделирования структуры, величина и направление искомого вектора сдвига РСДБ ядра CS также может быть определена, используя выражение (1.4).

Для точного совмещения изображений, полученных на разных частотах, мы использовали алгоритм быстрой нормированной кросс-корреляции (Lewis 1995).

Этот алгоритм даёт возможность применять методы в области определения частот для вычисления ненормированной кросс-корреляции, а потом нормирует ее, используя предварительно рассчитанные интегралы изображений в выбранной области для поиска. Таким образом, необходимость в вычислении кросс-корреляционной функции в пространственной области отпадает, что значительно уменьшает время вычислений для больших изображений (содержащих большое количество пикселей).

Для выполнения процедуры двумерной кросс-корреляции выбиралась одинаковая для обоих изображений область струи, где синхротронное излучение оптически прозрачно. Предполагалось также, что в пределах облаРис. 1.6. Суперпозиция контуров равной интенсивности на частоте 15.4 ГГц и распределения спектрального индекса квазара 0923+398 между 8.1 и 15.4 ГГц, полученные при совмещении фазовых центров (слева; прямое наложение карт) и оптически тонких деталей выброса (справа) с соответствующими профилями спектрального индекса (внизу) вдоль хребтовой линии струи (белые кружки). Пунктирным прямоугольником показана область поиска смещения изображений для алгоритма двумерной кросс-корреляции.

сти, выбранной для поиска смещения между изображениями, величина спектрального индекса постоянна. Эффект возможных градиентов спектрального индекса в пределах выбранных для совмещения областей обсуждается в разделе 1.3 (стр. 39). В каждом из случаев, результат применения вектора сдвига между двумя РСДБ изображениями на разных частотах (т.е. после их совмещения), найденного с помощью алгоритма нормированной двумерной кросс-корреляции, был визуально проанализирован в отношении соответствующих карт распределения спектрального индекса, полученных до и после совмещения, поскольку карты спектрального индекса чрезвычайно чувствительны к (не)точному совмещению карт полной интенсивности, как это показано на рис. 1.6, где смещение изображений квазара 0923+398 между изображениями на частоте 8.1 и 15.4 ГГц на эпоху 7 июля 2006 г. составляет всего 0.11 мсек дуги, что меньше 10% ширины диаграммы направленности по уровню половинной мощности. Это свойство спектрального индекса также обсуждалось в работах Lobanov (1998); Kovalev et al. (2008c); Bajkova & Pushkarev (2011b). Карты спектрального индекса остальных источников представлены и обсуждаются в работе Hovatta et al. (2014) и в пункте 2.3.2 Главы 2.

Сдвиги между изображениями на 15.4 ГГц и остальными частотами находятся в пределах от 0 до 1.11 мсек дуги с медианным значением 0.13 мсек дуги. Максимальное значение сдвига IS, составившее 1.11 мсек дуги, было обнаружено в источнике 3C 273 между картами на частоте 15.4 и 8.4 ГГц, где области с пиковым значением яркости на этих частотах соответствуют разным компонентам структуры источника. В нескольких редких случаях, например в источнике 1928+738 на эпоху 28 апреля 2006 г. и объекте 2128123 на эпоху 6 октября 2006 г., в парсековой структуре источника в полной интенсивности доминировал оптически тонкий, яркий и компактный компонент. В этих случаях измеренный сдвиг между изображениями составил нулевое значение, как это и ожидается для ахроматичных компонентов выброса, положение которых не зависит от частоты наблюдения. Распределение величины вектора IS между частотами 8.1 и 15.4 ГГц показано на рис. 1.7 (слева). Точность метода двумерной кросс-корреляции обсуждается более подробно в разделе 1.3 (стр. 39).

Величина вектора OS как разницы смещений РСДБ ядра относительно фазового центра карты между 15.4 ГГц и остальными частотами находится в интервале от 0 до 1.09 мсек дуги с медианным значением 0.05 мсек дуги.

Максимальное значение, составившее 1.09 мсек дуги, найдено в источнике 3C 273 и является следствием той же причины, что обсуждалась выше.

Распределение величины вектора OS между частотами 8.1 и 15.4 ГГц приведено на рис. 1.7 (справа).

Рис. 1.7. Распределение абсолютного значения вектора сдвига между изображениями на 8.1 и 15.4 ГГц (слева) и разницы смещений РСДБ ядра относительно фазового центра между картами на 8.1 и 15.4 ГГц (справа).

1.2 Результаты измерения сдвига РСДБ ядра Подставляя результаты моделирования структуры и двумерной кросскорреляции в выражение (1.4), мы определили абсолютную величину rcore, 12 и направление cs вектора сдвига РСДБ ядра между частотами 15.4–8.1, 15.4–8.4 и 15.4–12.1 ГГц для 160, 158 и 147 источников, соответственно. Общее число источников, для которых есть измерение сдвига ядра по крайней мере на двух парах частот, составило 163. Для остальных 31, 33, и 44 источников измерить соответствующие сдвиги ядра между частотами 15.4–8.1, 15.4–8.4 и 15.4–12.1 ГГц не представлялось возможным, в основном из-за слабости излучения струи в этих объектах, особенно на 15.4 ГГц.

Это не позволило применить метод двумерной кросс-корреляции из-за недостатка оптически тонкой структуры выброса, необходимой для выполнения процедуры по совмещению этих областей на разных частотах. Мы также исключили две категории источников: (1) в основном это близкие радиогалактики, перечисленные в табл. 1.1, область РСДБ ядра в которых сложна, как, например, в 3C 84 или M 87 (сдвиг РСДБ ядра в радиогалактике M 87 был исследован Hada et al. (2011) с помощью VLBA наблюдений с опорными фазами); (2) объекты с неясной идентификацией положения РСДБ ядра, как например в радиогалактиках 0108+388 и 1509+054.

Таблица 1.1.

Источники, исключенные из анализа ввиду неопределённости положения РСДБ ядра.

–  –  –

Найденные сдвиги РСДБ ядра для 163 источников приведены в табл. 1.2 (стр. 32). В ней представлены: (1) название источника, (2) дата наблюдения, (3) позиционный угол направления струи на частоте 15.4 ГГц, рассчитанный как медианное значение позиционных углов компонентов струи по отношению к компоненту РСДБ ядра, (4) позиционный угол вектора сдвига ядра между частотами 15.4–8.1 ГГц, (5) абсолютная величина вектора сдвига ядра между частотами 15.4–8.1 ГГц, (6) проекция вектора сдвига ядра между частотами 15.4–8.1 ГГц на медианное направление выброса, (7)-(9) и (10)то же что и (4)-(6), но для сдвига ядра между частотами 15.4–8.4 ГГц и 15.4–12.1 ГГц, соответственно.

Максимальные и медианные значения модуля вектора сдвига РСДБ ядра между частотами 15.4–8.1 ГГц (по 160 источникам), 15.4–8.4 ГГц (по 158 источникам) и 15.4–12.1 ГГц (по 143 источникам) в угловой и линейной шкале (по 154, 152 и 142 источникам, соответственно) приведены в табл. 1.3 (стр. 33). Как видно из табл. 1.3, медианные значения сдвига ядра, найденные между частотами 15.4–8.1 и 15.4–8.4 ГГц сравнимы, тогда как сдвиг ядра между 15.4 и 12.1 ГГц статистически меньше, как это и ожидается для более близкой пары частот. В угловом масштабе эти величины составляют около 8% размера диаграммы направленности частоте 8.1 ГГц.

Таблица 1.2.

Вектора частотного сдвига РСДБ ядра, найденные для 163 источников.

–  –  –

На рис. 1.8 представлены найденные вектора сдвигов РСДБ ядра в полярных координатах, где конец каждого вектора сдвига ядра соответствует положению компонента ядра на более низкой частоте, тогда как положения всех комопонентов ядра на более высокой частоте помещены в начало координат. Полярная ось, направленная вправо от полюса соответствует медианному направлению струи jet, рассчитываемому из позиционных углов компонентов выброса относительно компонента РСДБ ядра, используя модель структуры источника по данным на частоте 15.4 ГГц.

Таким образом, полярные координаты конца каждого вектора представляют собой абсолютную величину вектора сдвига ядра, rcore,12, и угловое отклонение от направления струи, cs jet. Как видно из рис. 1.8, эффект сдвига ядра происходит преимущественно вдоль направления выброса. В более чем 80% случаев, вектора сдвига ядра отклоняются менее чем на 45 от позиционного угла медианного направления струи.

Статистически, сдвиги ядра с большей магнитудой показывают меньшие отклонения от направления выброса. Этому обстоятельству есть два объяснения: (i) большие сдвиги слабее подвержены влиянию случайных ошибок, (ii) в большинстве случаев сдвиг ядра происходит вдоль струи.

Средневзвешенное отклонение вектора сдвига ядра от направления распространения струи cs jet близко к нулю. Значительные угловые отклонения вектора сдвига ядра от медианного направления выброса могут быть в источниках с существенными проекционными искривлениями струи, имеющими место либо в пределах неразрешенной области вблизи РСДБ ядра, либо во внешних областях выброса, что влияет на позиционный угол медиРис. 1.8. Вектора сдвига РСДБ ядра между частотами 15.4–8.1 ГГц (вверху слева), 15.4–

8.4 ГГц (вверху справа) и 15.4–12.1 ГГц (внизу) в полярных координатах. Полярная ось направлена вправо и совпадает с медианным направлением струи. Радиальное расстояние дано в мсек дуги. Линии, состоящие из точек, проведены с интервалом 30.



Pages:   || 2 | 3 | 4 | 5 |   ...   | 10 |
Похожие работы:

«УДК 523.45–852:520.85 ШАЛЫГИНА ОКСАНА СЕРГЕЕВНА СВОЙСТВА СТРАТОСФЕРНОГО АЭРОЗОЛЯ В ПОЛЯРНЫХ ОБЛАСТЯХ ЮПИТЕРА ПО ДАННЫМ ФОТОПОЛЯРИМЕТРИЧЕСКИХ НАБЛЮДЕНИЙ Специальность: 01.03.03 – Гелиофизика и физика Солнечной системы Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: кандидат...»

«Бурданов Артем Юрьевич Результаты поиска кандидатов в транзитные экзопланеты на телескопе МАСТЕР-II-Урал Коуровской астрономической обсерватории 01.03.02 – Астрофизика и звездная астрономия Диссертация на соискание ученой степени кандидата...»

«Слюсарев Иван Григорьевич УДК 523.44 ТРОЯНЦЫ ЮПИТЕРА И ГРУППА ГИЛЬДЫ: ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА И ПРОИСХОЖДЕНИЕ Специальность 01.03.03 – Гелиофизика и физика Солнечной системы ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор физико-математических наук, ведущий научный сотрудник НИИ астрономии ХНУ им. В.Н. Каразина...»

«Жиляев Борис Ефимович УДК 524.33+524.338.6+519.2 БЫСТРАЯ МАЛОМАСШТАБНАЯ ПЕРЕМЕННОСТЬ ЗВЕЗД Специальность 01.03.02 – астрофизика, радиоастрономия Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук Киев – 2014 СОДЕРЖАНИЕ Стр. ВВЕДЕНИЕ...7 ГЛАВА 1 СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФОТОМЕТРИЯ ЗВЕЗД: КОНЦЕПЦИЯ И МЕТОДЫ 25 1.1 Цифровая фильтрация для детектирования маломасштабной переменности..26 1.2...»

«ВАРАКСИНА НАТАЛЬЯ ЮРЬЕВНА СОЗДАНИЕ НАВИГАЦИОННОЙ ОПОРНОЙ СЕТИ НА ПОВЕРХНОСТИ ЛУНЫ В ФУНДАМЕНТАЛЬНОЙ СИСТЕМЕ КООРДИНАТ Специальность 01.03.01 астрометрия и небесная механика Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель –...»

«УДК 524.352; УДК 524.354 Пружинская Мария Викторовна Сверхновые звёзды, гамма-всплески и ускоренное расширение Вселенной Специальность: 01.03.02 астрофизика и звёздная астрономия ДИССЕРТАЦИЯ на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: д.ф.-м.н., профессор Липунов Владимир Михайлович Москва 2014 Содержание...»

«Академия наук Республики Таджикистан Институт языка, литературы, востоковедения и письменного наследия им. Абуабдулло Рудаки Гасеми Тахте Чуб Насрин Структурно-семантические особенности астрономических терминов в словаре «Kaf-ul-luot va istilohot» Sur-i Bahor Специальность: 10.02.22языки народов зарубежных стран Европы, Азии, Африки, аборигенов Америки и Австралии (иранские языки) Диссертация на соискание ученой степени кандидата филологических наук Научный руководитель:...»

«Ладейщиков Дмитрий Антонович “Исследование пространственно-кинематической структуры гигантских молекулярных облаков” Специальность 01.03.02 — астрофизика и звездная астрономия Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: к.ф.-м.н. Соболев...»

«УДК 530.12:531.51 АБДУЖАББАРОВ АХМАДЖОН АДИЛЖАНОВИЧ ОБЩЕРЕЛЯТИВИСТСКИЕ АСТРОФИЗИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ В СТАЦИОНАРНЫХ АКСИАЛЬНО-СИММЕТРИЧНЫХ ПРОСТРАНСТВАХ Специальность: 01.03.02 Астрофизика, радиоастрономия ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико–математических наук Научный руководитель: д.ф.-м.н. Б.Ж. Ахмедов Ташкент – 2009 Оглавление Введение ГЛАВА 1. Электромагнитное поле и...»

«Лыскова Наталья Сергеевна Методы определения масс эллиптических галактик, применимые для больших обзоров 01.03.02 Астрофизика и звёздная астрономия Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: член-корр РАН, д.ф.-м.н. Чуразов Е.М. Москва, 2015 Оглавление 1 Введение 1.1 Актуальность..................»

«Антюфеев Александр Валерьевич УДК 524.6-77 БИПОЛЯРНЫЕ МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ПОТОКИ В ОБЛАСТЯХ ЗВЕЗДООБРАЗОВАНИЯ IRAS 05345+3157, IRAS 22267+6244 И G122.0-7.1 01.03.02 – астрофизика, радиоастрономия Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель Шульга Валерий Михайлович, академик НАН Украины, доктор физико-математических наук, профессор Харьков – 2015 Содержание Список...»

«Бакланова Диляра Наилевна Эффекты звёздного магнетизма: магнитное поле гиганта Поллукс, длительность циклов активности у солнечно-подобных звёзд 01.03.02 – Астрофизика и звёздная астрономия ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель кандидат физико-математических наук Плачинда Сергей Иванович Научный – 2014 Оглавление Введение Метод измерения магнитных полей у звёзд........ 13...»

«УДК 520.27, 520.8.056, 520.374 ЦЫБУЛЁВ Петр Григорьевич РАЗВИТИЕ СИСТЕМ РЕГИСТРАЦИИ РАДИОАСТРОНОМИЧЕСКИХ ДАННЫХ И ПОВЫШЕНИЕ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ РАДИОТЕЛЕСКОПА РАТАН-600 Специальность: 01.03.02 – астрофизика и звездная астрономия ДИССЕРТАЦИЯ на соискание ученой степени кандидата технических наук Научный руководитель академик РАН доктор физико-математических наук Ю. Н. Парийский Нижний Архыз – 2014 Оглавление...»

«Теплых Дарья Андреевна ПОИСК И ИССЛЕДОВАНИЕ РАДИОИЗЛУЧЕНИЯ ОТ АНОМАЛЬНЫХ ПУЛЬСАРОВ НА НИЗКИХ ЧАСТОТАХ 01.03.02 – астрофизика и звёздная астрономия Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: доктор физико-математических наук В.М. Малофеев Москва ОГЛАВЛЕНИЕ ВВЕДЕНИЕ 4 ГЛАВА I. Наблюдательная база § 1.1. Радиотелескопы ПРАО АКЦ ФИАН 24 § 1.2. Приёмная аппаратура...»









 
2016 www.konf.x-pdf.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, диссертации, конференции»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.